波动方程为y1=Acos2π(t/T-x/λ)和y2=Acos2π(t/T+x/λ)的两列波,想干涉后的波动方程

因为波动力学里面的微分算子就是矩阵力学里面的“矩阵”(其实是Hermite算子),表达方式不同而已.

解法有很多种,前面写的波动方程是总规律
后面P,Q是属于其中的情况
当然直接写出来也是可以的（前提是注意该质点的运动方向）

不可以

薛定谔方程描述波粒二象性. 包含了波动性.
说它是波动方程是不对的.

波的传播方向,还有内个初相位我觉得应该是-π、3

x/u表示波以 u 的速度传了 x 的距离所用的时间,
φ表示初始的相位,就是余弦函数的初始的一个角度,
wx/u是以 u 的速度传了 x 的距离后,产生的相位差,其中 w 是波的振动频率

波动方程：y(x,t)=A*cos[ω（t-x/u）+φ0]

首先两者解出来的结果都是波...
Utt-AUxx=0是波动方程...
薛方程是ih/2π*d/dt=H,虽然是一阶的,但外面带i,是复数,因此能够解出波动解.
我很难确切解释这个问题...但是这里说件事情可能会稍微帮助理解...
即考虑相对论量子力学的时候,曾经有构造过对时间二阶的K-G方程,但是确遇到了负几率的问题...要解决这个问题必须采用对时间的一阶形式...这也是Dirac方程提出来的一个思路之一...

驻波是频率和振幅均相同、振动方向一致、传播方向相反的两列波叠加后形成的波.波在介质中传播时其波形不断向前推进,故称行波；上述两列波叠加后波形并不向前推进,故称驻波.简单来说就是节点静止不动,波形不往前传播,...

波源振动是同一质点振动随时间t的变化关系,波动方程不同质点振动随距离X变化关系.波源振动方程与波动方程的角速度相同,振幅相同.

1、向左移动L,波动方程的相位加上 2πL/波长
向右移动,相位减少上述值
2、左移相位减少上述值
右移相位增加上述值

球坐标和柱坐标中解波动方程,得到T0=｛1,t｝,Tk=｛cos kat,sin kat｝,Δv(r)+k^2*v(r)=0
亥姆霍兹方程在球坐标中求解
Φ(φ)={cos φ,sin φ}
Θ(θ)：l阶连带勒让德
R(r)：l阶球贝塞尔（k≠0）
R0={r^l,1/r^l+1}
z={1,z}

如果界面端是自由的,那么就发生全反射,振幅,频率,周期,能不变的都不变.只不过初相位改一下就行了；如果是半波反射,现在方程后面±π,然后按全反射做就行了

可以对应,正如你说的,取实部即可.
比如一个波动方程 Z=A*cos(wt）,可以写成Z＝Re[A*exp(iwt)],用指数的形式进行运算,最后再把结果取实部就可以了
至于你说的有时候取实部有时候不取,主要看有名有定义复振幅,波函数A*cos(wt-kx)可以写成A*exp(-iwt)*exp(ikx),如果用这个做运算,是需要取实部的,但是如果定义复振幅U=A*exp(ikx),复振幅的乘积,恰好就是实际振幅的平房,U*U=A^2,U*U是指U的共轭乘以U,只是一个运算技巧而已

1）振幅：0.2 周期：2π/0.4π=5
波长：2π/（0.4π*1/0.08） 波速＝波长/周期
2）即x＝0时 y=0.2cos[0.4πt+π/2] 初相：π/2
任一时刻的振动速度：对y=0.2cos[0.4πt+π/2]求导数 v＝－0.2*0.4πsin[0.4πt+π/2]
3）0.2cos[0.4π（-x/0.08)+π/2]画出即可

m{partial^2u(x+h,t) over partial t^2}= kLINK

查询 胡嗣柱《数学物理方法》 P180
其实是利用杨氏模量的公式得出的.

方程的解描述的是一个波形函数.通过函数可以得到波长和周期,做个除法就等于波速.

D对.
分析：根据质点振动方向与波的传播方向的关系可知,在图示时刻（t＝0）,O点处质点的振动方向是沿 y 轴正向（图示就相当于向上）.
可见,O处质点的振动方程是　y＝A* sin(ωt)　　（用正弦函数表示时）
或　y＝A* cos[ (π/2)－（ωt） ]＝A* cos[（ωt）－(π/2) ]＝A* cos[ ωt＋(3π / 2) ]
所以当用余弦函数表示时,初位相是　3π / 2　.

振幅A=0.05m,
频率f=3π/2π=1.5Hz,
波长λ=2π/0.10π=20m,

令x=0,则s=0.05cos(-3πt+π/7),
v=ds/dt=-0.05*(-3π)sin(-3πt+π/7)=0.15πsin(-3πt+π/7),
绳子上某点最大的横向振动速度vm=0.15π m/s

为了弄清楚波动方程的物理意义,我们作进一步的分析.在波动方程中含有x和t两个自变量,如果x给定(即考察该处的质点),那么位移y就只是t的周期函数,这时这个方程表示x处质点在各不同时刻的位移,也就是该质点的振动方程,方程的曲线就是该质点的振动曲线.下图(a)中描出的即一列简谐波在x=0处质点的振动曲线.如果波动方程中的t给定,那么位移y将只是x的周期函数,这时方程给出的是t时刻波线上各个不同质点的位移.波动中某一时刻不同质点的位移曲线称为该时刻波的波形曲线,因而t给定时,方程就是该时刻的波形方程.下图(b)中描出的即是t=0时一列沿x方向传播的简谐波的波形曲线.无论是横波还是纵波,它们的波形曲线在形式上没有区别,不过横波的位移指的是横向位移,表现的是峰谷相间的图形；纵波的位移指的是纵向位移,表现的是疏密相间的图形.在一般情况下,波动方程中的x和t都是变量.这时波动方程具有它最完整的含义,表示波动中任一质点的振动规律：波动中任一质点的相位随时间变化,每过一个周期T相位增加,任一时刻各质点的相位随空间变化,距离波源每远一个波长,相位落后一个2π.(a)x=0处质点的振动曲线 (b)t=0时波的波形曲线振动曲线和波形曲线还应该注意波动方程、振动方程和波形方程在形式上的明显区别,以免引起概念上的混淆.波动方程描述波动中任一质点的振动规律,它有两个自变量,其函数形式表现为；振动方程描述某一点的运动,只有一个自变量t,函数形式表现为形式；波形方程表示的是某一时刻各质点的位移,也只有一个自变量,表现为形式.反映在曲线表示上,要注意振动曲线和波形曲线的区别.振动曲线是y-t曲线而波形曲线是y-x.振动曲线的(时间)周期是T,波形曲线的(空间)周期是波长l.在振动曲线中质点的相位随时间逐步增加,而在波形曲线中质点的相位是沿波的传播方向逐点减少.

因为每隔一个波长的点振动相同,所以πx/2=2kπ,k=0、1、2、3.
x=0、4、8、12.所以波长为相邻两个点的坐标差,等于4

是的

由波源的振动方程为y=0.3cos200πt 得到w=200π
周期T=2π/w=1/100（S）
其波长为3m,求得波速ν=3/T=300m/s
波动方程设为y=0.3cosw(t-Δt)
波从原点传播X的距离,原点的波传到此点所用时间Δt=x/ν=x/300
波动方程设为y=0.3cosw(t-Δt)=0.3cosw(t-x/300) =0.3cos200π(t-x/300)

波动方程的本质是振动方程,形式上自然一样,他们的区别就在于,振动方程描述的是一个质点在任意时刻偏离平衡位置的位移,而波动方程描述的是任意一个质点在任意时刻偏离平衡位置的位移,这个任意时刻用变量t来表示,任意位置用变量x来表示,求解方法完全是求解振动方程的方法,首先确定一个参考点,一般选择坐标原点,根据初始条件写出它的振动方程,然后在右侧任选一点,坐标为x,这一点的振动方程和原点的振动方程对比,振幅一样,角频率一样,唯一不一样的是初相位,而相位差可以根据这两个点的距离来确定,即相位差等于距离除以波长再乘以2PI（圆周率）,同时,沿着波的传播方向相位越来越小.记住,波动方程就是振动方程.

怎么简述，就是一正弦表达式

波动方程的本质是振动方程,形式上自然一样,他们的区别就在于,振动方程描述的是一个质点在任意时刻偏离平衡位置的位移,而波动方程描述的是任意一个质点在任意时刻偏离平衡位置的位移,这个任意时刻用变量t来表示,任意位置用变量x来表示,求解方法完全是求解振动方程的方法,首先确定一个参考点,一般选择坐标原点,根据初始条件写出它的振动方程,然后在右侧任选一点,坐标为x,这一点的振动方程和原点的振动方程对比,振幅一样,角频率一样,唯一不一样的是初相位,而相位差可以根据这两个点的距离来确定,即相位差等于距离除以波长再乘以2PI（圆周率）,同时,沿着波的传播方向相位越来越小.记住,波动方程就是振动方程.

这要判断?令t=0,相位是多少就是多少啊

注意振幅跟泊成差

左加右减.
也可以带值算一下