基尔霍夫电压定律的定义?

若该回路为串联回路则：回路电压和为零,电流相等.
所以：（8+10+1+1）*电流=（20-10）
所以：电流=0.5
故：8和10上面个的电压分别4V和5V.
若为并联：总电阻=1/[0.5+1/(1/8+1/10）]
总电压=10V；
总电流=10/(89/18)=2.02(近似于)
所以：内组电压=2.02*0.5=1.01v；
所以8和10上面的电压同为10-1.01=8.99v；

第一个问题如下：
基尔霍夫电压定律,简写为KVL：基尔霍夫电压定律描述电路中各电压的约束关系,可以表示为,对于任何集总参数电路的任一回路,在任一时刻,沿该回路全部支路电压的代数和等于零 ,即∑U=0
基尔霍夫电流定律,简写为KCL： 对于任意一个集中参数电路中的任意一个结点或闭合面,在任何时刻,通过该结点或闭合面的所有支路电流代数和等于零,即对任一结点有：∑i =0
第二个问题：
一个电源可用【电压源】和【电流源】两种电路模型来表示,且电压源与电流源的外部特性相同.因此,电源的这两种电路模型之间是相互等效的,可以进行等效转换.
等效变换方法：
① 将如图1-14所示左边的电压源等效变化为电流源时,电流源的电流 IS= (即电压源的短路电流).IS流出的方向与E的正极相对应,与IS并联的内阻R 就等于与E串联的内阻R ,等效变换所得的电流源如图1-14(a)所示.
② 将图1-14右边所示的电流源等效变换为电压源时,电压源的电动势E=ISR (即电流源的开路电压),E的正极与IS流出的方向相对应；与E串联的内阻R 就等于与IS并联的内阻R ,等效变换所得的电压源如图1-14(b)左边所示.
但是,电压源和电流源的等效关系只是对外电路而言的,对电源内部是不等效的.例如图1-14中,当电流源开路时,电源内部有损耗,IS流过R 产生损耗,而当电流源短路时,电源内部无损耗,R 无电流流过.而将其等效变换为图1-14左边所示的电压源后,情况就不同了.当电压源开路时,R 无电流通过,电源内部无损耗,而当电压源短路时,R 中有电流IS= 流过,在电源内部产生损耗.
理想电压源和理想电流源之间没有等效的关系.因为对理想电压源(R =0)来讲,其短路电流IS为无穷大,对理想电流源(R = ∞)讲,其开路电路Uo为无穷大,都不能得到有限的数值,故这两者之间不存在等效变换的条件.

1、电流源作用；2Ω电阻电流10A,1Ω电阻电流向下=10÷﹙1+4﹚×4=8A 4Ω电阻电流向下=10-8=2A.
2、电压源作用；1Ω电阻电流向上=10÷﹙1+4﹚=2A,4Ω电阻电流向下=2A,5Ω电阻电流向下=10÷5=2A.
3、叠加后,2Ω电阻电流=10A,1Ω电阻电流向下6A,4Ω电阻电流向下4A,5Ω电阻电流2A.
4、电流源电压=10×2+4×4=20+16=36V（上正下负）.

u1=-e1或是u1=e1,这根据定义不同的正方向有关.
如图所示定义的正方向,对于U1来说,上方的端子为+,下方的端子为—；对于e1来说,上方为—,下方为+.根据基尔霍夫电压定律,U1+e1=0,即U1= —e1.

适合线性回路,简单的回路
不适合非线性回路

本题可以直观地列出式子,就不需要按照电压定律去绕行一周列方程,a、b开路,电流只有一个闭合回路,（10+10）Ω两端的电压差是（20-10）V,欧姆定律就可以解题.看到复杂电路不要紧张,很多情况是可以化简求解的.

关注这个问题

一个电源带动一个灯泡的电路,电源和灯泡的汇接点有两个（正端和负端），相当于两个节点。

基尔霍夫电流定律和基尔霍夫电压定律

基尔霍夫电流定律（KCL）：在集总电路中,任何时刻,对任一结点,所有流出结点的支路电流的代数和恒等于零.
基尔霍夫电压定律（KVL）：在集总电路中,任何时刻,沿任一回路,所有支路电压的代数和恒等于零.

基尔霍夫定律
Kirchhoff’s law
揭示集总参数电路中流入节点的各电流和回路各电压的固有关系的法则.1845年由德国人G.R.基尔霍夫提出.基尔霍夫定律包括基尔霍夫第一定律和基尔霍夫第二定律.基尔霍夫第一定律又称基尔霍夫电流定律,它表示任何瞬时流入电路任一节点的电流的代数和等于零.例如在电路图中的节点a或b处,下述两式分别成立：
i1(t)-i2(t)-i6(t)＝0
i2(t)-i3(t)-i4(t)＝0
基尔霍夫第二定律又称基尔霍夫电压定律,它表示任何瞬时,沿电路的任一回路,各支路电压的代数和等于零.例如沿图中的abca回路（经支路2、3、6）或abcda回路（经支路2、3、5、1）,下述两式分别成立：
u2(t)+u3(t)-u6(t)＝0
u2(t)+u3(t)+u5(t)-u1(t)＝0
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基尔霍夫定律
Kirchhoff laws
阐明集总参数电路中流入和流出节点的各电流间和沿回路的各段电压间的约束关系的定律.1845年由德国物理学家G.R.基尔霍夫提出.定律中关于汇集于节点的各电流的约束关系单独称为基尔霍夫第一定律或基尔霍夫电流定律；关于回路中各段电压的约束关系单独称为基尔霍夫第二定律或基尔霍夫电压定律.
基尔霍夫电流定律 (KCL) 对任一集总参数电路中的任一节点,在任一瞬间,流出该节点的所有电流的代数和恒为零,即
i=0
就参考方向而言,流出节点的电流在式中取正号,流入节点的电流在式中取负号.
按此定律,对图1上的节点A,有从物
－i1－i2＋i3＋i4=0
理上看,基尔霍夫电流定律是电荷守恒定律在电路中的体现.
基尔霍夫电压定律（KVL） 对任一集总参数电路中的任一回路,在任一瞬间,沿此回路的各段电压的代数和恒为零,即
V=0
电压的参考方向与回路的绕行方向（又称参考方向）相同时,该电压在式中取正号,否则取负号.
按此定律,对图2所示的回路,有从
V1+V2-V3-V4=0
物理上看,基尔霍夫电压定律是能量守恒定律在电路中的体现.
应用 由于基尔霍夫定律只与电路的连接方式（即电路的拓扑结构）有关,而与电路所含元件的性能无关,故对任何集总参数电路都适用,而不论电路是线性的还是非线性的,是时变的还是时不变的,是处于稳态还是处于暂态.定律的相量形式为KCL：夒＝0
KVL：妭＝0算子形式为
KCL：I(S)=0
KVL：V(S)=0
前者用于电路的正弦稳态分析,后者用于电路的复频域分析.
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基尔霍夫定律
Kirchhoff laws
阐明集总参数电路中流入和流出节点的各电流间以及沿回路的各段电压间的约束关系的定律.1845年由德国物理学家G.R.基尔霍夫提出.集总参数电路指电路本身的最大线性尺寸远小于电路中电流或电压的波长的电路,反之则为分布参数电路.基尔霍夫定律包括电流定律和电压定律.
基尔霍夫电流定律（KCL） 任一集总参数电路中的任一节点 , 在任一瞬间流出该节点的所有电流的代数和恒为零,即.就参考方向而言,流出节点的电流在式中取正号,流入节点的电流取负号.基尔霍夫电流定律是电荷守恒定律在电路中的体现.
基尔霍夫电压定律（KVL）任一集总参数电路中的任一回路,在任一瞬间沿此回路的各段电压的代数和恒为零,即电压的参考方向与回路的绕行方向相同时,该电压在式中取正号,否则取负号.基尔霍夫电压定律是能量守恒定律在电路中的体现.

沿顺时针方向列写方程如下：
I2R2－I3R3＋E3－E2－I4R4＋I1R1－E1＝0。

电阻 是负载 不是能源 所以不存在参考方向 参考方向一般是 电流,(电流方向)
至于电压是正还是负 是根参照点有关 ,
比如你说的假设直流电路中 电源正极于接与电阻A点,电源负极 接与电阻B点,
电流有政绩经a点流向b,
若负极B点做参照点,B为0电位 则电压Uab 值为正
若把电压写成 Uba 则是把正极看作了参考点（0电位） 则值为负
电阻电压=电流乘以电阻
线路电流计算是
电流=电源电动势/（电阻+电源内阻+回路导线电阻）

电压方向,这个说法真“新鲜”
先告诉你确定电流方向吧,所谓的电压“方向”就可以确定了
先在节点处设处各个支路的电流,方向任意设,然后根据所设方向列方程,解得的电流若是正值,则与所设方向相同,否则为负则相反.
当你要使用基尔霍夫定律解电路时,电路一般就比较复杂了,不可能轻易分析出电流的方向,而上述是通法!

1个网孔是1个回路,你说的正确.

I1R1－E1＋I2R2－I3R3＋E3－E4－I4R4＝0.

任一回路!你将并联的分两个回路思考

两点电压a,b可以写为：Vab=Va-Vb=Va-Vc+Vc-Vb=Vac-Vcb
显然,当c的Vc=0时,相当于该点接地,相对于接地的电压,称为电势.那么,电势相对于地来说就有正值和负值.低电势点减高电势点,得得电势差称为电压就是负值,反之就是正值.
例上图：
从左向右,在到线上设为a,c,b三点,Va-Vb=Va-Vb=Va-Vc+Vc-Vb=Vac-Vcb=(-4r）+(-10)=10
r=-5

如果电流从负极流向正极,流过电源电势增加,所以应为负,反之为正.所有的电器元件都一样,只要是电势降低就为正,反之为负.

基尔霍夫电压定律是学习电路的基础，一定要掌握好。
关键要注意以下几点：
当某支路上电流未知时，待求电流的方向是可以任意假定的，但是这个假定一旦做出，后面在电阻上的电压方向就不能再任意假定了，要使用“关联方向”，就是“在电阻上，沿电流方向---电势降低”。
（也可以先设出待求电压的方向，电流方向作用关联方向）
而在电源上，一定是正极电势高于负极电势。
应用基尔...

在任何一个闭合回路中,各段电阻上的电压降的代数和等于电动势的代数和

由你假定它的参考方向 例如电流用箭头 电压用+ -号等等
列写方程时 按照绕行方向 可以规定先遇到+号则在方程中为+号 反之-号等等 电流流入电阻则电压取+ 等等

对的,取负值.
电动势的方向是从负极经过电源内部指向电源的正极,是电位上升的方向,与电源两端电压的方向相反,电压方向就是电压降的方向,是正极指向负极,容易乱.
直接按 KVL 的规则：沿绕行方向,电位上升取正值,电位下降取负值,这样记忆不容易出错.

以上图为例,设电流参考方向是逆时针,按电流方向绕行：

Us1- I * (R1 + R3 + R2) - Us2 = 0

对于左边这个回路来说,你取的绕行方向是顺时针方向.
U1是上正下负,与参考方向是反的（如果是一致的话,应该为上负下正）,电源都是从正端流向负端啦.
另外两个的判断方式也是一样.

当然可以
运用基尔霍夫定律进行电路分析时,仅与电路的连接方式有关,而与构成该电路的元器件具有什么样的性质无关.

1.两个电压源的问题：这里说的电压源是理想电压源（内阻=0 导线电阻=0）,当然不满足KVL了.而你的实际实验是实际电压源和实际导线（电阻均为非零）.
2.电容和电压源串联回路：同样的原因,电容、电源都是理想元件（内阻、导线电阻均为零）不是实际元件.电容电压不能跃变,充电初始时刻,电容电压为零（设为零初始）,而电源是恒压源,必须有非零值,这不矛盾了么?故KVL也不适用.
理解此类问题,要注意理想元件与实际元件的差别,在实际电路中（在集总参数电路中）不会出现KVL不适用的问题.

电流源是有电压的,比如左边电压源趋于理想,内阻为零,也就是r1作为内阻为零,r2不计了,这样变成电压源,电流源,电阻串联,假设r3也是零,但是电路会烧吗?不会,相当于给电源来个恒流放电,电子负载的意思,那电流源两端电压是谁?就是电压源电压.电流源的电压取决于外电路,所以经过电流源的回路不能这样列电压方程,因为电流源电压也是未知.个人见解,楼下指正

按不同回路算出来应该是一样.你可能哪里算错了,再仔细算算看.

先在电路图中标示好电阻两端的（电压与电流）关联参考方向,即电阻电压降的方向（标从+到-）为电流的方向.列KVL方程时,设定的绕行方向也是从电阻的“+”到“-”,则同向,用“+”号；如绕行方向是从电阻的“-”到“+”,则用“-”号.

这里并没有明确哪些是电源，哪些是负载，比如U1如果是电源，那么电压参考方向与回路绕行方向一致应取正号。如果U1是负载，那么电压参考方向与回路绕行方向相反应取负号。

是可以的,这里的电源要看成理想电源,就是没有内阻的.
这里的电源要分个来分析,先看E1 这里的R2在E1下是短路的.所以E1电压全加在R1上.
再看E2 R1与R2在E2下是并联的,所以E2的电压也是全在R1上.
则R1两端的电压就是E1+E2