迈克尔逊干涉仪如何用He-Ne调出等倾干涉条纹?在调节和测其波长时要注意什么?

【实验名称】迈克尔逊干涉仪的调整与使用
【实验目的】
1.了解迈克尔逊干涉仪的干涉原理和迈克尔逊干涉仪的结构,学习其调节方法；
2．调节非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉条纹,了解非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉的形成条件及条纹特点；
3．利用白光干涉条纹测定薄膜厚度.
【实验仪器】
迈克尔逊干涉仪（20040151）,He-Ne激光器（20001162）,扩束物镜
【实验原理】
1. 迈克尔逊干涉仪
图1是迈克尔逊干涉仪的光路示意图

G1和G2是两块平行放置的平行平面玻璃板,它们的折射率和厚度都完全相同.G1的背面镀有半反射膜,称作分光板.G2称作补偿板.M1和M2是两块平面反射镜,它们装在与G1成45º角的彼此互相垂直的两臂上.M2固定不动,M1可沿臂轴方向前后平移.
由扩展光源S发出的光束,经分光板分成两部分,它们分别近于垂直地入射在平面反射镜M1和M2上.经M1反射的光回到分光板后一部分透过分光板沿E的方向传播,而经M2反射的光回到分光板后则是一部分被反射在E方向.由于两者是相干的,在E处可观察到相干条纹.
光束自M1和M2上的反射相当于自距离为d的M1和M2ˊ上的反射,其中M2ˊ是平面镜M2为分光板所成的虚像.因此,迈克尔逊干涉仪所产生的干涉与厚度为d、没有多次反射的空气平行平面板所产生的干涉完全一样.经M1反射的光三次穿过分光板,而经M2反射的光只通过分光板一次,补偿板就是为消除这种不对称性而设置的.
双光束在观察平面处的光程差由下式给定：
Δ＝2dcosi
式中：d是M1和M2ˊ之间的距离,i是光源S在M1上的入射角.
迈克尔逊干涉仪所产生的干涉条纹的特性与光源、照明方式以及M1和M2之间的相对位置有关.
2．等倾干涉
如下图所示,当M2与M1严格垂直,即M2ˊ与M1严格平行时,所得干涉为等倾干涉.干涉条纹为位于无限远或透镜焦平面上明暗的同心圆环.干涉圆环的特征是：内疏外密.由等倾干涉理论可知：当M1、M2′之间的距离d减小时,任一指定的K级条纹将缩小其半径,并逐渐收缩而至中心处消失,即条纹“陷入”；当d增大,即条纹“外冒”,而且M1与M2′的厚度越大,则相邻的亮（或暗）条纹之间距离越小,即条纹越密,越不易辨认.每“陷入”或“冒出”一个圆环,d就相应增加或减少λ/2的距离.如果“陷入”或“冒出”的环数为N,d的改变量为Δd,则：Δd=N*λ/2
则：λ＝2Δd／N
若已知Δd和N,就可计算出λ.


i2

a1
i1
b1


【实验内容及步骤】
（一）调整迈克尔逊干涉仪,观察非定域干涉、等倾干涉的条纹
① 对照实物和讲义,熟悉仪器的结构和各旋钮的作用；
② 点燃He—Ne激光器,使激光大致垂直M1.这时在屏上出现两排小亮点,调节M1和M2背面的三个螺钉,使反射光和入射光基本重合（两排亮点中最亮的点重合且与入射光基本重合）.这时,M1 和M2大致互相垂直,即M1／、M2大致互相平行.
③ 在光路上放入一扩束物镜组,它的作用是将一束激光汇聚成一个点光源,调节扩束物镜组的高低、左右位置使扩束后的激光完全照射在分光板G1上.这时在观察屏上就可以观察到干涉条纹（如完全没有,请重复上面步骤）再调节M1下面的两个微调螺丝使M1／、M2更加平行,屏上就会出现非定域的同心圆条纹.
④ 观察等倾干涉的条纹.
（二）测量He—Ne激光的波长
① 回到非定域的同心圆条纹,转动粗动和微动手轮,观察条纹的变化：从条纹的“涌出”和“陷入”说明M1／、M2之间的距离d是变大?变小?观察并解释条纹的粗细、疏密和d的关系.
② 将非定域的圆条纹调节到相应的大小（左边标尺的读数为32mm附近）,且位于观察屏的中心.
③ 转动微动手轮使圆条纹稳定的“涌出”（或“陷入”）,确信已消除“空回误差”后,找出一个位置（如刚刚“涌出”或“陷入”）读出初始位置d1.
④ 缓慢转动微动手轮,读取圆条纹“涌出”或“陷入”中心的环数,每50环记录相应的d2、d3、d4……
⑤ 反方向转动微动手轮,重复②、③记录下“陷入”（或“涌出”）时对应的di/.
⑥ 数据记录参考表（如上）,按公式计算出He—Ne激光的波长.用与其理论值相比较得出百分差表示出实验结果.
【注意事项】
1、 任何光学面不得用手摸,如需要用镜头纸轻轻擦拭.
2、 本实验的重点和难点是粗调即步骤③,需反复调节M1和M2背面的三个螺钉,但必须均匀调节,否则会造成仪器的损坏.
由于迈克尔逊干涉仪的测量精度较高,反方向转动微动手轮测量另一组数据时,一般需要转动20多圈方可消除“空回误差”,这时也可直接反方向转动粗动手轮达到消除“空回误差”的目的
【数据记录】
1.测量He—Ne激光的波长：
Ki
涌 出
陷 入

di(mm)
Δdi(mm)
di/(mm)
Δdi/(mm)

K0
54.74382

54.54123


K0+50
54.76163

54.52504


K0+100
54.77705

54.50927


K0+150
54.79326

54.49211


K0+200
54.80939

54.47658


K0+250
54.82480

54.45958
















【数据处理】
可通过逐差法求He-Ne激光的波长
涌出
陷入
百分误差：
【实验结果】
【问题讨论】
1． 在实验中需要调节M1和M2相互垂直（M1和M2’相互平行）时,是在没有干涉条纹出现的情形下,利用观察视场中两个光点的位置来操作的,但实际会发现,这样的光点一般都有很多.这些光点的出现是源于入射光束在被分光镜分为两束以及它们在传输过程中所经过的多个玻璃折射,反射后.试根据图1所示的主光路传输路径,总结一套快速正确地选定对应观测光点的方法.
由图1可见,入射光束在分光镜的第1表面和分束面都会有部分光向M1方向反射,经M1再次反射后,从观察屏上看到的右边光点是由分束面反射,即我们所要的对应光点.透过分束镜的光经M2镜反射后,在补偿片的两个界面会形成两个向观察方向反射的光点,右边第3个光点才是由分束面反射,即我们要找的对应光点.
2． 试由公式说明M1和M2’的距离d变大变小同环形干涉条纹中心“冒出或陷入”的对应关系.
由公式2dcosik=kλ,对同一干涉级次（k不变）,当d减小时, i k必然减小,干涉园环中心向里陷入.

麦克尔逊干涉仪上的微调手轮是旋转机械结构,通过螺纹带动,
螺纹受到加工精度的影响,故会产生回程差,这样会影响读数的精度.
所以只要沿一个方向旋转,这样就不会产生了~

迈克耳逊干涉仪上看到的是等倾干涉,牛顿环看到的是等厚干涉,迈克耳逊干涉仪干涉条纹宽度不一,干涉级次中心最大,边缘最小,牛顿环干涉条纹宽度几乎一致,干涉级次中心最小,边缘最大,迈克耳逊干涉仪通过调节镜子,中心亮暗间隔交替出现,牛顿环中心始终是暗纹.

因为M1与M2'形成的"空气膜"的两表面不是绝对平行的,而是有一个小夹角.所以"膜厚"改变时,干涉环心位置会移动.

激光器.因为其相干长度最长,两条臂的长度差可以很大.

首先,明显,你的两片镜子不是绝对平行的,然后呢,你的镜子在相互比较接近的地方,大概在中心位置,两个镜子相交,这个地方,光程差为0,那么由此你就可以理解了吧,这个地方为中心,一边提供的光程差是正的,另外一边提供的是负的,反正两个提供的光程差刚好是相反的,这样,左边自己形成了一套条纹,右边自己也形成了一套对称的条纹,就出现你那种不是同心圆,而是双曲线的情况了!

首先要调好光路,简单的方法是去掉扩束器,然后会出现两个光点,然后那调整两个光点重合,具体的是调整其中一路的平面镜,都调整到光屏中心!然后加扩束器,变成圆环干涉条纹!调整的时候,两个平面镜基座上面的螺钉,上方的是调俯仰角度的,下方的是调左右旋转的,自己摸索着调节就可以了,没多难!

M2经半透镜M,在M1前出现虚像为M2'.M2'与M1间间距为d.虚像M2'同M1将对光源进行反射,反射后虚光源间距离为2d.

迈克尔逊干涉仪的空程,是由于采用螺旋杆传动,因而有机械间隙.所以只能朝一个方向拧.中途拧过头了,不能往回拧,只能重新测量.

d=nλ/2 0.63mm = 2300 x λ/2 λ=547.8nm
球内任意点,电势为0；球外距球心L处,电势为：kQ/L
A=-0.4Cos(πt/2) (cm)

首先需要调节到m1和m2平行,能看到等倾条纹的状态.
然后：
方法一,直接判断.
移动m1时,若看到圆环一个接一个从中心冒出来,说明在远离；反之在靠近.
方法二,不用记忆上面的规则.你让m1移动一段比较大的距离,观察等倾条纹是变疏还是变密,若是变疏了,说明在靠近.
如果不信,还有一个验证的方法,就是朝着条纹变疏的方向一直移动m1,这样最终m1和m2会重合,这时候观察不到等倾条纹.然后你再继续往同一方向移动m1,此后条纹应当变密,也就是过了重合位置后两者开始互相远离了.这样应该就很容易判断了吧?
多尝试一下就有感觉了,祝你好运.

很简单,假设这个薄膜厚度是d,原来经过这个厚度d的光程是
2d,因为一来一回.
现在是2nd,
光程差=2nd-2d=λ
d=λ/2(n-1)

2nd=7λ n=1.40 d为膜厚 λ为相干光波长

高阶衍射点啊,随着角度的不同,光程差不同,有很多阶的衍射点,但强度是里头的亮,外头的弱

迈克尔逊干涉仪是利用等倾干涉,牛顿环是等厚干涉.
1.圆环条纹越向外越密.相关证明见任一《光学》中的推导.
2.冒出.2hcosi=mλ,中心（i=0)级次最高,h增加,级次升高,所以冒出.
3.等倾：2hcosi=mλ 牛顿环：h=mλ/2

还可以测气体液体折射率,测玻璃厚度,测劈尖倾斜角度,测量距离等等!

如果干涉条纹不能随手轮调节而变化,那一定不是干涉条纹,而是其它原因产生的杂光.当光程差很小时,条纹比较粗大,随光程差增加它一定会变细的.如M1,M2严格垂直应出现环状条纹.看来你的镜片不严格垂直.

这个叫补偿板,因为M1光路中,光线在反射镜中传播了两次,会引起而外的光程差,如果不加补偿板,与M2光路的光线的光程差有可能超出相干长度,导致无法产生干涉现象.

小朋友挺有礼貌.
注意等倾干涉,考虑理想模型：轴上两光源到某个距离的与轴垂直的平面上中心点及轴外点的距离.
1.在两光源非常近的时候（极限情况重合）,两光源到轴外点的距离差异与两光源到平面中心点的距离差异近乎相同差值很小,意味着光程差在很大的角度内变化不大.条纹疏
2.当两个光源距离比较远时（比如说考虑成一个光源就在平面上,令一个光源与之有一定距离）：两光源到轴外点的距离差异与两光源到平面中心点的距离差异相比较可知差别较大.,意味着光程差在于第一种情况相同的角度区间中变化要大.条纹密.
由上述第2种情况可轻松的看出：两光源到轴外点的距离差比到平面中心点的距离差有减小的趋势.因此可判断：内环为干涉高级次,外环为干涉低级次.
判断吞吐环：光程差增大,意味着环心干涉将由低级次变为高级次.由上面的同心环级次排布可知,原来的低级次环必定外移,意味着中心是吐环.反之吞环.
答了这么多,也没有分

白光不是单纯的光线是混合的光线,而折射率在日常应用中最常用的是白光.每种单色光的折射率其实是不一样的.在这种情况下只好取一个折中方案,这就是白光,这个方案测量出来的折射率其实是所有单色光的混合的折射率,这样就可以认为是所有光线的折射率比较接近的一个值了.但是在其他高精密度的应用时就要用单色光的折射率了,否则会出错.

迈克尔逊干涉仪可以用作等倾和等厚干涉.如将两个反射镜调平行,可以观察到等倾干涉的条纹,这时条纹是同心圆.转动活动镜的手轮,条纹会不断的向外冒出,说明光程差增加.（等倾干涉中心条纹干涉级次最大）

首先,你知道垂直以后,形成的空气劈尖是什么样子的吧?就是其中一个镜子成像,形成的是一个厚度相等的空气劈尖,看上去貌似是厚度相等,那么这个时候为什么不叫等厚干涉呢?其实你仔细想一下等厚干涉等倾干涉的定义就明白...

这个主要是测量钠双线的波长差.
【实验目的】
1.了解迈克尔逊干涉仪的干涉原理和迈克尔逊干涉仪的结构,学习其调节方法.
2．调节观察干涉条纹,测量激光的波长.
3．测量钠双线的波长差.
4．练习用逐差法处理实验数据.

【实验仪器】
迈克尔逊干涉仪,钠灯,针孔屏,毛玻璃屏,多束光纤激光源（HNL 55700）.

【实验原理】
1．迈克尔逊干涉仪
图1是迈克尔逊干涉仪实物图.图2是迈克尔逊干涉仪的光路示意图,图中M1和M2是在相互垂直的两臂上放置的两个平面反射镜,其中M1是固定的；M2由精密丝杆控制,可沿臂轴前、后移动,移动的距离由刻度转盘(由粗读和细读2组刻度盘组合而成)读出.在两臂轴线相交处,有一与两轴成45°角的平行平面玻璃板G1,它的第二个平面上镀有半透（半反射）的银膜,以便将入射光分成振幅接近相等的反射光⑴和透射光⑵,故G1又称为分光板.G2也是平行平面玻璃板,与G1平行放置,厚度和折射率均与G1相同.由于它补偿了光线⑴和⑵因穿越G1次数不同而产生的光程差,故称为补偿板.
从扩展光源S射来的光在G1处分成两部分,反射光⑴经G1反射后向着M2前进,透射光⑵透过G1向着M1前进,这两束光分别在M2、M1上反射后逆着各自的入射方向返回,最后都达到E处.因为这两束光是相干光,因而在E处的观察者就能够看到干涉条纹.
由M1反射回来的光波在分光板G1的第二面上反射时,如同平面镜反射一样,使M1在M2附近形成M1的虚像M1′,因而光在迈克尔逊干涉仪中自M2和M1的反射相当于自M2和M1′的反射.由此可见,在迈克尔逊干涉仪中所产生的干涉与空气薄膜所产生的干涉是等效的.
当M2和M1′平行时(此时M1和M2严格互相垂直),将观察到环形的等倾干涉条纹.一般情况下,M1和M2形成一空气劈尖,因此将观察到近似平行的干涉条纹(等厚干涉条纹).
2．单色光波长的测定
用波长为λ的单色光照明时,迈克尔逊干涉仪所产生的环形等倾干涉圆条纹的位置取决于相干光束间的光程差,而由M2和M1反射的两列相干光波的光程差为
Δ＝2dcos i (1)
其中i为反射光⑴在平面镜M2上的入射角.对于第k条纹,则有
2dcos ik＝kλ (2)
当M2和M1′的间距d逐渐增大时,对任一级干涉条纹,例如k级,必定是以减少cosik的值来满足式(2)的,故该干涉条纹间距向ik变大(cos ik值变小)的方向移动,即向外扩展.这时,观察者将看到条纹好像从中心向外“涌出”,且每当间距d增加λ/2时,就有一个条纹涌出.反之,当间距由大逐渐变小时,最靠近中心的条纹将一个一个地“陷入”中心,且每陷入一个条纹,间距的改变亦为λ/2.
因此,当M2镜移动时,若有N个条纹陷入中心,则表明M2相对于M1移近了
Δd＝N (3)
反之,若有N个条纹从中心涌出来时,则表明M2相对于M1移远了同样的距离.
如果精确地测出M2移动的距离Δd,则可由式(3)计算出入射光波的波长.
3．测量钠光的双线波长差Δλ
钠光2条强谱线的波长分别为λ1＝589.0 nm和λ2＝589.6 nm,移动M2,当光程差满足两列光波⑴和⑵的光程差恰为λ1的整数倍,而同时又为λ2的半整数倍,即
Δk1λ1＝(k2＋)λ2
这时λ1光波生成亮环的地方,恰好是λ2光波生成暗环的地方.如果两列光波的强度相等,则在此处干涉条纹的视见度应为零(即条纹消失).那么干涉场中相邻的2次视见度为零时,光程差的变化应为
ΔL＝kλ1＝(k＋1)λ2 (k为一较大整数)
由此得
λ1－λ2＝＝
于是
Δλ=λ1－λ2＝＝
式中λ为λ1、λ2的平均波长.
对于视场中心来说,设M2镜在相继2次视见度为零时移动距离为Δd,则光程差的变化ΔL应等于2Δd,所以
Δλ＝ (4)
对钠光＝589.3 nm,如果测出在相继2次视见度最小时,M2镜移动的距离Δd ,就可以由式(4)求得钠光D双线的波长差.
4.点光源的非定域干涉现象
激光器发出的光,经凸透镜L后会聚S点.S点可看做一点光源,经G1(G1未画)、M1、M2′的反射,也等效于沿轴向分布的2个虚光源S1′、S2′所产生的干涉.因S1′、S2′发出的球面波在相遇空间处处相干,所以观察屏E放在不同位置上,则可看到不同形状的干涉条纹,故称为非定域干涉.当E垂直于轴线时(见图3),调整M1和M2的方位也可观察到等倾、等厚干涉条纹,其干涉条纹的形成和特点与用钠光照明情况相同,此处不再赘述.
【实验内容与步骤】
1．观察扩展光源的等倾干涉条纹并测波长
①点燃钠光灯,使之与分光板G1等高并且位于沿分光板和M1镜的中心线上,转动粗调手轮,使M1镜距分光板G1的中心与M1镜距分光板G1的中心大致相等(拖板上的标志线在主尺32 cm 位置).
②在光源与分光板G1之间插入针孔板,用眼睛透过G1直视M2镜,可看到2组针孔像.细心调节M1镜后面的 3 个调节螺钉,使 2 组针孔像重合,如果难以重合,可略微调节一下M2镜后的3个螺钉.当2组针孔像完全重合时,就可去掉针孔板,换上毛玻璃,将看到有明暗相间的干涉圆环,若干涉环模糊,可轻轻转动粗调手轮,使M2镜移动一下位置,干涉环就会出现.
③再仔细调节M1镜的2个拉簧螺丝,直到把干涉环中心调到视场中央,并且使干涉环中心随观察者的眼睛左右、上下移动而移动,但干涉环不发生“涌出”或“陷入”现象,这时观察到的干涉条纹才是严格的等倾干涉.
④测钠光D双线的平均波长.先调仪器零点,方法是：将微调手轮沿某一方向(如顺时针方向)旋至零,同时注意观察读数窗刻度轮旋转方向；保持刻度轮旋向不变,转动粗调手轮,让读数窗口基准线对准某一刻度,使读数窗中的刻度轮与微调手轮的刻度轮相互配合.
⑤始终沿原调零方向,细心转动微调手轮,观察并记录每“涌出”或“陷入”50个干涉环时,M1镜位置,连续记录6次.
⑥根据式(5-8),用逐差法求出钠光D双线的平均波长,并与标准值进行比较.
2．观察等厚干涉和白光干涉条纹
①在等倾干涉基础上,移动M2镜,使干涉环由细密变粗疏,直到整个视场条纹变成等轴双曲线形状时,说明M2与M1′接近重合.细心调节水平式垂直拉簧螺丝,使M2与M1′有一很小夹角,视场中便出现等厚干涉条纹,观察和记录条纹的形状、特点.
②用白炽灯照明毛玻璃(钠光灯不熄灭),细心缓慢地旋转微动手轮,M2与M1′达到“零程”时,在M2与M1′的交线附近就会出现彩色条纹.此时可挡住钠光,再极小心地旋转微调手轮找到中央条纹,记录观察到的条纹形状和颜色分布.
3．测定钠光D双线的波长差
①以钠光为光源调出等倾干涉条纹.
②移动M2镜,使视场中心的视见度最小,记录M2镜的位置；沿原方向继续移动M2镜,使视场中心的视见度由最小到最大直至又为最小,再记录M2镜位置,连续测出6个视见度最小时M2镜位置.
③用逐差法求Δd的平均值,计算D双线的波长差.
4．点光源非定域干涉现象观察
方法步骤自拟.
迈克尔逊干涉仪系精密光学仪器,使用时应注意防尘、防震；不能触摸光学元件光学表面；不要对着仪器说话、咳嗽等；测量时动作要轻、要缓,尽量使身体部位离开实验台面,以防震动.
参考：http://class.htu.cn/gx/kecheng/shiyan/14.htm

先去掉扩束镜,然后呢,两个镜子会在屏幕上出现两个光点,首先调整一个镜子,使得其中一个光点位于屏幕中心,然后调整另外一个跟他重合,这就代表两束光线在同一水平线上,并且相互垂直好了,他们的反射光束就能形成衍射了,然后加上扩束镜,看看条纹是什么样子的,如果你要的是等厚干涉,那么应该是相互平行的干涉条纹,如果条纹略微倾斜,可以调整其中一个镜子的俯仰角,看屏幕的条纹变化,直到调整到条纹竖直即可.如果你要等倾条纹,也就是圆环,那么在等厚的基础上,调整一个镜子转动,当转到与另外一个镜子垂直的时候,自然就出现圆环了!
另外有一个办法,如果你是自己组的光路,不是现成的仪器的话,首先量一下你的激光器出射的光线的高度,离光源近一点量一次,远处再量一次,看看高度是不是一致,如果不一致,先让光线入射到一个倾斜的镜子上,把光线调水平,然后其他光学仪器全部调到同一高度上,每次有光路改变的时候,比如被镜子反射了,那么要重新量一次高度,方法还是近处一次远处一次,很容易搞定!
多调调,熟能生巧

百度百科都有
调整要点：同平面、激光光斑与各个镜面反射的光斑要重合、镜面要与试验台垂直.

1,要点：主要是光程差的调节.如果是等倾垂直,等厚的时候,接近垂直
2,零光程差的话就是加强啊,没有条纹.
不是,反例,牛顿环

等厚干涉条纹是一系列平行线,原理同劈尖.
白光干涉条纹是彩色的,只在零光程差附近极小的范围.

　　等间距选取8个频率点利用干涉法进行测量,记录实验数据和理论数据.绘制频率－理论波长和实验测试波长的变化曲线,绘制波长－谐振器读数的关系曲线,进行分析讨论.
　　从数据表格可以看到,在误差允许范围内,测量波长与理论波长一致,验证了这种测试方法的可行性.
　　频率－波长变化曲线,理论波长与频率成反比,符合公式c= /f ,而测量波长大体趋势也是与频率成反比,但可见存在误差.主要原因为：
　　（1）对极小值位置判定的不精确,对实验结果会产生误差.因此每次测量波长时,应尽量使幅度大些,以便准确定位极小值的位置.
　　（2）在读取L长度时,不易精确的读数.
　　（3）摇动读数机构手柄时,会使其上的全反射板抖动,影响信号的接收.
　　（4）系统配置上的一些问题也将导致误差.如两个喇叭天线是否水平取向一致,半透板位置是否与电磁波前进方向成45度,以及两个全反射板是否互相垂直、其法线是否分别与喇叭天线的轴线一致,也会对实验结果产生误差
　　谐振器读数－波长关系曲线,理论波长与测量波长不一致.此外两者是反比的关系.可见,谐振器越向外旋,读数越大,发射电磁波的波长越小,频率越大.
　　从测量数据可以看出,在一定的误差范围内可以认为半透板的角度偏离对波长测量无影响.因为将半透板稍微偏离一定角度,如40度,可以认为分光光路图仍与45度时一致.
　　此外,若假定半透板分波（光）的功率比与角度有关,则会出现分光后两个波束的强度不一样.此时,原来干涉波形上极小值的位置,由于两“相干光”强度不一样,该位置电场强度不再是极小值；其它位置以此类推.这样,导致干涉波形趋于平缓.但是,相邻极小值点的距离仍可认为是相等的.
　　但是,如果半透板的角度与45度相差很大,可能会使干涉结果由光强大的那一束光决定；且由于半透板的角度的改变较大,光路图变化较大,最后两束干涉光可能会超出喇叭的接收范围,而影响实验结果.

那是你的光路没调好,可以让实验室的老师帮你调好或换一台已经调好的仪器来观察.

迈克耳孙干涉仪的最著名应用即是它在迈克耳孙-莫雷实验中对以太风观测中所得到的零结果,这朵十九世纪末经典物理学天空中的乌云为狭义相对论的基本假设提供了实验依据.除此之外,由于激光干涉仪能够非常精确地测量干涉中的光程差,在当今的引力波探测中迈克耳孙干涉仪以及其他种类的干涉仪都得到了相当广泛的应用.激光干涉引力波天文台（LIGO）等诸多地面激光干涉引力波探测器的基本原理就是通过迈克耳孙干涉仪来测量由引力波引起的激光的光程变化,而在计划中的激光干涉空间天线（LISA）中,应用迈克耳孙干涉仪原理的基本构想也已经被提出.迈克耳孙干涉仪还被应用于寻找太阳系外行星的探测中,虽然在这种探测中马赫-曾特干涉仪的应用更加广泛.迈克耳孙干涉仪还在延迟干涉仪,即光学差分相移键控解调器（Optical DPSK）的制造中有所应用,这种解调器可以在波分复用网络中将相位调制转换成振幅调制.

当M2和M1’严格平行时,M2会移动,表现为等倾干涉的圆环形条纹不断从中心“吐出”或向中心“吞进”.两平面镜之间的“空气间隙”距离增大时,中心就会“吐出”一个个条纹；反之则“吞进”.
我也是复制的

因为在推导条纹宽度时我们用到了近似,得出的是均匀宽度.而实际情况不是那样,就不会是均匀的了,你可以按干涉条件推一下就知道了.

一个是用来分光,使入射光变为透射光和折射光；
另一个是用来补偿折射光的光程作用,使得两束光光程相等.

Abstract
This experiment takes basic functions of Michelson interferometer as example,to test the wavelength of laser and homochromy light,the influence of spectrum distribution on interference,as well as the refractive index of measuring substantial by interferential light theory.

也就是让反射光和透射光的光程接近相等,由于机械方面精确度有限度,在光程附近测量出现的干涉条纹比较整齐,错开的话干涉条纹会弯曲,带来误差自然就大

先去掉扩束镜,然后呢,两个镜子会在屏幕上出现两个光点,首先调整一个镜子,使得其中一个光点位于屏幕中心,然后调整另外一个跟他重合,这就代表两束光线在同一水平线上,并且相互垂直好了,他们的反射光束就能形成衍射了,然后加上扩束镜,看看条纹是什么样子的,如果你要的是等厚干涉,那么应该是相互平行的干涉条纹,如果条纹略微倾斜,可以调整其中一个镜子的俯仰角,看屏幕的条纹变化,直到调整到条纹竖直即可.如果你要等倾条纹,也就是圆环,那么在等厚的基础上,调整一个镜子转动,当转到与另外一个镜子垂直的时候,自然就出现圆环了!

.薄透明体的厚度及折射率的同时测量 可同时测量薄透明体厚度及折射率.其气体浓度的测量在迈克尔逊干涉仪的参考光路中,放入一个透明气体室,利用白炽

这东西很牛的,就是他证明了光速不变原理的,是相对论的基础.
从一个光源发出的光波,被一个半透镜分成两束.这两束光在相互成直角的方向传播,然后让它们再次射到刚才的帮透镜上,就可以合并成一束,然后生成干涉条纹.如果在这两个方向的光速有差异,就意味着一束光的波峰和另一束光的波谷可以同时到达并且相互抵消,那么就可以观察到干涉条纹的异常.
百分百没有异常啊,有异常就否定了光速不变原理,如果是这样,老早就有物理家发现了的

增加亮度

看看这个吧,用接收板上的牛顿环陷入或者涌出的数目与G1移动距离的相对关系带入公式即可求解.
当然前提是知道所使用光源的波长.

.薄透明体的厚度及折射率的同时测量 可同时测量薄透明体厚度及折射率.其气体浓度的测量在迈克尔逊干涉仪的参考光路中,放入一个透明气体室,利用白炽

在迈克尔孙干涉仪其中一个光路中放置一个比较厚的玻璃,逐渐改变玻璃和光线的夹角,会看到干涉条纹的改变,此实验可以研究光程与干涉条纹的关系.

该仪器可以用来观察干涉条纹,
利用干涉条纹,可以测量光波波长,
可以观察某光波的波长变化情况,
可以用来测量微小位移,测微小厚度（这一点很常用,很实用）,
可以用来测光速.
可以用来检测物质表面平整度 ,以及别的缺陷
可以用来测量空气折射率和介质薄片折射率

这也就是干涉的基本条件了1、相位差稳定2、频率相等3、有平行的振动分量

有激光发出当然会有光斑啦,连光斑都看不到的话怎么往下做呀~开始的时候观察屏上会看到若干个由反光镜反射产生的激光光斑,之后调节两反光镜的位置,使其中最大最亮的两个光斑重合,当光斑重合的足够好时,观察屏上就能看到一圈一圈的干涉条纹了,继续往下做就可以了.
希望能帮到您哦~

什么意思?没有,因为前后两次经过待测液体,并且计算的时候用的是距离的差以及干涉级的差,所以即使有附件光程差,也因为相减抵消掉了!

1.不是单色光,会发生多普勒红移,也就是波长变长.
2.反射镜的速度很小,所以这个多普勒红移几乎看不出来.
3.两个光波有频率差,所以干涉屏上不是稳定的干涉图样,而是有一个时间包络.
4.同样的,频率差很小,时间包络几乎看不出来.