伯努力方程中动态力是指的是

n重伯努力方程也就是二项分布公式/其与参数n,k,p有关

流体的动压力用式子表示的话就是：pV^2/2 式中：p——流体的密度；V——流体的速度.pV^2/2 的单位是 帕 ,与压强单位一致,故把pV^2/2 称为动压.
流体的动压可以从流体重力,流体的压力转换来,也可以由外力做功（如风机、水泵等）而得到.
气流的伯努力方程：P1 + pV1^2/2 + (p'-p)g(Z2-Z1) = P2 + pV2^2/2 + Pw
式中：
P ——称静压,
pV^2/2—— 称动压,
（P + pV^2/2）——称全压,
(p'-p)g(Z2-Z1)——称位压.

先往外刮,然后是无风.
刚打开时,风是从两侧的窗户向外刮,因为窗外空气流动速度快,由伯努力方程（比动能+比势能+比压能=常量）可知,窗外空气由于比动能加快,比势能不变,所以比压能必定减少,这样车内压力大于窗外,风就向窗外刮了.由于车内空气减少,所以压力下降,当车内外压力一致的时候,就不再有风了.
当然这只是理论上的情况.

AC比较,不要考虑伯努利原理了,C点有水流出C段的水压降低,所以A流向C.如果非要用伯努利理解就是AC管段水应该是流量一样,而不是流速一样,因C段有水流出导致C压强降低,C段流速大于A段流速（密度减小）所以 Pa>（Pb>）Pc.
流速高侧压低是相对流速高.（先说明一点,水的流速高低是相对管壁）
BC比较,C段左侧较少量均匀流出时C段最右侧管壁压力大于B端最左侧管壁压力.（另外C段水流出处距离B管段较近且流出量较大,此种特殊情况除外. 此种情况B管段最左端发生截流降温）

伯努利方程建立的依据是：质点系的功能原理A外+A内非=(Ek+Ep)-(Ek0+Epo).也就是根据微团的动能增量Ek-Ek0=1/2m(v2)^2-1/2m(v1)^2,和微团的势能增量Ep-Epo=mgh2-mgh1.这里的速度是不涉及方向的,也即是流体的速率.
但在任意一点的方向是知道的,因为在实际中是知道流体的流动情况,比如说给一个管然后求其中流体的速度,那任意一点的方向是知道的.如果仅仅给个方程是没有任何实际意义的,我们用伯努利方程的目的就是解决实际问题,并不是进行纯理论的计算.

完全不一样,流体力学中的是个状态量,没有微分积分之类的,高中生都能看懂它的推导方法.微分方程中的是形如：dy/dx=P(x)y+Q(x)*(y的n次方)的一类方程,它有特定的解法.

等式左边为1-1面,右边为2-2+3-3面,这样使用伯努利方程.你给的那个应该写错了.

相同啊, rho gH + P_0+0=P_0+rho v^2/2,即v^2=2gH.其中rho是液体密度,P_0是大气压

我就以直升机给你解释吧,至于战斗机,轰炸机原理都差不多.
通常一架飞机会有几吨,几十吨,这些飞机受到地球的强大吸引力,不明就里的人还真不知道飞机是怎么飞起来的.
在直升机的飞行过程中,飞机的螺旋桨高速旋转,根据伯努利方程,速度大的地方压强就小.飞机上方的气流高速旋转,必然导致飞机受到一个较小的压力.而飞机底部速度小,飞机就会受到一个向上的压力,而这个压力就可以把飞机托上蓝天,所以飞机就飞起来了.

在真空中或带入宇宙中应该不会发生旋转球的弧线运动,因为这种情况下内外侧都没有压力.
个人想法,没做过实验.

伯努利定理是在低速不可压的流动中可用,、、、不可用于可压缩流
安德森的空气动力学基础中8.5节 “何时为可压缩的”,有解释,很详细

V^2=2hg
P=phg
V=10.8m/s
p=0.588MPa

伯努利定理
p1+(1/2)d*v1^2=p2+(1/2)d*v2^2
其中p1,v1,p2,v2表示流体在两个情况下的压强及流速
d表示流体的密度
伯努利定理说明流体的流速越快,产生的压强越小
连续性定理
流体稳定地通过直径变化的管子的时候,单位时间流入多少就会流出多少
可用该式表示
s1v1=s2v2
其中s1,v1,s2,v2分别表示管子在两个不同位置的截面积和流体在此处的流速
话说这是个物理问题啊...

飞机和小鸟飞起来

第二项的y如果是2次方的话,此微分方程是伯努力方程

我只能大概给你说一下原理,你再具体一描述就可以了.
伯努利推导出了伯努利方程（我们自己也可以推导出来）,这个方程表明流体压强与流速成反比.飞机机翼上边隆起,下面是平面,由连续性定理,在相同的时间内上表面的空气要经过弧形的机翼面,下面空气经过平的机翼面,所以上表面空气流速快.流速快则压强小,所以下表面压强大于上表面压强.这个压强差产生了升力

1-计算参数是在计算断面上的某点选取的.如果,选取计算断面的液面那一点作为参考点,P1、P2自然都为0,所以可以省略掉压强水头（P/ρg）这一项.
2-位置水头参考平面选取与计算结果无关,因为两者的差值不变.当选河底为参考平面时,两者的差值为0.15.当选河的中心线为参考平面时,两者的差值任然是0.15.
3-楼主可能是混淆了Z的概念,Z是位置水头,是从某一参考平面算起的高度.
4-这里适用的应该是恒定总流的能量方程,伯努利方程是针对流线的.你的流速应该是断面平均流速,而不是某点的流速,所以用伯努利方程式错误的.两个方程看起来一样,但参数的物理意义不一样.

理想正压流体在有势彻体力作用下作定常运动时,运动方程（即欧拉方程）沿流线积分而得到的表达运动流体机械能守恒的方程.因著名的瑞士科学家D.伯努利于1738年提出而得名.对于重力场中的不可压缩均质流体 ,方程为 p+ρgz+(1/2)*ρv^2=C 式中p、ρ、v分别为流体的压强、密度和速度；z 为铅垂高度；g为重力加速度.上式各项分别表示单位体积流体的压力能 p、重力势能ρg z和动能(1/2)*ρv ^2,在沿流线运动过程中,总和保持不变,即总能量守恒.但各流线之间总能量（即上式中的常量值）可能不同.对于气体,可忽略重力,方程简化为p+(1/2)*ρv ^2＝常量(p0),各项分别称为静压 、动压和总压.显然 ,流动中速度增大,压强就减小；速度减小,压强就增大；速度降为零,压强就达到最大(理论上应等于总压).飞机机翼产生举力,就在于下翼面速度低而压强大,上翼面速度高而压强小 ,因而合力向上.据此方程,测量流体的总压、静压即可求得速度,成为皮托管测速的原理.在无旋流动中,也可利用无旋条件积分欧拉方程而得到相同的结果但涵义不同,此时公式中的常量在全流场不变,表示各流线上流体有相同的总能量,方程适用于全流场任意两点之间.在粘性流动中,粘性摩擦力消耗机械能而产生热,机械能不守恒,推广使用伯努利方程时,应加进机械能损失项 [1] .图为验证伯努利方程的空气动力实验.补充：p1+1/2ρv1^2+ρgh1=p2+1/2ρv2^2+ρgh2（1） p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量 （2） 均为伯努利方程 其中ρv^2/2项与流速有关,称为动压强,而p和ρgh称为静压强.伯努利方程揭示流体在重力场中流动时的能量守恒

伯努利方程
设在右图的细管中有理想流体在做定常流动,且流动方向从左向右,我们在管的a1处和a2处用横截面截出一段流体,即a1处和a2处之间的流体,作为研究对象.设a1处的横截面积为S1,流速为V1,高度为h1;a2处的横截面积为S2,流速为V2,高度为h2.
思考下列问题:
①a1处左边的流体对研究对象的压力F1的大小及方向如何
②a2处右边的液体对研究对象的压力F2的大小及方向如何
③设经过一段时间Δt后(Δt很小),这段流体的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,两端移动的距离分别为ΔL1和ΔL2,则左端流入的流体体积和右端流出的液体体积各为多大 它们之间有什么关系 为什么
④求左右两端的力对所选研究对象做的功
⑤研究对象机械能是否发生变化 为什么
⑥液体在流动过程中,外力要对它做功,结合功能关系,外力所做的功与流体的机械能变化间有什么关系
如图所示,经过很短的时间Δt,这段流体的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,两端移动的距离为ΔL1和ΔL2,左端流入的流体体积为ΔV1=S1ΔL1,右端流出的体积为ΔV2=S2ΔL2.
因为理想流体是不可压缩的,所以有
ΔV1=ΔV2=ΔV
作用于左端的力F1=p1S2对流体做的功为
W1=F1ΔL1 =p1·S1ΔL1=p1ΔV
作用于右端的力F2=p2S2,它对流体做负功(因为右边对这段流体的作用力向左,而这段流体的位移向右),所做的功为
W2=-F2ΔL2=-p2S2ΔL2=-p2ΔV
两侧外力对所选研究液体所做的总功为
W=W1+W2=(p1-p2)ΔV
又因为我们研究的是理想流体的定常流动,流体的密度ρ和各点的流速V没有改变,所以研究对象(初态是a1到a2之间的流体,末态是b1到b2之间的流体)的动能和重力势能都没有改变.这样,机械能的改变就等于流出的那部分流体的机械能减去流入的那部分流体的机械能,即
E2-E1=ρ()ΔV+ρg(h2-h1)ΔV
又理想流体没有粘滞性,流体在流动中机械能不会转化为内能
∴W=E2-E1
(p1-p2)ΔV=ρ(-))ΔV+ρg(h2-h1)ΔV
整理后得:整理后得:
又a1和a2是在流体中任取的,所以上式可表述为
上述两式就是伯努利方程.
当流体水平流动时,或者高度的影响不显著时,伯努利方程可表达为
该式的含义是:在流体的流动中,压强跟流速有关,流速V大的地方压强p小,流速V小的地方压强p大.