同时性的相对性和时间延缓带正电的π介质是一种不稳定的介子.当他静止时,平均寿命为2.5×10（﹣8）s,过后即衰变为一个

对的,同时和等时不同,同时指过程也必须一致,等时只是整段时间相同而已

CD
t2' - t1' = K[(t2 - t1)+B(X2 - X1)]
我记得不太清楚了,反正形式就是这样的,如果要求左边时间差为零,就要求另一边时间差为零,同时坐标差为零.就是C选项的意思 .同时D也就对了

174 除以 6 =29 (km/h)
80+29=109(km/h)
答：——————————.

不一定具有

（1）静摩擦力有个限度,一旦超过它就会变为滑动摩擦力,最大静摩擦力是大于滑动摩擦力的,
（2）研究问题要分清研究对象,平衡力和相互作用力是不一样的

电阻是物体的特性,反映了导体对自由电子阻碍的大小
欧姆发现了一个规律,也就是I=U/R,他是说u增大时I增大,反之则减小,但是u与i的比值是定值不随u的改变而改变,由其变形式子得到U=I*R,但不能理解为加在导体两端的电压与电流和电阻的乘积成正比,因为电压是由电源决定的,也不是由电阻决定的,
总之,电阻一般是定值,电流由电压和电阻决定,电阻的值通过U/I来算,但他不是正比与电压,也不是反比与电流,
1.把某用电器接在36V的电路上时,通过的电流是0.5A,如果电压升高为72V,则该用电器的电阻阻值为（ R=36/0.5=72,电阻算出来就认为是定值,以后电压升降,电阻值还是不变,当然在初中范围内,认为温度对电阻没影响,其实是有影响的,高中就会具体学到的 ）欧,通过的电流为（ I=U/R=72/72=1A）安
小红同学在搞无线电小制作时,需要一个10欧的电阻,她取出一根长一米的均匀电阻丝,在他的两端加6V电压时,测得通过的电流为0.24A,他应该从电阻丝上截取多长的一段?
R=U/I=6/0.24=25欧,由于导线电阻与长度成正比,一米为25欧,则由比例可知10欧的长度为0.4米

都会注意到这个不同时性,列车上任何人都会看到光不是同时发出的,同时是指时间差为零,可由洛仑兹变换求得

天花板上的电灯,受到重力和拉力这对平衡力,当电线断了,拉力消失,但电灯还会受到重力,重力还在,而拉力没有了,故平衡力不具有同时产生,同时消失的特性

在地面的观察者看两球不在同一高度,因为车上认为同时剪绳子了地上认为不是,道理还和车上的光源向两边发光一样.

论动体的电动力学
爱因斯坦
根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑
大家知道,麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时,就要引起一些不对称,而这种不对称似乎不是现象所固有的.比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用.在这里,可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关,可是按照通常的看法,这两个物体之中,究竟是这个在运动,还是那个在运动,却是截然不同的两回事.如果是磁体在运动,导体静止着,那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场,它在导体各部分所在的地方产生一股电流.但是如果磁体是静止的,而导体在运动,那么磁体附近就没有电场,可是在导体中却有一电动势,这种电动势本身虽然并不相当于能量,但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流,这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样.
堵如此类的例子,以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败,引起了这样一种猜想：绝对静止这概念,不仅在力学中,而且在电动力学中也不符合现象的特性,倒是应当认为,凡是对力学方程适用的一切坐标系,对于上述电动力学和光学的定律也一样适用,对于第一级微量来说,这是已经证明了的.我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设,并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度 C 传播着,这速度同发射体的运动状态无关.由这两条公设,根据静体的麦克斯韦理论,就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学.“光以太”的引用将被证明是多余的,因为按照这里所要阐明的见解,既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”,也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量.
这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的,因为任何这种理论所讲的,都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系.对这种情况考虑不足,就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源.
一 运动学部分
§1、同时性的定义
设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系.为了使我们的陈述比较严谨,并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别,我们叫它“静系”.
如果一个质点相对于这个坐标系是静止的,那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧儿里得几何的方法来定出,并且能用笛卡儿坐标来表示.
如果我们要描述一个质点的运动,我们就以时间的函数来给出它的坐标值.现在我们必须记住,这样的数学描述,只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义.我们应当考虑到：凡是时间在里面起作用的我们的一切判断,总是关于同时的事件的判断.比如我说,“那列火车7点钟到达这里”,这大概是说：“我的表的短针指到 7 同火车的到达是同时的事件.”
也许有人认为,用“我的表的短针的位置”来代替“时间”,也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难.事实上,如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间,那么这样一种定义就已经足够了；但是,如果问题是要把发生在不同地点的一系列事件在时间上联系起来,或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的事件的时问,那么这徉的定义就不够 了.
当然,我们对于用如下的办法来测定事件的时间也许会成到满意,那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上,而当每一个表明事件发生的光信号通过空虚空间到达观察者时,他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来.但是这种对应关系有一个缺点,正如我们从经验中所已知道的那样,它同这个带有表的观察者所在的位置有关.通过下面的考虑,我们得到一种此较切合实际得多的测定法.
如果在空间的A点放一只钟,那么对于贴近 A 处的事件的时间,A处的一个观察者能够由找出同这些事件同时出现的时针位置来加以测定,如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句,“这是一只同放在 A 处的那只完全一样的钟.” 那么,通过在 B 处的观察者,也能够求出贴近 B 处的事件的时间.但要是没有进一步的规定,就不可能把 A 处的事件同 B 处的事件在时间上进行比较；到此为止,我们只定义了“ A 时间”和“ B 时间”,但是并没有定义对于 A 和 B 是公共的“时间”.只有当我们通过定义,把光从 A 到 B 所需要的“时间”,规定为等于它从 B 到 A 所需要的“时间”,我们才能够定义 A 和 B 的公共“时间”.设在“A 时间”tA ,从 A 发出一道光线射向 B ,它在“ B 时间”, tB .又从 B 被反射向 A ,而在“A时间”t`A回到A处.如果
tB-tA=t’A-t’B
那么这两只钟按照定义是同步的.
我们假定,这个同步性的定义是可以没有矛盾的,并且对于无论多少个点也都适用,于是下面两个关系是普遍有效的：
1 ．如果在 B 处的钟同在 A 处的钟同步,那么在 A 处的钟也就同B处的钟同步.
2 ．如果在 A 处的钟既同 B 处的钟,又同 C 处的钟同步的,那么, B 处同 C 处的两只钟也是相互同步的.
这样,我们借助于某些（假想的）物理经验,对于静止在不同地方的各只钟,规定了什么叫做它们是同步的,从而显然也就获得了“同时”和“时间”的定义.一个事件的“时间”,就是在这事件发生地点静止的一只钟同该事件同时的一种指示,而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的,而且对于一切的时间测定,也都是同这只特定的钟同步的.
根据经验,我们还把下列量值
2|AB|/(t’A-tA)=c
当作一个普适常数（光在空虚空间中的速度）.
要点是,我们用静止在静止坐标系中的钟来定义时间,由于它从属于静止的坐标系,我们把这样定义的时间叫做“静系时间”.
准确的说,同一事件,在不同的地点用有限的速度测量（光速、声速）,两地测量者认为事件发生的时间在当地钟上显示的数,不同.
简单的例子：设定声速300米/秒,两个人对好表,等待新年钟声,在紧靠钟的人听来,钟和表“同时”到达0点,而距离钟300米处的人听到钟声是在表显示1秒时,因此他们的表示数这个“时间”不同时.
如果光速无限大,用光速测量,就没有“同时”的相对性.

C.

狭义相对论的"时间同时性的相对性"是指在同一个参考系中不同地点同时发生的两个事件在另一个参考系中的观察者看来就不是同时发生的.
这主要是因为光速是有限的而导致的.

你也明白一些相对论的问题了.
确实有绝对同时和相对同时两个概念.
绝对同时是物理本质概念,相对同时是测量效果,可用声音实验类比.
爱因斯坦讲的是接近光速运动,会看到什么现象,他要求在另外参照系的人“看来”!同理,我们用在另外参照系的人“听来”,则原理一致,结论类似,可都不是物理本质规律,只不过是人的主观感觉,而不是客观的科学规律.
很多人都分不清什么是主观现象,什么是客观规律,你已经迈出这一步了.不过要通过考试,还要按老师的理解给出答案.