光栅衍射问题光栅衍射中,某光的第三条明线和波长为(6*10^-7)的第二条明线重合,求该光的波长,怎么写了?

d / a 不是整数就不会有缺级.

测量一、二级谱线对应衍射角度,
从零级谱线左侧起沿一个方向向右移动望远镜,使望远镜纵向叉丝依次与左第二级、第一级衍射光谱中某谱线相重合,记下对应位置的读数.继续移动望远镜,依次记录右侧各级谱线对应位置读数.

用公式：其中λ为入射光波波长,θ为衍射角,k为衍射亮纹的级数.在θ为0的方向上可以观察到中央亮纹.其它各级亮纹对称分布在中央亮纹两侧.若已知光栅常数d,测出相应的衍射条纹与0级条纹间的夹角θ,便可求出光波波长.

因为明暗条文是和波长及路径差有关,所以混合光不同的波长产生的明暗条纹位置也不一样.

干涉和衍射的本质相同,二者没有严格的界限.它们两者的作用一般是同时存在的.
例如杨氏双缝一般被视为双缝的干涉,不考虑光通过每个单缝时的衍射,所以它的干涉条纹都是等宽度,且各级明条纹等亮度,如图15-17(a)所示.
实际上,杨氏双缝实验中,光波通过每条单缝时都会发生单缝衍射,出现衍射明纹和暗纹,如图15-17(b)所示.由于双缝实验中,每条缝的宽度都相同,因而各缝的衍射图样(明暗条纹的分布)完全一样,而各单缝的衍射图样在屏幕上的位置都取决于同一透镜的焦距.各单缝单独开放时的衍射中央明纹中心都落在透镜的主焦点处,所以各单缝的衍射图样在屏幕上的位置都完全重合,且相互干涉.所以,双缝实验中实际呈现的条纹如图15-17(c)所示,它是光通过每一单缝的衍射与双缝干涉的综合效果.图15-17(c)所示的强度分布,常称为双缝衍射,什么情况下把双缝实验看成双缝干涉,什么情况下看成双缝衍射呢?没有严格的界限.但是可以这样大致划分,当通过每条缝的光束本身的传播行为近似于几何光学模型描写时,这个问题就可以看作是纯干涉问题.

条纹尖锐明亮,间隔大,易于测量
能计算光栅常数、衍射角、波长、主明纹级次等
缺级是因为,单缝衍射的光强要调整多缝干涉的光强分布

衍射屏上总能量：E∝N
主极大的强度:I∝N^2
由能量守恒,主极大的宽度∝1/N

因为光栅中的每个单缝结构相同,所以衍射图样相同,具体的,同样的衍射角有同样的亮度.
同样的衍射角,经过透镜会聚,在屏上完全重合.

首先调节分光计（设已调好）；
将望远镜对准平行光管（对准均指入射光与竖线重合）；
放上光栅后使反射的十字（零级）到达与调平面镜的时候相同的位置（仅动光栅）；
固定平台转角移动望远镜观察以及谱线,调节光栅左右倾角使其到达条平行光管时相同位置；
重复上两步直至两者同时满足（此步最费时间,建议多调找感觉,有些技巧不是一两句话能说清的,需要自己感觉）
调好后切勿再动光栅（我自己倒是经常碰,要是真碰了那要重调）仅移动望远镜观察光谱

第一,和普通的干涉对比,亮条纹又细又亮.
第二,有缺级现象,某些级次的条纹不出现

垂直照过去的光如果不发生栅衍,透过光栅后的光还应该是垂直的,但实验得出结论透过去后就变的不垂直了.说明发生了衍射.
就是容易看出来.
事实上,斜光也行.如果发生角度差,也能证明发生了衍射.
之所以垂直就是因为看着比较明显.

使分光计达到以下三点要求：
① 望远镜聚焦于无穷远处.或称为适合于观测平行光.
② 望远镜和平行光管的光轴与分光计的中心轴线相互垂直.
③平行光管射出的光是平行光—— 即狭缝的位置正好处于平行光管物镜的焦平面处.
只有调整分光计符合上述三点要求,才能用它精密测量平行光线的偏转角度.
此外,还要使光栅平面与平行光管光轴相垂直；使光栅刻痕与仪器转轴平行（即零级两侧的光谱线处于等高状态）

光栅衍射得到的条文是明暗相间的竖直条纹,平行于光栅；小孔衍射的光斑永远是圆的,和小孔的形状无关

说明狭缝没有调竖直,如果你用的分光计,就调整中心平台的俯仰角使狭缝竖直就行了.如果没有,那就找一个可调俯仰的镜架或者平台,调整之,就行了!

d*sinθ=2λ
d是光栅常数,θ就是你说的那个某角,λ是光波长

衍射光栅 衍射光栅
(diffraction grating)
一种由密集、等间距平行刻线构成的光学器件.分反射和透射两大类.它利用多缝衍射和干涉作用,将射到光栅上的光束按波长的不同进行色散,再经成像镜聚焦而形成光谱.天文仪器中应用较多的是反射光栅,它的基底是低膨胀系数的玻璃或熔石英,上面镀铝,然后把平行线刻在铝膜上.图为高倍率放大的光栅刻槽面形状,光栅色散可用方程m =C (sini +sin )描述,式中i 为入射角,取正值,为衍射角.当衍射光与入射光在光栅法线同一侧为正,反之为负；C 为光栅常数,为一个整数.当入射角i 给定时,对于满足光栅方程的每个m 值,都有相应的级光谱,每个波长的光能量分散在诸光谱级中.现代刻制光栅的技术,能使所有刻卟劢孛婢哂邢嗤末p严格规定的形状和尺寸.选择适当入射角,可使所需的波长及其邻近波段的绝大部分(达70％)的光能量集中到预定的光谱级中.这种集中光能量的性质称为“闪耀”.起衍射作用的刻线槽面与光栅面的夹角β,称为闪耀角.具有这种性质的光栅称为闪耀光栅或定向光栅.另一方面,满足=……的不同光谱级次的谱线,在焦面上重迭.同所需谱线重迭的其他谱线,一般用有色玻璃隔去.光栅角色散,理论分辨本领R =λ /δλ =mN .此处δλ 为可分辨的最小光谱单元宽度,N 为刻线总数.
衍射光栅的精度要求极高,很难制造,但其性能稳定,分辨率高,角色散高而且随波长的变化小,所以在各种光谱仪器中得到广泛应用.天文光学仪器应用的光栅主要有：平面反射光栅：刻线密度一般每毫米300～1,500线,最常用的是每毫米600线,光谱级m ≤5.折轴恒星摄谱仪要求尽可能高的聚光能力,光栅面积愈大愈好,在低光谱级次工作.而太阳摄谱仪要求高色散和高分辨率,使用较高的光谱级次.目前使用有效的光栅刻线面的宽度在200～300毫米,最大可达600毫米.中阶梯光栅：是刻线密度较低的平面反射光栅,最常用的刻线密度是每毫米79线,具有较好的定向性能,闪耀角通常取为63°26′,工作于高光谱级次(m ≈40).利用色散方向与它垂直的平面光栅分开重迭级次,可以得到二维结构的光谱图,应用到像管摄谱仪十分有利.由于中阶梯光栅的角色散是平面光栅的二倍或更多,因此使用它的摄谱仪结构紧凑.透射光栅：用作物端光栅.如将透射光栅刻制在棱镜斜面上,即成非物端光栅,多用于大望远镜.
相关公式：d•sinθ= n•λ
其中d为为两狭缝之间的间距,θ为衍射角度,n为光栅级数,λ为波长.

第二级在sinx=0.3，就是，d*sinx=2*λ，d=0.004毫米
第四级缺级，就是，d*sinx=4*λ，a*sinx=λ，a=0.001毫米

1、这时的光栅方程是：dsin入射角+dsin岀射的衍射角=衍射级次k*波长
2、最高衍射级次 对应 岀射的衍射角 为 +-90度 ,求出这时的衍射级次,取整数删除小数.

加减入射时的角度即可

狭缝的宽度太宽测量光谱不准确且分不出黄1和黄2光谱;狭缝的宽度太窄则狭缝的亮度又太弱,不利于测量.
你学物理的啊?
补充：对他们的顺序是没影响的,但是会影响宽度,
这个,你做试验的时候就能研究出来拉
好的,我看看
....你的另外一个问题是?

计算光栅缺级的时候,d始终是光栅常数,始终是两个狭缝之间的距离,也就是连个狭缝中心之间间隔的距离.具体你看情况算吧.

有影响,衍射图形会发生偏移,理论上是:d (sinφ±sinθ)=kλ,φ是衍射角,θ是平行光的入射角.

条件是一束平行光垂直射入光栅平面上,光波发生衍射,即可用光栅方程进行计算.如何实现：使用分光计,光线通过平行光管射入,当狭缝位于透镜的焦平面上时,就能使射在狭缝上的光经过透镜后成为平行光.这样就可以啦,也不是很难,要理解原理就是啦.

设置一对左右游标是为了消除偏心差

即使入射光不垂直于光栅也会有条纹出现,但情况稍复杂
垂直入社的光线确保光栅各狭缝的次波在初始时刻为同相位,便于使用光栅衍射公式计算其衍射级等参数

dsinθ=2λ,
x=f*tanθ= f*tan（arcsin【2λ/d】）,
△x=f*（tan（arcsin【2λ₂/d】 - tan（arcsin【2λ₁/d】））

由光栅衍射的特点可知,光谱中波长越小的部分越靠近中央明纹
所以此题实际就是求第3级中波长为400nm的光线与第2级中哪一个波长的光线有相同的衍射角,设它们的衍射角为θ
∴dsinθ=2λ=3*400,得λ=600nm
∴所求范围光谱是400~760nm

用光栅常数小的光栅

光栅就是分光用的呀（你是不是说不满足相干条件?）
你最好把问题补全吧,不好回答的