弗兰克赫兹实验 Ip-Ug2k曲线为什么呈周期性变化?曲线的峰值为什么越来越高?

温度低时,管内汞蒸气压较低,平均自由程较大,因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量,受高能量的电子轰击,就可能引起汞原子电离,使管内出现辉光放电现象.辉光放电会降低管子的使用寿命,实验中要注意防止,具体也包括加速电压不能过高.

1. 主要是测不准效应,由于电子的受激跃迁是一个非常快的过程（

实验表明当电子初始能量在0-4.7V时电子与汞原子碰撞弹性的.超出则是非弹性的.我们一般做这个实验用的是汞原子.汞的第一激发电位约为4.9v.
当电子能量达到第一激发电位时,与所测原子（例如汞原子）碰撞从而失去全部动能,由于存在遏制电压,电子将不能够到达屏极使产生电流.电流下降形成一个峰.当电子初始动能为两倍的原子第一激发电位时,碰撞后的电子把第一激发电位的能量传给原子使其受激,自己保留另一半能量,这一部分能量大于4.7V,于是还会与汞发生第二次非弹性碰撞,于是电子能量又远远小于遏制电压,不能到达极板,电流减小.依次下去会发现没当电子初始动能为第一激发电位的整数倍时电子都不能到达极板,于是每当此时都由峰值,所以电流峰值对应的电压差就是第一激发电位.这个实验我也有些生疏了,

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嘿嘿刚做了这个实验,来吧~1因为你加了G2p,也就是拒斥电压,你的10v左右是4.9加上拒斥电压的结果.2因为出射的电子速度满足高斯分布,不是所有的电子都是同一速度的,所以将出现一部分电子先到达跃迁满足的条件,也呈现高斯分布,所以曲线平滑.3假设汞原子在碰撞前具有质量M,速度为0,电子质量为m,初速为v,动能K0=1/2mv*v电子损失的能量约为（4m/M)k0=(4/1836*200)~10-5 (10的-5次方）

i-U曲线的周期性震荡,说明当电子能量总是以4.9ev为单位被吸收.4.9ev正是
Hg两个能级之差.

当灯丝电压不变时,增大拒斥电压,导致到达极板的电子数目减少,从而电流变小；F-H实验曲线向右移动.
当拒斥电压不变时,减小灯丝电压,从阴极发射的电子数目减少,因而电流变小；F-H实验曲线基本不移动.

2 答：.IA、Vg2k依次连接到示波器的同步输入端（Ext.Input）和信号输入端（CH1）
不需要,因为示波器内部扫描电压的作用是在荧光屏上显示一个周期性的水平位移,即形成时间基线,把垂直方向上的被测信号变化波展现在荧光屏上,但本试验不研究IA随时间的变化,而是随Vg2k变化的波形,故不需要.
3 答：灯丝电位低,阴极发射电子的能力减小,使得在碰撞区发生的碰撞减少,检测的电流减小,给检测带来困难,从而使曲线分辨率下降；灯丝电位高,阴极发射电子的能力增加,引起逃逸电子增多,相邻峰、谷的差值减小.故：2V时,曲线接近横轴,即幅值较小；4V时,曲线幅值总体较高,但幅值变化小.

弗兰克—赫兹实验 1914年,弗兰克（Franck,J．1882—1964）和赫兹在研究中发现电子与原子发生非弹性碰撞时能量的转移是量子化的.他们的精确测定表明,电子与汞原子碰撞时,电子损失的能量严格地保持4.9eV,即汞原子只接收4.9eV的能量. 这个事实直接证明了汞原子具有玻尔所设想的那种“完全确定的、互相分立的能量状态”,是对玻尔的原子量子化模型的第一个决定性的证据.由于他们的工作对原子物理学的发展起了重要作用,曾共同获得1925年的物理学诺贝尔奖[1]. 在本实验中可观测到电子与汞蒸汽原子碰撞时的能量转移的量子化现象,测量汞原子的第一激发电位,从而加深对原子能级概念的理解. 【仪器】 弗兰克—赫兹管（简称F—H管）、加热炉、温控装置、F—H管电源组、扫描电源和微电流放大器、微机X—Y记录仪. F—H管是特别的充汞四极管,它由阴极、第一栅极、第二栅极及板极组成.为了使F—H管内保持一定的汞蒸气饱和蒸气压,实验时要把F—H管置于控温加热炉内.加热炉的温度由控温装置设定和控制.炉温高时,F—H管内汞的饱和蒸气压高,平均自由程较小,电子碰撞汞原子的概率高,一个电子在两次与汞原子碰撞的间隔内不会因栅极加速电压作用而积累较高的能量.温度低时,管内汞蒸气压较低,平均自由程较大,因而电子在两次碰撞间隔内有可能积累较高的能量,受高能量的电子轰击,就可能引起汞原子电离,使管内出现辉光放电现象.辉光放电会降低管子的使用寿命,实验中要注意防止. F—H管电源组用来提供F—H管各极所需的工作电压.其中包括灯丝电压UF,直流1V～5V连续可调；第一栅极电压UG1,直流0～5V连续可调；第二栅极电压UG2,直流0～15V连续可调. 扫描电源和微电流放大器,提供0～90V的手动可调直流电压或自动慢扫描输出锯齿波电压,作为F—H管的加速电压,供手动测量或函数记录仪测量.微电流放大器用来检测F—H管的板流,其测量范围为10-8A、10-7A、10-6A三挡. 微机X—Y记录仪是基于微机的集数据采集分析和结果显示为一体的仪器.供自动慢扫描测量时,数据采集、图像显示及结果分析用. 【原理】 玻尔的原子理论指出：①原子只能处于一些不连续的能量状态E1、E2……,处在这些状态的原子是稳定的,称为定态.原子的能量不论通过什么方式发生改变,只能是使原子从一个定态跃迁到另一个定态；②原子从一个定态跃迁到另一个定态时,它将发射或吸收辐射的频率是一定的.如果用Em和En分别代表原子的两个定态的能量,则发射或吸收辐射的频率由以下关系决定： hv＝｜Em－En｜（1） 式中：h为普朗克常量. 原子从低能级向高能级跃迁,也可以通过具有一定能量的电子与原子相碰撞进行能量交换来实现.本实验即让电子在真空中与汞蒸气原子相碰撞.设汞原子的基态能量为E1,第一激发态的能量为E2,从基态跃迁到第一激发态所需的能量就是E2－E1.初速度为零的电子在电位差为U的加速电场作用下具有能量eU,若eU小于E2－E1这份能量,则电子与汞原子只能发生弹性碰撞,二者之间几乎没有能量转移.当电子的能量eU≥E2－E1时,电子与汞原子就会发生非弹性碰撞,汞原子将从电子的能量中吸收相当于E2－E1的那一份,使自己从基态跃迁到第一激发态,而多余的部分仍留给电子.设使电子具有E2－E1能量所需加速电场的电位差为U0,则 eU0＝E2－E1（2） 式中：U0为汞原子的第一激发电位（或中肯电位）,是本实验要测的物理量. 实验方法是,在充汞的F—H管中,电子由热阴极发出,阴极K和第二栅极G2之间的加速电压UG2K使电子加速.第一栅极对电子加速起缓冲作用,避免加速电压过高时将阴极损伤.在板极P和G2间加反向拒斥电压UpG2.当电子通过KG2空间,如果具有较大的能量（≥eUpG2）就能冲过反向拒斥电场而达到板极形成板流,被微电流计pA检测出来.如果电子在KG2空间因与汞原子碰撞,部分能量给了汞原子,使其激发,本身所剩能量太小,以致通过栅极后不足以克服拒斥电场而折回,通过电流计pA的电流就将显著减小.实验时,使栅极电压UG2K由零逐渐增加,观测pA表的板流指示,就会得出如图2所示Ip～UG2K关系曲线.它反映了汞原子在KG2空间与电子进行能量交换的情况.当UG2K逐渐增加时,电子在加速过程中能量也逐渐增大,但电压在初升阶段,大部分电子达不到激发汞原子的动能,与汞原子只是发生弹性碰撞,基本上不损失能量,于是穿过栅极到达板极,形成的板流Ip随UG2K的增加而增大,如曲线的oa段.当UG2K接近和达到汞原子的第一激发电位U0时,电子在栅极附近与汞原子相碰撞,使汞原子获得能量后从基态跃迁到第一激发态.碰撞使电子损失了大部分动能,即使穿过栅极,也会因不能克服反向拒斥电场而折回栅极.所以Ip显著减小,如曲线的ab段.当UG2K超过汞原子第一激发电位,电子在到达栅极以前就可能与汞原子发生非弹性碰撞,然后继续获得加速,到达栅极时积累起穿过拒斥电场的能量而到达板极,使电流回升（曲线的bc段）.直到栅压UG2K接近二倍汞原子的第一激发电位（2U0）时,电子在KG2间又会因两次与汞原子碰撞使自身能量降低到不能克服拒斥电场,使板流第二次下降（曲线的cd段）.同理,凡 （弗兰克-赫兹实验(3张)3） 处,Ip都会下跌,形成规则起伏变化的Ip～UG2K曲线.而相邻两次板流Ip下降所对应的栅极电压之差,就是汞原子的第一激发电位U0. 处于第一激发态的汞原子经历极短时间就会返回基态,这时应有相当于eU0的能量以电磁波的形式辐射出来.由式（2）得 eU0＝hν＝h·c／λ（4） 式中：c为真空中的光速；λ为辐射光波的波长. 利用光谱仪从F—H管可以分析出这条波长λ＝253.7（nm）的紫外线. 【实验要求】 1）测绘F—H管Ip～UG2K曲线,确定汞原子的第一激发电位 （1）加热炉加热控温.将温度计棒插入炉顶小孔,温度计棒上有一固定夹用来调节此棒插入炉中的深度,固定夹的位置已调整好,温度计棒插入小孔即可.温度计棒尾端电缆线连接到“传感器”专用插头上,将此传感器插头插入控温仪后面板专用插座上.接通控温电源,调节控温旋钮,设定加热温度（本实验约180℃）,让加热炉升温30min,待温控继电器跳变时（指示灯同时跳变）已达到预定的炉温. （2）测量F—H管的Ip～UG2K曲线.实验仪的整体连接可参考图3,将电源部分的UF调节电位器、扫描电源部分的“手动调节”电位器旋钮旋至最小（逆时针方向）.扫描选择置于“手动”挡.微电流放大器量程可置于10-7A或10-8A挡（对充汞管）.待炉温到达预定温度后,接通两台仪器电源.根据提供的F—H管参考工作电压数据,分别调节好UF、UG1、UG2,预热3～5min. （a）手动工作方式测量.缓慢调节“手动调节”电位器,增大加速电压,并注意观察微电流放大器出现的峰谷电流信号.加速电压达到50V～60V时约有10个峰出现.在测量过程中,当加速电压加到较大时,若发现电流表突然大幅度量程过载,应立即将加速电压减少到零,然后检查灯丝电压是否偏大,或适当减小灯丝电压（每次减小0.1V～0.2V为宜）再进行一次全过程测量.逐点测量Ip～UG2K的变化关系,然后,取适当比例在毫米方格纸上作出Ip～UG2K曲线.从曲线上确定出Ip的各个峰值和谷值所对应的两组UG2K值,把两组数据分别用逐差法求出汞原子的第一激发电位U0的两个值再取平均,并与标准值4.9V比较,求出百分差.若在全过程测量中,电流表指示偏小,可适当加大灯丝电压（每次增大0.1V～0.2V为宜） （b）自动扫描方式测量.将“手动调节”电位器旋到零,函数记录仪先不通电,调节“自动上限”电位器,设定锯齿波加速电压的上限值.可先将电位器逆时针方向旋到最小,此时输出锯齿波加速电压的上限值约为50V,然后将“扫描选择”开关拨到“自动”位置.当输出锯齿波加速电压时,从电流表观察到峰谷信号.锯齿波扫描电压达到上限值后,会重新回复零,开始一次新的扫描.在数字电压表、电流表上观察到正常的自动扫描及信号后,可采用函数记录仪记录.记录仪的X输入量程可置于5V／cm档,Y输入量程可按电流信号大小来选择,一般可先置于0.1V／cm档.开启记录仪,即可绘出完整的Ip变化曲线. 【注意事项】 （1）实验装置使用220V交流单相电源,电源进线中的地线要接触良好,以防干扰和确保安全. （2）函数记录仪的X输入负端不能与Y输入的负端连接,也不能与记录仪的地线（⊥）连接,否则要损坏仪器. （3）实验过程中若产生电离击穿（即电流表严重过载现象）时,要立即将加速电压减少到零.以免损坏管子. （4）加热炉外壳温度较高,移动时注意用把手,导线也不要靠在炉壁上,以免灼伤和塑料线软化.

1914年弗兰克-赫兹采用这种方法研究了原子碰撞后电子能量改变的情况,测定了汞原子的第一激发电位,从而证明了原子分立态...光标跟踪功能:进行查询时,示波器显示的实验曲线相应点上有光标同步跟踪指示.7、多重保护措施:各电压源

一般情况下,灯丝电压是根据灯丝功率决定的,增大电压会对灯丝不利,如果幅度较小,电压升高会提高阴极的温度,阴极的发射电子会增加,阳极电压下降,电流升高.如果电压变化较大,会超出电流读数量程.
在这种情况下,在电压改变小时,图像整体向上缩放.电压变化较大,图像很难呈现非线性.
长大的吧 哪个院的啊

倒置显微镜光源如何调节?看到细胞不再具有原来的形态,看不清楚,密密麻麻一片,很小的点连成一片x0d

1、前面的氩原子激发后产生了一个额外的电场,导致后面的激发电压越来越高
2、挣值分析方法的数据来源于项目计划与跟踪,所以应该在项目计划中指定收集数据的周期,这个周期被称作报告期.报告期的设置视项目的规模而定,周期不宜过短或过长.报告期设置太短,会导致度量频繁发生,增加度量成本,得出一些无意义的结果;

实验表明当电子初始能量在0-4.7V时电子与汞原子碰撞弹性的.超出则是非弹性的.我们一般做这个实验用的是汞原子.汞的第一激发电位约为4.9v.当电子能量

在充汞的F—H管中,电子由热阴极发出,阴极K和第二栅极G2之间的加速电压UG2K?使电子加速.第一栅极对电子加速起缓冲作用,避免加速电压过高时将阴极损伤.
炉温决定电子平均自由程.影响实验数据及曲线图形状.钨丝温度越高电阻越大
通常灯丝电压的升高会提高阴极温度上升,在其他电极电位不变的条件下,阴极的发射电子会增加.结果会导致上述结果

相对不确定度=(4.95-4.9)/4.9*100%=1%
结果表达式：4.90±0.05 V.

1.碰撞
2.每达到一次第一激发相位就会有一次电子与原子大规模碰撞,电子动能减为零,对应一次电流的波谷.
3.零电压对应的电流不严格为零,所以要测波谷之间的距离.

只有能量是两个能级的差,原子才能够吸收.能量是量子化的,是不连续的.