电偶极子在静电场中的力矩问题如图,我不明白为什么力矩大小是那个样子,两个不是都要受力么?额,应该怎么计算呢?

电荷量是相对论的不变量,因此不管是对静电荷还是运动电荷,高斯定律都满足.
尽管电荷都满足高斯定律,但用它来求场强有很大局限性,只能用它来求一些具有特殊对称性的场,因此电偶极子的场不是无法用高斯定律计算的.

换算为国际单位制,飞机速度为200m/s
1、磁场方向竖直向下,感生电动势为80×6×10^-5×200 = 960mV,右翼的翼尖为较高电势
2、飞机的运动方向与磁场的方向平行,因此没有电势差产生.
3、因为场是个磁偶极子,它在赤道的强度是在极点的一半.磁场方向是水平的,感生电动势为8×3×10^-5×200 = 48mV,飞机的底部为较高电势
4、竖直的磁感应强度为5×10^-5sin66°T,速度的向北的分量为100√2m/s,引起机翼两端520mV的电势差,以右翼的翼尖为较高电势.同样,一个大小为23mV的电势差在机身的上部（较高电势）和底部之间.

不是分解力,是将电偶极子的极径分解到任意点与中点的连线上.

M=2*EQ*sina*（L/2）=>LQ = M/(E*sina)
电势能：W = -QLEcosθ = -M/tana

选A
U+=q/4πε0r+ U-=-q/4πε0r-
U=U++U-=(q/4πε0)(r- -r+)/r+r- 正比于1/r^2
则E=-dU/dr 正比于1/r^3

电偶极辐射的特点是,垂直于电偶极方向辐射最强,平行方向辐射为零.
光从光疏介质射向光密介质的时候,当反射角和折射角互余,折射光线与反射光线相互垂直.
注意一个问题,光之所以从界面被反射和折射是因为介质内的原子外壳电子受入射光电矢量的激发,振动辐射出新的电磁波形成的.
现在,对于P光来说,介质内的电子振动方向垂直于折射光的传播方向,即平行于反射光的传播方向,如果把这些振动的电子视为电偶极,则在反射光方向辐射为零.因此,反射光成分没有P光,反射光偏振方向为S光偏振

偶极子的势能为:V＝- p·E＝-p E cosα
电场力做功=偶极子的势能的减少
W=-p E cosα-（-p E cos（α+180））=-2p E cosα
结果是电场力做负功,偶极子的电势能增加.

就是对 r 求偏导数

p=ql
p是矢量
l也是矢量
方向负电荷指向正电荷

楼上说得都不对.应该是 Virtual Geomagnetic Pole - 地球磁场力量极

从微观角度,它之所以成为电偶极子,是因为正电中心与负电中心不重合.所以它的周围还存在电场.
从宏观角度,由于电偶极子的正电中心与负电中心距离很小,在远处看可以认为是重合的.所以它的电场相当于=0；另一个方面讲,由于多个电偶极子的电场相互抵消,对外的综合效果也相当于电场=0.
电偶极子与静电屏蔽没有直接的关系.

设正电荷q的电势是u,则负电荷-q的电势显然是u+E*l*cosa,l为两电荷的距离,很小,所以可以这样近似.电势能是电荷乘电势吧：E=q*u+(-q)*(u+E*l*cosa)=-q*E*l*cosa=-(ql)*E*cosa=-p点乘E
对吧～

在匀强场中合外力为0.(合力矩不为0)

物理中一般指电偶极子——两个相距很近的等量异号点电荷组成的系统.
另外,还有磁偶极子—— 一个载流的小闭合圆环.

离子偶极相互作用,是指离子与一个极性物质之间的作用（正-负）.如冠醚和碱金属离子形成冠醚配合物等,这是最典型的例子.
偶极子偶极子相互作用,极性物质（同种或不同）物质之间的作用（正-负）.比如几乎所有的氢键等.

它之所以成为电偶极子,是因为正电中心与负电中心不重合.所以它的周围还存在从宏观角度,由于电偶极子的正电中心与负电中心距离很小,在远处看可以认为是

E总=E正+E负=[q/4πε_0(r-L/2)^2]+[-q/4πε_0(r+L/2)^2]=2qrL/4πε_0(r^2-L/4)^2
因为r>>L
所以L/4可以忽略
得:E总=2qrL/4πε_0r^4=qL/2πε_0r^3=Pe/2πε_0r^3
我们班物理正好这道题.

c
e
a
b
d
e=q/4piεr
要积分,麻烦,不算了

自己看程嫁夫的电磁学,上面有推导的,而且他的方法比常规的简单易掌握.实在不行,你再提出要求,我告诉你.
告诉你矢量式吧,
E=k(3(p*r)r-r^2p)/r^5
注意,式子中p,r都是矢量.
你可以把它变为极坐标中的表达法,具体的话要自己算的,我不能打出来,如果你强烈要求,我会把整个过程扫描到我的博客里去.

计算偶极矩中P＝Lq式中的q指偶极子中的电荷方式——
假设距离为l,电量为±q的两个点电荷构成一个电偶极子,用电偶极矩（简称偶极矩）μ＝ql来表征.偶极矩是一个向量,方向规定从负电荷指向正电荷.一组点电荷{qi}的偶极矩由下式计算：,式中ri是从坐标原点到电荷qi的径矢.正负电荷中心不重合的分子称为极性分子,可以抽象地看成一个偶极子,用它的偶极矩来度量其极性的大小.分子偶极矩中原子核电荷的贡献为,qα和rα分别为核a的电荷及其径向量；电子的贡献为,其中ρ(r)是空间r点的电子电荷密度.总偶极矩.偶极矩用库·米作单位.
在外电场存在时分子的电子电荷密度和核几何构型偏离其平衡位置,称为变形极化,由此产生的偶极矩称诱导偶极矩μi,其大小与外加有效电场强度E成正比：,式中比例系数α称为分子的极化率；ε0为真空介电常数.
在外电场存在下,一个偶极子的势能为:V＝-μ·E＝-μE cosθ,式中θ是E和μ之间的夹角.极性分子虽然有永久偶极矩,但由于热运动,偶极矩的取向是紊乱的,在没有外加电场存在时宏观物体中分子的平均偶极矩为零.当加上外电场后,偶极子沿电场强度方向择优取向,根据玻耳兹曼定律可以求得分子由于转向产生的平均偶极矩μt为：,式中k为玻耳兹曼常数,T为热力学温度.于是在外电场存在时分子的总平均偶极矩μa为：,式中μi为诱导偶极矩.若单位体积内有N个分子,则在电场存在下它的表观偶极矩为.P又称为介质的极化强度向量.通常定义摩尔极化率为：式中NA为阿伏伽德罗数.PM与介质的介电常数ε有直接的关系,,式中Μ、d分别为介质的分子量和密度.上式称为克劳修斯－莫索提－德拜方程式,它给出一种测定分子的极化率和永久偶极矩的方法：在不同温度下测定介质的介电常数和密度,求出PM与温度的关系,就可以由PM对1/T作图得到的直线的截距和斜率求出α和μ的数值.
实验资料证明：如果给分子的每个化学键和基团指定适当的偶极矩,则分子的偶极矩近似等于它的各个键偶极矩和基团偶极矩的矢量和.例如CH3Cl的偶极矩近似等于三个C—H键偶极矩和一个C—Cl键偶极矩的矢量和,或者一个CH3基团偶极矩和一个C—Cl键偶极矩的矢量和.利用这种方法可以近似计算几何结构已知的分子的偶极矩.反过来,根据测定的偶极矩可以区别分子异构体或推断分子的几何构型.例如二氯乙烯有两个异构体,沸点分别为60.3℃和47.5℃.前者的偶极矩不等于零,而后者等于零,由此可以判断前者为顺式异构体,而后者为反式异构体.
一个偶极子在远离其中心R 处产生的电势为 ,式中γ为μ和r之间的夹角.因此极性分子与其周围分子之间存在偶极相互作用.这种作用影响物质的许多性质,例如使沸点升高.高极性分子组成的液体的介电常数大,是离子型化合物的良好溶剂,因为它一方面通过离子－偶极作用产生溶剂化离子,一方面减弱正负离子间的库仑引力,两者都有助于组成化合物的离子分散到溶剂中去.