请问什么核磁共振

nmr为核磁共振，是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。 相信在日常工作和生活中很多人都听到别人使用过或者自己使用过缩写词来表达意思，那么下面我就来跟大家说一说缩写词nmr是什么。 详细内容 01 nmr（Nuclear Magnetic Resonance）为核磁共振。是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。核磁共振波谱学是光谱学的一个分支，其共振频率在射频波段，相应的跃迁是核自旋在核塞曼能级上的跃迁。 02 自旋量子数I不为零的核与外磁场H0相互作用，使核能级发生2I+1重分裂，此为塞曼分裂。 核磁共振是1946年由美国斯坦福大学布洛赫(F.Block)和哈佛大学珀赛尔(E.M.Purcell)各自独立发现的，两人因此获得1952年诺贝尔物理学奖。50多年来，核磁共振已形成为一门有完整理论的新学科。 03 核磁共振适合于液体、固体。如今的高分辨技术，还将核磁用于了半固体及微量样品的研究。核磁谱图已经从过去的一维谱图（1D）发展到如今的二维（2D）、三维（3D）甚至四维（4D）谱图，陈旧的实验方法被放弃，新的实验方法迅速发展，它们将分子结构和分子间的关系表现得更加清晰。 04 二维核磁共振谱的出现和发展，是近代核磁共振波谱学的最重要的里程碑。极大地方便了核磁共振的谱图解析。二维核磁共振谱是有两个时间变量，经两次傅里叶变换得到的两个独立的频率变量图一般把第二个时间变量t2表示采样时间，第一个时间变量t1则是与 t2无关的独立变量，是脉冲序列中的某一个变化的时间间隔。 05 二维核磁共振谱的特点是将化学位移、耦合常数等核磁共振参数展开在二维平面上，这样在一维谱中重叠在一个频率坐标轴上的信号分别在两个独立的频率坐标轴上展开，这样不仅减少了谱线的拥挤和重叠，而且提供了自旋核之间相互作用的信息。这些对推断一维核磁共振谱图中难以解析的复杂化合物结构具有重要作用。

　　NMR为核磁共振。是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。核磁共振波谱学是光谱学的一个分支，其共振频率在射频波段，相应的跃迁是核自旋在核塞曼能级上的跃迁。　　核磁共振是1946年由美国斯坦福大学布洛赫(F.Block)和哈佛大学珀赛尔(E.M.Purcell)各自独立发现的，两人因此获得1952年诺贝尔物理学奖。50多年来，核磁共振已形成为一门有完整理论的新学科。 　　核磁共振适合于液体、固体。如今的高分辨技术，还将核磁用于了半固体及微量样品的研究。核磁谱图已经从过去的一维谱图(1D)发展到如今的二维(2D)、三维(3D)甚至四维(4D)谱图，陈旧的实验方法被放弃，新的实验方法迅速发展，它们将分子结构和分子间的关系表现得更加清晰。 　　二维核磁共振谱的出现和发展，是近代核磁共振波谱学的最重要的里程碑。极大地方便了核磁共振的谱图解析。二维核磁共振谱是有两个时间变量，经两次傅里叶变换得到的两个独立的频率变量图一般把第二个时间变量t2表示采样时间，第一个时间变量t1则是与t2无关的独立变量，是脉冲序列中的某一个变化的时间间隔。 　　二维核磁共振谱的特点是将化学位移、耦合常数等核磁共振参数展开在二维平面上，这样在一维谱中重叠在一个频率坐标轴上的信号分别在两个独立的频率坐标轴上展开，这样不仅减少了谱线的拥挤和重叠，而且提供了自旋核之间相互作用的信息。这些对推断一维核磁共振谱图中难以解析的复杂化合物结构具有重要作用。

nmr检测的是核磁共振。nmr为核磁共振，是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。核磁共振简称NMR。利用核磁共振波谱进行分析的方法，叫做核磁共振波谱法（NMR）。具有核磁性质的原子核（或称磁性核或自旋核），在高强磁场的作用下，吸收射频辐射，引起核自旋能级的跃迁所产生的波谱，叫核磁共振波谱。核磁共振波谱分析法（NMR）是分析分子内各官能团如何连接的确切结构的强有力的工具。磁场中所处的不同能量状态（磁能级）。原子核由质子、中子组成，它们也具有自旋现象。描述核自旋运动特性的是核自旋量子数I。不同的核在一个外加的高场强的静磁场（现代NMR仪器由充电的螺旋超导体产生）中将分裂成2I+1个核自旋能级（核磁能级），其能量间隔为ΔE。对于指定的核素再施加一频率为ν的属于射频区的无线电短波，其辐射能量hν恰好与该核的磁能级间隔ΔE相等时，核体系将吸收辐射而产生能级跃迁，这就是核磁共振现象。核磁共振：是指具有固定磁矩的原子核在恒定磁场与交变磁场的作用下，自旋核吸收特定频率的电磁波，从较低能级跃迁到较高能级，与交变磁场发生能量交换的现象。NMR信号时发射出的电磁射线的物理现象，与核密度成一定比例。因此可以用NMR信号来反映样品的化学结构、分子或原子的扩散系数、反应速率、化学变化以及其他性质。

1.NMR技术即核磁共振谱技术，是将核磁共振现象应用于分子结构测定的一项技术。 2.对于有机分子结构测定来说，核磁共振谱扮演了非常重要的角色，核磁共振谱和紫外光谱、红外光谱和质谱一起被有机化学家们称为“四大名谱”。 3.目前对核磁共振谱的研究主要集中在1H和13C两类原子核的图谱。 4.对于孤立原子核而言，同一种原子核在同样强度的外磁场中，核磁共振碳谱只对某一特定频率的射频场敏感。 5.但是处于分子结构中的原子核，由于分子中电子云分布等因素的影响，实际感受到的外磁场强度往往会发生一定程度的变化，而且处于分子结构中不同位置的原子核，所感受到的外加磁场的强度也各不相同，这种分子中电子云对外加磁场强度的影响，会导致分子中不同位置原子核对不同频率的射频场敏感，从而导致核磁共振信号的差异，这种差异便是通过核磁共振解析分子结构的基础。

nmr是Nuclear Magnetic Resonance的英文简写，中文意思为核磁共振。是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。

化学位移及自旋耦合在nmr波谱中的作用是于反映原子核在磁场内的相对位置。一、自旋偶合。自旋偶合裂分是在分子中，不仅核外的电子会对质子的共振吸收产生影响，邻近质子之间也会因互相之间的作用影响对方的的核磁共振吸收，引起共振谱线增多。这种相邻原子核之间的相互作用称为自旋偶合。因自旋偶合而引起的谱线增多现象称为自旋裂分。二、化学位移。带有磁性的原子核在外磁场的作用下发生自旋能级分裂，当吸收外来电磁辐射时，将发生核自旋能级的跃迁，从而产生核磁共振现象。在有机化合物中，处在不同结构和位置上的各种氢核周围的电子云密度不同，导致共振频率有差异，即产生共振吸收峰的位移，称为化学位移。化学位移可以表示相对位置，自旋耦合裂分不能表示相对位置。化学位移越大，处于低场，受屏蔽效应越小。化学位移越小，处于高场，受屏蔽效应越大。nmr波谱简介：核磁共振波谱法(Nuclear Magnetic Resonance，简写为NMR)与紫外吸收光谱、红外吸收光谱、质谱被人们称为“四谱”，是对各种有机和无机物的成分、结构进行定性分析的最强有力的工具之一，亦可进行定量分析。一、核磁共振波谱仪NMR原理。在强磁场中，某些元素的原子核和电子能量本身所具有的磁性，被分裂成两个或两个以上量子化的能级。吸收适当频率的电磁辐射，可在所产生的磁诱导能级之间发生跃迁。在磁场中，这种带核磁性的分子或原子核吸收从低能态向高能态跃迁的两个能级差的能量，会产生共振谱。二、核磁共振波谱仪NMR的分类。NMR波谱按照测定对象分类可分为：1H——NMR谱(测定对象为氢原子核)、13C——NMR谱及氟谱、磷谱、氮谱等。有机化合物、高分子材料都主要由碳氢组成，所以在材料结构与性能研究中，以1H谱和13C谱应用最为广泛。

化学位移、偶合常数及峰面积积分曲线分别提供含氢官能团、核间关系及氢分布等三方面的信息。中：（1）峰的数目：标志分子中磁不等价质子的种类；（2）峰的强度(面积)：每类质子的数目(相对)；（3）峰的位移(δ)：每类质子所处的化学环境；（4）峰的裂分数：相邻碳原子上质子数；（5）偶合常数(J)：确定化合物构型。扩展资料：化学位移符号δ虽称不上精准但广泛存在，因此常常作为谱学分析中的重要参考数据。范围一般在 ±0.2ppm，有时更大。确切的化学位移值取决于分子的结构、溶剂、温度及该NMR分析所用的磁场强度及其他相邻的官能团。氢原子核对键结氢原子的混成轨域和电子效应敏感。核子经常因吸引电子的官能基解除屏蔽。未屏蔽的核子会反应较高的δ值，而有屏蔽的核子δ值较低。官能基如羟基（-OH）、酰氧基（-OCOR）、烷氧基（ -OR ）、硝基（-NO2）和卤素等均为吸引电子的取代基。 这些取代基会使Cα上相连的氢峰向低场移动大约2-4 ppm， Cβ上相连的氢峰向低场移动大约1-2 ppm。Cα是与取代基直接相连的碳原子， Cβ是与Cα相连的碳原子.羰基,碳碳双键和芳香环等含“sp2” 杂化碳原子的基团会使其Cα上相连的氢原子峰向低场移动约1-2 ppm 。

化学位移、偶合常数及峰面积积分曲线分别提供含氢官能团、核间关系及氢分布等三方面的信息。中：（1）峰的数目：标志分子中磁不等价质子的种类；（2）峰的强度(面积)：每类质子的数目(相对)；（3）峰的位移(δ)：每类质子所处的化学环境；（4）峰的裂分数：相邻碳原子上质子数；（5）偶合常数(J)：确定化合物构型。扩展资料：化学位移符号δ虽称不上精准但广泛存在，因此常常作为谱学分析中的重要参考数据。范围一般在 ±0.2ppm，有时更大。确切的化学位移值取决于分子的结构、溶剂、温度及该NMR分析所用的磁场强度及其他相邻的官能团。氢原子核对键结氢原子的混成轨域和电子效应敏感。核子经常因吸引电子的官能基解除屏蔽。未屏蔽的核子会反应较高的δ值，而有屏蔽的核子δ值较低。官能基如羟基（-OH）、酰氧基（-OCOR）、烷氧基（ -OR ）、硝基（-NO2）和卤素等均为吸引电子的取代基。 这些取代基会使Cα上相连的氢峰向低场移动大约2-4 ppm， Cβ上相连的氢峰向低场移动大约1-2 ppm。Cα是与取代基直接相连的碳原子， Cβ是与Cα相连的碳原子.羰基,碳碳双键和芳香环等含“sp2” 杂化碳原子的基团会使其Cα上相连的氢原子峰向低场移动约1-2 ppm 。

13NMR中每个峰都代表一个碳。但是要注意化学位移相同的碳，只出一个峰。还要注意氘代试剂本身的溶剂峰，比如CDCl3在77ppm有三重峰。

其实是波的共振

核磁共振波谱法（Nuclear Magnetic Resonance，简写为NMR）与紫外吸收光谱、红外吸收光谱、质谱被人们称为“四谱”，是对各种有机和无机物的成分、结构进行定性分析的最强有力的工具之一，亦可进行定量分析。原理在强磁场中，某些元素的原子核和电子能量本身所具有的磁性，被分裂成两个或两个以上量子化的能级。吸收适当频率的电磁辐射，可在所产生的磁诱导能级之间发生跃迁。在磁场中，这种带核磁性的分子或原子核吸收从低能态向高能态跃迁的两个能级差的能量，会产生共振谱，可用于测定分子中某些原子的数目、类型和相对位置。分类NMR波谱按照测定对象分类可分为：1H-NMR谱（测定对象为氢原子核）、13C-NMR谱及氟谱、磷谱、氮谱等。有机化合物、高分子材料都主要由碳氢组成，所以在材料结构与性能研究中，以1H谱和13C谱应用最为广泛。

对中学阶段以及通常考试来说，就是看相邻碳上的氢数，峰裂分数为氢数+1。比如CH3CH2OR，CH3是三重峰，而CH2是四重峰。如果相邻的不是碳或碳上没氢，就是单峰。比如CH3OR，CH3就是单峰。相邻的碳上有一个氢，就是二重峰了。

可以用来做化合物结构的解析和鉴定.现在的NMR谱有很多种，H-1，C-13，F-19等。对有机物来说HNMR可以提供的信息是最多的，包括化合物中H原子的种类，各种类的数目和化学环境等，由此可以推测物质的结构；其次是CNMR，它除了不能提供定量的数目信息以外可以很好的体现有机物的C骨架，为结构鉴定提供方便；其它元素（B，F等）因为在有机物中出现的比较少，所以多数情况下是作为特定研究领域的参考，并不要求掌握

如何应用topspin 把nmr 文件转化为sparky 文件How nmr file transform to sparky file by topspin software1 打开要转化的2D NMR 文件，找到原始文件下，2rr 文件，G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata12 打开sparky 文件中（安装目录）bin ，执行bruker2ucsf.exe 文件. 路径：D:sparkyin3 程序---运行---cmd---打开dos 模式，打开G：按如下命令操作：C:Documents and SettingsMa Guolin>G:G:>cd BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>pdw"pdw" 不是内部或外部命令，也不是可运行的程序或批处理文件。G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>cdG:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>dir驱动器 G 中的卷是 NMR-TopSpin卷的序列号是 D837-A16AG:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1 的目录2007-07-21 09:09 <DIR> .2007-07-21 09:09 <DIR> ..2007-07-11 10:19 16,777,216 2rr2007-07-17 18:54 353 assocs2007-07-11 10:19 876 auditp.txt2007-07-11 10:00 1,121 clevels2009-07-08 11:43 1,024 luta2009-07-08 11:43 16,211 meta2009-07-08 11:43 375 outd2007-07-11 09:59 1,686 proc2007-07-11 09:59 1,682 proc22007-07-11 10:19 1,695 proc2s2007-07-11 10:19 1,714 procs2007-07-17 18:48 78 title 12 个文件 16,804,031 字节 2 个目录 5,842,395,136 可用字节G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>bruk2ucsf"bruk2ucsf" 不是内部或外部命令，也不是可运行的程序或批处理文件。G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>path D:sparkyinG:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>bruk2ucsfSyntax: bruk2ucsf <bruker-file> <ucsf-file>Here are examples used for converting 2D or 3D data: % bruk2ucsf 1/pdata/1/2rr noesy150.ucsf % bruk2ucsf 1/pdata/1/3rrr hnca.ucsfOnly the real component of the processed data is used by Sparky.The dimension of the data is ascertained by the number in the Brukerfile name. So that name should not be changed. Also parameters foreach spectrum axis are extracted from the proc, proc2s, proc3s filesin the same directory, and from the acqus, acqu2s, acqu3s files inin the directory above. The path to the Bruker data file should notbe a symbolic link since paths to the acqus and procs parameter fileslike symbolic-link/../procs will not be correct. For more informationsee the Sparky documentation manual/files.html.G:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>bruk2ucsf 2rrtest.ucsfG:BrukerTOPSPINdataMa guolin mrAb16_TOCSY_09070811pdata1>OK, sparky 文件 test.ucsf 在原目录下生成。 用sparky 软件打开test.ucsf 即可。

核磁共振nmr是Nuclear Magnetic Resonance的缩写，就是统称为核磁共振，它的对象是指磁性核而言。所谓磁性核，就是自旋量子数I≠0的核，如1H,2H(=D),3H;13C；【1H中的1位于元素符号H的左上角，表明核氢的质量数；余同。】12C和16O就不是磁性核，因为12C和16O的自旋量子数I=0。核磁共振cmr是Carbon-13 Nuclear Magnetic Resonance的缩写，是核磁共振中的一个分支，碳-13（也写作13C-）核磁共振（13C NMR 或者 C13-NMR)。同样，1H的核磁共振也是核磁共振中的一个分支；此外，现在核磁共振家族中的分支还有：19F NMR, 31P NMR, 14N NMR,15N NMR, 等等。核磁共振cmr和核磁共振nmr的区别是核磁共振nmr是指任意磁性核的核磁共振共性，如原理、谱图特征、谱图信息、自旋-自旋裂分规律、解析方法等，往往是以1H NMR为代表。核磁共振cmr仅是表示碳13的核磁共振。问题简单回答就是这样了。以下是进一步的说明：实现核磁共振的三要素是：1、磁性核。自旋量子数I≠0的原子核，如I= 1/2，1H、13C、15N、19F、29Si、31P等；I =1，2H、6Li、14N等；I=3/2, 7Li、9Be、11B、23Na、39K等；I=5/2，17O、25Mg、27Al、55Mn等；I=3, 10B; I=7/2, 43Ca、45Sc、49Ti；I=9/2，73Ge、87Sr、93Nb等，都有核自旋现象，其自旋角动量P为：P=h√[I(I+1)]/(2π) 。具有自旋角动量的原子核都具有磁矩μ。μ＝γP，γ称为磁旋比。同一种核，γ是常数；γ因不同核种类而各异，如γ（1H）= 26752、γ (13C) = 6728.3 弧度/（高斯?秒）。 2、磁性核之外的磁场。按照量子力学原理，核磁矩在外磁场中的空间取向是量子化的，只能取（2I＋1）个不同方向（不在外磁场中的核自旋取向是任意的，紊乱的）。可由磁量子数m表示，m＝I，I-1，…，-I。如1H核等形成两个自旋取向和能级，14N核和2H核形成三个自旋取向和能级。相邻的两能级之差ΔE＝γhB0/(2π)，它与外磁场强度B0和核的磁旋比γ成正比。这是磁核在外磁场中表现的第一个行为。它的第二个行为是磁核在绕自身转轴（也是磁矩μ方向）自旋的同时，必然绕磁场B0作进动（或称岁动，类同于地球绕太阳作岁动），也叫Larmor进动。运动的角频率ω0、线频率ν0关系是：　　　　ω0 = 2πν0 = γB0　　　　　 3、射频场。具备上述二要素仍不能获得NMR现象，因为磁核无从获取能级跃迁所应有的额外能量。若在B0场（定为z向）的垂直方向（定为x向）施加一个交变磁场（即射频场）B（x) = 2B1cos(ωt+φ)，它是一种线偏振交变场，在xy平面可分解为两个强度相等、旋转方向相反的圆偏振场。这两个旋转磁场在y轴上的合成分量始终为0，仅在x轴上的合成分量作周期变化。当旋转磁场B1的方向和频率与磁核的方向和频率不相同时，不会有能量的转移；当它们相等时，磁核会吸收射频场能量，由低能态跃迁到高一级能态，同时核自旋取向也相应改变。构建在y轴上的正交检测线圈就感应而检测到NMR信号。　　核磁共振谱学是大学本科生和研究生的一门选修的重要课程。对于某些学科和专业，则是必修课。在检测、分析物质结构、表征物质微结构等多方面发挥作用。

那你弟弟想看你电脑都目瞪口呆了了算了

原理： 当有辐射通过自由原子蒸气，且入射辐射的频率等于原子中的电子由基态跃迁到较高能态（一般情况下都是第一激发态）所需要的能量频率时，原子就要从辐射场中吸收能量，产生共振吸收，电子由基态跃迁到激发态，同时伴随着原子吸收光谱的产生。 区别： 吸收光谱 入射辐射的频率等于原子中的电子由基态跃迁到较高能态所需要的能量频率时 原子中的外层电子将选择性地吸收其同种元素所发射的特征谱线 特征谱线因吸收而减弱 辐射-----吸光,激发 相当于用手电照有色玻璃 发射光谱 利用物质在热激发或电激发下,每种元素的原子或离子发射特征光谱来判断物质的组成 提供能量-----激发,返回低能级------辐射 相当于给彩灯通电看他啥颜色

驰豫现象。是因为受到核外电子云的屏蔽作用，自旋核无法通过碰撞释放能量所以驰豫现象是NMR得以保持的必要条件。驰豫现象:高能态的核以非辐射形式释放能量，回到低能态，维持n，略大于n*，致使核磁共振信号存在，这种过程称为“驰豫”。

以下是对“氘代氯仿作为碳谱溶剂,溶剂峰裂分为三重峰,这是因为哪种原子对碳的作用”的回答：氘代氯仿（CDCl3）是一种常用的核磁共振（NMR）碳谱溶剂，其分子中含有氢、氘、氯等原子。在NMR碳谱中，氘代氯仿的溶剂峰通常会出现在碳谱图谱中，其峰形通常会呈现出三重峰的形式。这是因为氘代氯仿中的氘原子对碳的作用导致的。在氘代氯仿中，氘原子的存在会对碳原子的化学位移产生影响，从而导致碳谱图谱中出现三重峰。具体来说，氘原子会对氯仿分子中的氢原子进行取代，从而形成氘代氯仿。由于氘原子的电子云密度比氢原子低，因此氘代氯仿中的氘原子会对周围的碳原子产生一定的电子吸引作用，从而使得碳原子的化学位移发生变化。这种变化会导致碳谱图谱中出现三重峰。此外，氘代氯仿中的氯原子也会对碳原子的化学位移产生影响，但其影响相对较小，通常不会导致碳谱图谱中出现三重峰。因此，氘代氯仿碳谱图谱中出现的三重峰主要是由氘原子对碳的作用所导致的。氘代氯仿作为碳谱溶剂，在碳谱图谱中通常会出现三重峰。这是由于氘原子对碳的化学位移产生影响所导致的。在进行NMR碳谱分析时，需要对氘代氯仿的溶剂峰进行修正，以便更准确地分析样品中的化合物。

一组磁等价的核如果与另外n个磁等价的核相邻时，这一组核的谱峰将被裂分为2nI+1个峰，如I=1/2,裂分峰数目等于n+1个，通常称为“n+1规律”。如某组核既与一组n个磁等价的核偶合，又与另一组m个磁等价的核偶合，且两种偶合常数不同，则 裂 分 峰 数 目 为 （n+1）（m+1）。因偶合而产生的多重峰相对强度可用二项式展开的系数表示，n为磁等价核的个数；裂分峰组的中心位置是该组磁核的化学位移值。裂分峰之间的裂距反映偶合常数J的大小；磁等价的核相互之间有偶合作用，但没有谱峰裂分的现象。

核磁共振只有氢谱、硅谱、碳谱、磷谱等.利用的是这几种元素中的一种,原子在强磁场中发生自旋改变来确定分子的结构.一种NMR只用一种原子,所以每一种NMR 发出的原子自旋的频率是一定的,不需要测量,测定出来也没什么用.

磁共振（NMR，Nuclear Magnetic Resonance）是基于原子尺度的量子磁物理性质。具有奇数质子或中子的核子，具有内在的性质：核自旋，自旋角动量。核自旋产生磁矩。NMR观测原子的方法，是将样品置于外加强大的磁场下，现代的仪器通常采用低温超导磁铁。核自旋本身的磁场，在外加磁场下重新排列，大多数核自旋会处于低能态。我们额外施加电磁场来干涉低能态的核自旋转向高能态，再回到平衡态便会释放出射频，这就是NMR谱图。利用这样的过程，我们可以进行分子科学的研究，如分子结构，动态等。

nmr为核磁共振光谱UV-VIS为紫外和可见光光谱IR为红外光谱

量子计算 量子计算 (quantum computation) 的概念最早由IBM的科学家R. Landauer及C. Bennett于70年代提出。他们主要探讨的是计算过程中诸如自由能(free energy)、信息(informations)与可逆性(reversibility)之间的关系。80年代初期，阿岗国家实验室的P. Benioff首先提出二能阶的量子系统可以用来仿真数字计算；稍后费因曼也对这个问题产生兴趣而着手研究，并在1981年于麻省理工学院举行的First Conference on Physics of Computation中给了一场演讲，勾勒出以量子现象实现计算的愿景。1985年，牛津大学的D. Deutsch提出量子图林机(quantum Turing machine)的概念，量子计算才开始具备了数学的基本型式。然而上述的量子计算研究多半局限于探讨计算的物理本质，还停留在相当抽象的层次，尚未进一步跨入发展算法的阶段。 1994年，贝尔实验室的应用数学家P. Shor指出 [3]，相对于传统电子计算器，利用量子计算可以在更短的时间内将一个很大的整数分解成质因子的乘积。这个结论开启量子计算的一个新阶段：有别于传统计算法则的量子算法(quantum algorithm)确实有其实用性，绝非科学家口袋中的戏法。自此之后，新的量子算法陆续的被提出来，而物理学家接下来所面临的重要的课题之一，就是如何去建造一部真正的量子计算器，来执行这些量子算法。许多量子系统都曾被点名做为量子计算器的基础架构，例如光子的偏振(photon polarization)、空腔量子电动力学(cavity quantum electrodynamics, CQED)、离子阱(ion trap)以及核磁共振(nuclear magnetic resonance, NMR)等等。以目前的技术来看，这其中以离子阱与核磁共振最具可行性。事实上，核磁共振已经在这场竞赛中先驰得点：以I. Chuang为首的IBM研究团队在2002年的春天，成功地在一个人工合成的分子中(内含7个量子位)利用NMR完成N =15的因子分解(factorization)

NNR可以确定物质的纯度。关键是要找出测定物质和杂质的特征峰。以图为例，设2.36ppm（可能是羰甲基峰）为测定物质的峰， 1.56ppm是杂质的甲基峰。两者的积分面积比较，就可以确定测定产物的比例，即纯度。

活泼氢？据我的经验，一般像-OH、-COOH这些氢的峰会比较独立，不会像其他质子的峰那样在谱图上挨得很近。这仅仅是我的一点经验，具体问题具体分析啊

请问核磁共振的英文简称是MRI吗？ “核磁共振”英文缩写：NMR 核磁共振（Nuclear Magic Resonance）一种物理现象。 核磁共振成像（Nuclear Magic Resonance Imaging，简称NMRI）， MRI也就是核磁共振成像，英文全称是：nuclear magic resonance imaging，之所以后来不称为核磁共振而改称磁共振，是因为日本科学家提出其国家备受核武器伤害，为表示尊重，就把核字去掉了 核磁共振的英文简称是MRI吗 核磁共振的英文简称是MRI。 核磁共振是磁矩不为零的原子核，在外磁场作用下自旋能级发生塞曼分裂，共振吸收某一定频率的射频辐射的物理过程。核磁共振波谱学是光谱学的一个分支，其共振频率在射频波段，相应的跃迁是核自旋在核塞曼能级上的跃迁。 核磁共振应用：核磁共振成像（MRI）检查已经成为一种常见的影像检查方式，核磁共振成像作为一种新型的影像检查技术，不会对人体健康有影响，但六类人群不适宜进行核磁共振检查：即使安装心脏起搏器的人、有或疑有眼球内金属异物的人、动脉瘤银夹结扎术的人、体内金属异物存留或金属假体的人、有生命危险的危重病人、幽闭恐惧症患者等。不能把监护仪器、抢救器材等带进核磁共振检查室。另外，怀孕不到3个月的孕妇，最好也不要做核磁共振检查。 核磁共振的问题？ T是特斯拉，是磁体的强度的单位1T好像等于10000高斯，距离一根电流为1安培的导线1厘米处的场强为1高斯；现阶段临床应用的核磁共振有0.35T、1.5T、3T 0。35t对骨关节显示效果较好，1.5t为临床最常用的型号适用于各种部位扫描，3t场强较高，磁场的热效应较明显，容易灼伤面板，在功能性磁共振检查中有一定优势。 放射冠是指由内囊到大脑皮层间的放射状纤维白质，是不同功能的各种投射纤维。 放射冠缺血灶的意思就是在这块区域的脑血管发生了腔梗，造成区域性的缺血。缺血就造成一部分功能的缺失。脑缺血是中风的一种。 如果你母亲现在的情况除了头痛，能走能交流，那目前情况还不用太担心。因为到你母亲的年纪，拍头颅片子几乎很多人都有一些缺血灶，但是平时没什么症状。 不过考虑你母亲可能因为年纪的关系有高血压和动脉硬化，应该进行相应的治疗。控制血压，降血脂的治疗可以减少老年人中风的发生率。 影响肯定是有的了。而且有时候，医生是需要陪患者进入核磁共振室的，百分百无损害是不大可能的。 核磁共振的危害 不会 磁共振的原理是原子核在高能磁场 *** 振产生讯号被仪器接受经过计算机处理 分析成灰阶影象 外衣的扣子不会是铁的吧，即使是也没有什么大事 磁共振禁忌症是有安装心脏起搏器的病人，假牙 身体里面有铁磁性的东西 核磁共振谱怎么分析?核磁共振的原理? 核磁共振用NMR(Nuclear Magic Resonance)为代号。 1．原子核的自旋 核磁共振主要是由原子核的自旋运动引起的。不同的原子核，自旋运动的情况不同，它们可以用核的自旋量子数I来表示。自旋量子数与原子的质量数和原子序数之间存在一定的关系，大致分为三种情况，见表8-1。 I为零的原子核可以看作是一种非自旋的球体，I为1/2的原子核可以看作是一种电荷分布均匀的自旋球体，1H，13C，15N，19F，31P的I均为1/2，它们的原子核皆为电荷分布均匀的自旋球体。I大于1/2的原子核可以看作是一种电荷分布不均匀的自旋椭圆体。 2．核磁共振现象 原子核是带正电荷的粒子，不能自旋的核没有磁矩，能自旋的核有回圈的电流，会产生磁场，形成磁矩(μ)。 式中，P是角动量，γ是磁旋比，它是自旋核的磁矩和角动量之间的比值， 当自旋核处于磁场强度为H0的外磁场中时，除自旋外，还会绕H0运动，这种运动情况与陀螺的运动情况十分相象，称为进动，见图8-1。自旋核进动的角速度ω0与外磁场强度H0成正比，比例常数即为磁旋比γ。式中v0是进动频率。 微观磁矩在外磁场中的取向是量子化的，自旋量子数为I的原子核在外磁场作用下只可能有2I+1个取向，每一个取向都可以用一个自旋磁量子数m来表示，m与I之间的关系是： m=I，I-1，I-2…-I 原子核的每一种取向都代表了核在该磁场中的一种能量状态，其能量可以从下式求出： 向排列的核能量较低，逆向排列的核能量较高。它们之间的能量差为△E。一个核要从低能态跃迁到高能态，必须吸收△E的能量。让处于外磁场中的自旋核接受一定频率的电磁波辐射，当辐射的能量恰好等于自旋核两种不同取向的能量差时，处于低能态的自旋核吸收电磁辐射能跃迁到高能态。这种现象称为核磁共振，简称NMR。 目前研究得最多的是1H的核磁共振，13C的核磁共振近年也有较大的发展。1H的核磁共振称为质磁共振（Proton Magic Resonance），简称PMR，也表示为1H-NMR。13C核磁共振（Carbon-13 Nuclear Magic Resonance）简称CMR，也表示为13C-NMR。 3.1H的核磁共振 饱和与弛豫 1H的自旋量子数是I=1/2，所以自旋磁量子数m=±1/2，即氢原子核在外磁场中应有两种取向。见图8-2。1H的两种取向代表了两种不同的能级， 因此1H发生核磁共振的条件是必须使电磁波的辐射频率等于1H的进动频率，即符合下式。 核吸收的辐射能大？ 式（8-6）说明，要使v射=v0，可以采用两种方法。一种是固定磁场强度H0，逐渐改变电磁波的辐射频率v射，进行扫描，当v射与H0匹配时，发生核磁共振。另一种方法是固定辐射波的辐射频率v射，然后从低场到高场，逐渐改变磁场强度H0，当H0与v射匹配时，也会发生核磁共振。这种方法称为扫场。一般仪器都采用扫场的方法。 在外磁场的作用下，1H倾向于与外磁场取顺向的排列，所以处于低能态的核数目比处于高能态的核数目多，但由于两个能级之间能差很小，前者比后者只占微弱的优势。1H-NMR的讯号正是依靠这些微弱过剩的低能态核吸收射频电磁波的辐射能跃迁到高能级而产生的。如高能态核无法返回到低能态，那末随着跃迁的不断进行，这种微弱的优势将进一步减弱直至消失，此时处于低能态的1H核数目与处于高能态1H核数目相等，与此同步，PMR的讯号也会逐渐减弱直至最后消失。上述这种现象称为饱和。 1H核可以通过非辐射的方式从高能态转变为低能态，这种过程称为弛豫，因此，在正常测试情况下不会出现饱和现象。弛豫的方式有两种，处于高能态的核通过交替磁场将能量转移给周围的分子，即体系往环境释放能量，本身返回低能态，这个过程称为自旋晶格弛豫。其速率用1/T2表示，T2称为自旋晶格弛豫时间。自旋晶格弛豫降低了磁性核的总体能量，又称为纵向弛豫。两个处在一定距离内，进动频率相同、进动取向不同的核互相作用，交换能量，改变进动方向的过程称为自旋-自旋弛豫。其速率用1/T2表示，T2称为自旋-自旋弛豫时间。自旋-自旋弛豫未降低磁性核的总体能量，又称为横向弛豫。 4.13C的核磁共振 丰度和灵敏度 天然丰富的12C的I为零，没有核磁共振讯号。13C的I为1/2，有核磁共振讯号。通常说的碳谱就是13C核磁共振谱。由于13C与1H的自旋量子数相同，所以13C的核磁共振原理与1H相同。 将数目相等的碳原子和氢原子放在外磁场强度、温度都相同的同一核磁共振仪中测定，碳的核磁共振讯号只有氢的1/6000，这说明不同原子核在同一磁场中被检出的灵敏度差别很大。13C的天然丰度只有12C的1.108％。由于被检灵敏度小，丰度又低，因此检测13C比检测1H在技术上有更多的困难。表8-2是几个自旋量子数为1/2的原子核的天然丰度。 5.核磁共振仪 目前使用的核磁共振仪有连续波（CN）及脉冲傅立叶（PFT）变换两种形式。连续波核磁共振仪主要由磁铁、射频发射器、检测器和放大器、记录仪等组成（见图8-5）。磁铁用来产生磁场，主要有三种：永久磁铁，磁场强度14000G，频率60MHz；电磁铁，磁场强度23500G，频率100MHz；超导磁铁，频率可达200MHz以上，最高可达500～600MHz。频率大的仪器，解析度好、灵敏度高、图谱简单易于分析。磁铁上备有扫描线圈，用它来保证磁铁产生的磁场均匀，并能在一个较窄的范围内连续精确变化。射频发射器用来产生固定频率的电磁辐射波。检测器和放大器用来检测和放大共振讯号。记录仪将共振讯号绘制成共振图谱。 70年代中期出现了脉冲傅立叶核磁共振仪，它的出现使13C核磁共振的研究得以迅速开展。 氢 谱 氢的核磁共振谱提供了三类极其有用的资讯：化学位移、偶合常数、积分曲线。应用这些资讯，可以推测质子在碳胳上的位置。 铁磁共振 顺磁共振 核磁共振的异同 三种都是核磁共振，发生核磁共振的材料是铁磁质和顺磁质时分别称为铁磁共振和顺磁共振，铁磁共振效果最强。 核磁共振的英文缩写是什么？ “核磁共振”英文缩写：NMR 核磁共振（Nuclear Magic Resonance）一种物理现象。 核磁共振成像（Nuclear Magic Resonance Imaging，简称NMRI）， 紫外，红外，氢核磁共振，碳核磁共振的区别是？ 紫外: 电子能级间跃迁， 红外：化学键振动能级间跃迁， 氢核磁共振：质子磁能级间跃迁， 碳核磁共振：C-13核磁能级间跃迁

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（一）原子核磁矩1.带电体的磁矩我们知道，带电物体做闭合运动时具有磁矩（图5-38（a）），其定义为式中：i为电流，A；S为闭合面积，m2；n为电流方向成右手法则的面积单位矢量。图5-38 微观粒子的磁矩地球物理测井可以证明，带正电荷q、以速度v做圆周运动的带电粒子体系（图5-38）的磁矩为地球物理测井上式中，PL=r×mv为粒子的角动量。粒子的磁矩与角动量成正比，且方向一致。具有磁矩的体系置于磁场B中，它将受到力矩L的作用：地球物理测井并且具有热能E：地球物理测井上两式说明，当M与B方向一致时，体系热能最低，最为稳定；当两者反平行时，热能最高，为非稳态平衡。2.原子核的磁矩原子核是带有Z个正电荷的带电粒子，且具有一定的自旋角动量。因此，原子核具有磁矩（图5-38（b）），原子核磁矩的表达式一般写为地球物理测井式中，u0127=h/2π=1.0546×10 J·s，h称普朗克常数；mp=1.6726×10 kg为质子质量；PI为以u0127为单位的核自旋角动量；系数gI称为核回旋磁比率，简称G因子。核的磁矩是原子核的重要属性之一。例如，对氢核（质子）gp=5.586（≠2）；对中子（电荷为0）gn=-3.826（≠0）。式（5-11）也可写为地球物理测井其中地球物理测井称旋磁比。对H核γ=2.67519×108（rad·T-1·s-1）。3.氢核磁矩原子核的磁矩可以通过核磁共振方法测量。实验发现，对偶A核（A是原子核质量数），角动量量子数为整数，其中偶-偶核（中子数N、电荷数Z都是偶数）I=0；奇A核，I为半整数。因此，对偶-偶核，其磁矩为零。构成地表元素的核素，偶-偶核占有最大的含量；而对其他核，氢核的含量最多，它的信息最大。除此之外，还有以下诸原因：①氢元素是地下流体最显著的标识元素；②氢核的g因子（或旋磁比γ）在所有核素中为最大，理论表明对样品测量的灵敏度正比于γ5/2；③可以通过共振除去其他核的影响。（二）核磁共振实验和核磁共振现象1.核磁共振现象对核磁共振现象存在着两种理论解释方法：量子力学和经典电动力学。由于经典力学直观形象，可以解释大多数实验现象，工程应用中一般采用经典力学方法。核磁共振现象，从微观机理讲是具有简并量子状态的粒子在磁场作用下简并度被解除的效应（Zeeman效应）。具有磁导率μI的核置于磁场B0中，将获得附加的能量：地球物理测井式中：μI，Z是在B0（Z）方向的投影。由量子力学可知，μI，Z有I+1个值，E也有I+1个值：地球物理测井磁量子数m=I，…，-I。当m=I时，能量最低。例如，对H核，I=1/2，其能级分裂为两条，如图5-39所示。相邻能级差（Δm=1）：地球物理测井地球物理测井图5-39 在磁场B0中H核的能级分裂如果在垂直于均匀磁场B0方向上再加一个强度较弱的高频磁场B1，其频率满足地球物理测井即地球物理测井原子核会吸收高频磁场的能量，从而使核的取向发生变化，实现由较低能级向相邻较高能级的跃迁。在这里，ω0称为共振频率或跃迁频率，它也是具有固有自旋角动量PI的体系绕外加磁场B0做高速旋转的拉莫尔进动频率。2.核磁共振实验核磁共振实验装置有连续波工作法（CW）和脉冲-傅里叶法（PF）。前者直接测量共振频率；后者测量样品吸收外部能量后发出的时域谱，再经过傅里叶变换转化为频谱。目前大都采用后一种工作方式。NMR工作方式原理如图5-40所示。首先考虑NMR信号的数量级。①为克服电子对核的屏蔽作用，外加均匀磁场B0需足够强，约1 T（1 T=104 Gs）。当B0=1.4 T时，由式（518），其共振频率MHz。它在无线电波谱段，核磁共振是低能量电磁波（无线电波）与物质相互作用的一种物理现象。②理论表明，受到磁化的粒子数服从玻尔兹曼分布：图5-40 核磁共振简示图地球物理测井k=1.38054×10-23J·K-1为玻尔兹曼常数。在热平衡时，基态核素N0∝e（-E/kT）。第一激发态核数N1∝e（-E，所以：地球物理测井当T=300 K及B0=1 T时，ΔN≈7×10-6 N0。这是一个非常小的量，NMR信号正比于ΔN。由图5-40样品置于强均匀磁场B0中，使样品磁化，把射频场B1（ω）以一个短而强的脉冲加到样品上（B1⊥B0），射频脉冲期间的射频频率满足核磁共振条件：ω=γB0，样品会吸收高频磁场的能量而实现能级跃迁（吸能过程）。脉冲过后，样品会释放在高能级的能量（放能过程），在感应线圈上会产生一个“自由感应衰减”信号（FID），它是时间域函数。一般要求射频脉冲门成直角，且脉冲宽度τ很小。在实验室条件下，通过傅里叶变换，得到样品频谱和纵向弛豫时间T1等多种物理参数；而在测井中或其他工程中一般只测横向弛豫时间T2。利用NMR还可实现样品内部成像，即核磁共振成像（NMRI）技术。其基本原理由式（5-18）知，共振频率与外加磁场成正比。设置磁场为空间变量B0（x，y，z），则样品的共振频率为ω0（x，y，z）=γB0（x，y，z），也是空间向量。激发不同频率，对应不同空间点信号，利用计算机相应存储器存储，即完成“空间编码”，重现成像。（三）核磁共振宏观描述——布洛赫方程核磁共振的宏观理论基于核磁共振现象的发现者布洛赫（Bloch）。该理论从磁化强度矢量M出发，是工程中最常用的理论。磁化强度M定义为单位体积内所有磁矩的矢量和：地球物理测井其SI单位为A·m-1。在没有加外磁场时，由于电子的屏蔽作用，单个核磁矩随机取向，〈μI〉=0，宏观上观察不到核的磁特性（5-41a）。当外加一静磁场B0时，情况发生了变化，原子核被磁化，排列有序，产生磁化现象（图5-41b）。显然，M的取向与外加磁场B0的方向一致。图5-41 磁场中原子地球物理测井式中：κ为核磁化率。由统计力学可求：地球物理测井式中：N为单位体积自旋核数。以平均磁矩〈μ〉表示磁化强度M的大小地球物理测井它正比于N，是工程中所关注的量。布洛赫方程是描述磁化强度与磁场相互作用的微分方程。基于宏观电磁理论，在NMR中具有非常重要的意义。其向量形式：地球物理测井式中：M=（Mx，My，Mz）T为磁化强度矢量。当只有均匀磁场B0时，M=M0；B=（Bx，By，Bz）T为外加磁强强度；R=（1/T2，1/T1）为3×3阶弛豫矩对角方阵。严格求解布洛赫方程是一项困难的工作，只能通过一些假定对问题进行简化。1.当脉冲发射时在其作用时间tp内，弛豫时间T可忽略不计；在X方向施加射频磁场：Bx=2B1cosωt，布洛赫方程为地球物理测井上式仍需进一步化简：①分解线偏振2B1cosωt为两个相对反相旋转的圆偏振，且只考虑激发共振的一个圆偏振场；②实验室坐标系（L系）变换为以射频场频率ω绕Z轴旋转的旋转坐标系（R系）求解。在R系中，只有B1作用，交变量消除，而γB0=ω0变为有效角频率（ω0-ω）。布洛赫方程化为地球物理测井当达到共振时，ω0-ω=0，由此得：地球物理测井由此得到，共振时，磁化强度M以ω0绕Z轴进动。在旋转坐标系中，它以ω1=γB1的角频率在YZ平面上转动，称为章动（ω1也称Rabi频率）。在脉冲作用时间tp内，M与Z轴之间形成一个夹角，这个夹角称为脉冲偏转角，用θ表示。M的运动可比喻为在重力作用下旋转的陀螺（图5-42）。在NMR中，通常说90°脉冲即指把M从Z方面扳转到XY平面时所对应的时间。2.脉冲作用过后此时可以检测由样品发出的NMR信号，需考虑弛豫时间，布洛赫方程化为地球物理测井当扳转角θ0=90°时，上式解为地球物理测井此结果表明，M一方面在XY平面绕Z轴以拉莫尔频率高速旋转（称旋进），并以T2呈指数衰减；同时又以速率1/T1回复到Z轴的初时值。图5-43表示了M的纵向和横向分量衰减示意图。在XY平面会接受到M进动产生的感应电流信号，即自由感应衰减信号（FID）。图5-42 磁化强度M的“陀螺”运动图5-43 M的弛豫恢复过程自由感应衰减信号的弛豫时间是由于分子热运动以非辐射方式释放能量的过程而产生，它分为纵向弛豫和横向弛豫。纵向弛豫时间T1称自旋转-晶格弛豫，它指M在恢复Z方向的磁化强度时，将自身的能量通过热能传递给周围环境；横向弛豫时间T2也称自旋-自旋弛豫，它的能量交换是在体系内部进行的。测井中，受钻井空间和长线传输等实际问题的限制，测量的是横向弛豫时间T2。（四）物质的弛豫特性存在三种影响T1或T2弛豫时间的NMR弛豫机理：即颗粒表面弛豫、梯度场中分子扩散引起的弛豫和体积流体进动引起的弛豫。1.颗粒表面弛豫流体分子在孔隙空间内不停地运动和扩散，在NMR测量期间扩散使分子有充分机会与颗粒表面碰撞。每次碰撞都提供了自旋弛豫的机会。当分子碰到颗粒表面，可能发生两种现象。首先，氢质子将核自旋能源传递给颗粒表面，使之与静磁场B0重新线性排列（这对纵向弛豫T1有贡献）。其次，氢质子可能产生不可逆的反相自旋，而对横向弛豫T2有贡献。这些现象不是每次碰撞都发生，仅有发生的一种可能性。如图5-44（a）示出在孔隙中两个分子的运动路径，有一个自旋被弛豫前发生了几次碰撞。研究人员指出，在大部分岩石中，颗粒表面弛豫对T1和T2的影响最大。在弛豫质子自旋方面，不是所有面都具有相同能力。顺磁离子如铁、锰、镍和铬等为特别有效的弛豫物质，只要它们存在就能够控制弛豫速度。砂岩通常含1%的铁，这使流体质子有效预见弛豫。碳酸盐岩的流体弛豫速率低于砂岩。在弛豫孔隙水方面，砂岩比碳酸盐岩的有效率高三倍。在表面弛豫中，孔隙大小也起了重要作用。弛豫速度与质子碰撞表面的频率有关，也就与表面体积比（S/V）有关，见图5-44。在大孔隙中，碰撞发生次数少，其S/V小，因此弛豫时间相对长。同样，小孔隙的S/V大，弛豫时间短。图5-44 颗粒表面弛豫对于单个孔隙，核自旋激励按指数衰减。在T2实验中，作为时间的函数，信号幅度随特性时间常数［ρ2S/V］-1衰减，于是：地球物理测井同样地球物理测井实验研究表明，表面弛豫机制与温度和压力无关。岩石中流体弛豫主要为颗粒表面弛豫，弛豫时间比（T1/T2）在1至2.5之间，通常为1.6。岩石包括一系列不同尺寸的孔隙，每个孔隙具有自己的S/V。因而会有多个弛豫组分，总激励为来自不同孔隙信号之和，所以实测的T2不是一个单值，而是T2分布函数。所有孔隙体积之和等于岩石的流体体积——孔隙度。总信号正比于孔隙度，总衰减为反映孔隙尺寸分布的单个衰减之和。孔隙度和孔隙尺寸分布的测量是NMR解释的重要参数。2.扩散弛豫在梯度场中分子扩散造成的弛豫为扩散弛豫。当静磁场中存在梯度时，分子运动能造成失相，导致T2弛豫。T1弛豫不受影响。当不存在梯度场时，分子扩散不会造成NMR弛豫。图5-45中，开始CPMG脉冲序列，在90°脉冲期间一个分子位于A点。被扳倒到横向平面上之后，自旋开始以频率ω0（A）进动，ω0（A）为局域进动频率。但是，当它扩散时遇到缓慢变化的B0，其进动频率慢慢改变。在TE时它到达C点，此时发生自旋回波。如果点A和B间其进动快于点B和C，在TE时其相位不能完全恢复。同时，其他分子沿其他方向运动，每个分子都有自己的进动过程。因此，TE时的自旋重聚不完全。因为子运动是随机的，失相不可改变，故构成真T2。由此扩散产生的T2表示如下：地球物理测井图5-45 在梯度磁场中的分子扩散NMR测井仪能产生明显的磁场梯度。例如，MRIL-C型仪器在整个采样区域内可产生近17×10-4 T/cm的均匀梯度场。CMR仪的梯度场在采样区域内是变化的，梯度为20×10-4 T/cm时仪器对扩散响应达峰值。造成磁场梯度的另一个原因是颗粒物质与孔隙流体间的磁化率不同。岩石通常含1%的顺磁离子，颗粒磁化率典型值为χg=+10-5 cgs/cm3。水和油为弱抗磁物，水的磁化率为χw=-0.72×10-6 cgs/cm3。岩石中静磁场B0的范围是：地球物理测井其中Δχ=χg-χw为磁化率差；ΔB0为静磁场梯度。若B0=500×10-4 T，对典型的充满流体岩石，ΔB0为0.005T/cm。内部磁场梯度也与磁场变化的距离R有关：地球物理测井R明显受控于孔隙几何形状，由于对孔隙几何形状知之甚少，所以很难估算内部梯度。岩石复杂的微观几何形状也对扩散本身有影响。故对于岩石，式（5-33）变得复杂但仍以不完全了解的方式变化。CMPG法是已知的减小梯度场扩散影响的最好脉冲序列。使CPMG回波间隔达到极小可减小扩散对T2弛豫的影响，使之到可忽略程度。对于间隔较近的脉冲，T2主要为表面弛豫或体积弛豫。当采用大回波间隔，或者当扩散系数很高如气体或高温下的水和轻烃，扩散影响十分显著。3.体积弛豫即使颗粒表面和内磁场梯度不存在，在体积流体中也会发生弛豫。对于水和烃，体积流体中的弛豫主要是邻近自旋随机运动产生的局部磁场波动造成的。相邻原子核的局域磁场相当强，但快速的分子运动（多数为分子旋转）使该影响趋于平衡。通常，体积弛豫可以忽略。当一种流体被阻止进入与固体表面接触，体积弛豫就十分重要了。在水湿润性岩石中，水的弛豫主要是与颗粒表面碰撞造成的，因孔隙中心的小滴油或气则无法接近岩石表面，因此仅被体积弛豫。当水存在于很大孔隙中时，仅有少量水可接触表面（如碳酸盐岩中的孔洞），此时体积弛豫明显。对于粘滞流体，即使它们构成湿润相，其体积弛豫也十分重要。在这种流体中，旋转是无效的，弛豫时间相对短。短的弛豫时间和扩散到颗粒表面能力的减弱使体积弛豫变得显著。所以，提高流体黏度缩短了体积弛豫时间。当孔隙流体含有高密度顺磁离子氯、锰、铁、镍时，孔隙流体的体积弛豫也十分明显。例如，木质磺盐酸铬泥浆滤液中的铬离子减少了弛豫时间，因为电子自旋周围的局域场太强。悬浮液中的细微粒子（在整个泥浆侵入带中都存在）也减少了流体体积弛豫时间，因为存在大量的流体分子可遇到的“悬浮”固体表面。体积弛豫仅是一种流体特征，不受它所驻留地层的特性（如矿物或微观或几何形状）的影响。通常它受温度影响较大。在水湿润岩石中的油、孔洞中的水和溶液中存在大量顺磁离子如铁、铬或锰的情况下，这一点十分重要。当体积弛豫明显时，T1=T2。4.弛豫过程小节上述的弛豫过程并行作用，也就是说，它们的速率相加。对于横向弛豫：地球物理测井式中：为体积贡献；为表面贡献；为梯度场扩散贡献。对于纵向弛豫，相应的等式为地球物理测井注意扩散对T1无影响，因为该过程仅是一个失相机制。（五）水、油、气弛豫特征1.水的弛豫特征在水润湿的碎屑岩中，水的弛豫时间为颗粒表面的弛豫所控制。弛豫速度与充满水的孔隙空间的比面和颗粒矿物成分有关。在下列环境下，水的弛豫时间受控于体积和扩散弛豫，仅知地层温度即可预测其值。这些环境是：①孔洞孔隙，孔隙比面很小；②严重油湿岩石；③含有高浓度顺磁离子如铁、铬的原生水或滤液。为了评估扩散弛豫的重要性，必须知道水的扩散系数D。D基本上与压力无关，但受温度影响较大，如图5-46a所示。对于不受固体表面弛豫影响的水而言，NMR弛豫速度为地球物理测井在体液中（也就是没有扩散限制），由式（5-33）得出。在岩石中，特别是细粒岩石，颗粒是扩散的明显屏障，有效扩散系数小于D，这使1/T2D接近1/T2B。另一方面，大于已知仪器梯度的内部梯度使1/T2D增加。在缺乏更好资料情况下，使用纯流体D值和仪器G值可估算1/T2的合理近似值。假定仪器磁场梯度为20×10-4 T/cm，体积水扩散，T2曲线示于图4-46b。T1也示于此图，因T1既与扩散系数无关也与磁场梯度无关，故它总为标准值。用其他仪器梯度值和回波间隔通过式（5-33）重新计算的T2曲线与图中曲线相似。图5-46a 水的扩散系数与温度的关系图5-46b 水的体积弛豫和扩散弛豫泥浆滤液含有增加体积弛豫速度的顺磁离子，特别是木质磺酸含铁或铬时在这方面有特别的效果。图5-47a和图5-47b为几十年前收集数据的再版。现代泥浆的数据仍未见报道。注意到高温一般减弱泥浆滤液中增加物的影响。在某些情况下，故意在泥浆中加入顺磁锰离子以减小水基泥浆的 T2。如果锰浓度足够高，水相的T2减小至仪器死时间之下，所有的水信号将消失。因为在烃中锰不会衰弱，它们的弛豫时间不受影响，所以NMR孔隙度中仅剩下油或气的信号。该技术已成功用于估算残余油饱和度。类似地，孔洞地层中加入中等数量的锰能减小孔洞中水的 T1，这使得能用短的等待时间估算总孔隙度，从而提高了测井速度。图5-47a T1与加入钻井泥浆中的稀释剂的关系图5-47b 作为不同钻井增加剂的函数T1与温度关系通常，锰必须用乙烯二胺四乙酸盐（EDTA）处理以阻止它与粘土矿物发生离子交换。当井未穿过泥质地层时，可用相对不太贵的氯化锰替代。锰溶液的弛豫特性示于图5-48a和图5-48b。当预测锰减小水相T2时，记录泥浆滤液被NMR仪探测域内原生水稀释程度，这一点十分重要。图5-48a 锰溶液的弛豫特征图5-48b Mn-EDTA弛豫特性与温度的关系2.油的弛豫特征在水润湿岩中，油的NMR弛豫时间不受地层特性的影响，仅为油组分和地层温度的函数。这大大简化了测井解释的任务，人们可以有部分把握地预测油信号在T2弛豫时间分布上出现的位置。预测油的NMR特性的第一步是确定井下油的黏度。已知黏度后，根据图5-49确定T1和T2。T2曲线假定仪器梯度为20×10-4 T/cm。如果仪器磁场梯度低于此值，T2曲线向T1曲线移近。较高的仪器梯度或高的内部梯度增加了曲线间的距离（根据式5-33）。图5-49 原油弛豫时间、体积弛豫和扩散弛豫在预测原油 T2时，一定要记住原油不是单一的弛豫时间，而具有一定弛豫时间分布。图5-50 示出了几种原油的T2分布，是在均匀磁场中（G=0）作为体积液体测量的。与具有窄T2分布的成品油对比，原油的T2分布跨度大，原因是原油为不同类型烃的混合物。典型的分布由一个源于最具流动性氢核的较长T2峰和一个来自运动受限制氢核的较短弛豫时间的尾组成。定量确定烃量需要将原油T2分布与观测到总的T2分布重叠，在一个尺寸变化大的孔隙系统中，总T2分布包括水的宽弛豫时间分布。图5-50 体积样品的T2分布在许多油基钻井泥浆（OBM）中，基质油为用一个窄沸点范围蒸馏得到的精制烃。这使OBM滤液的T2分布窄。3.气体弛豫特征甲烷的T1为其成分、温度和压力的函数，如图5-51所示。弛豫为体积弛豫，但不同于液体的自旋-自旋弛豫，像甲烷一样的简单气体主要弛豫为自旋-轨道相互作用所致。图5-51 甲烷气的T1与温度和压力的关系图5-52 甲烷扩散系数气体T2完全受控于扩散弛豫，所以T1和T2彼此无关。甲烷的扩散系数很高，如图5-52所示，将其结果代入等式（5-33），得出图5-53所示的甲烷T2值，图中假设仪器梯度为20×10 -4T/cm。在静态条件下，气体很少作为连续相存在。在中等水饱和状态下，水阻塞孔隙喉道，气体作为孤立的气泡存在于孔隙中间。因气的扩散系数很高，在梯度场中扩散影响可被消除。如果在TE期间，一个气体分子在气泡上来回移动，扩散弛豫变为无效，T2接近T1。对于尺寸小于5 μm的气泡，气体T2很长，且与TE无关。4.结论图5-53 未限制扩散的甲烷T2对于在润湿岩石中的水，常常以表面弛豫机制为主。当在泥浆滤液中含铁、锰、铬、镍或其他顺磁离子时，必须作体积弛豫校正。孔洞中的水以体积速率弛豫，受扩散弛豫影响。同样，水湿润岩中的油也以体积速度弛豫，受扩散影响，气体的T1受控于体积弛豫，而T2受控于扩散弛豫（表5-2）。表5-2 弛豫机制（六）固体的弛豫特性NMR测井仪地层中氢核有响应。部分骨架组分，特别是粘土和含结晶水的矿物如石膏富含氢。虽然固体中的氢核影响中子测井，但他们对NMR测井无影响，原因是固体中氢核的弛豫速率很慢，使之不被井下测井仪检测。通常，T1很长，约几十秒或几百秒，使之不被移动测井仪极化。此外，其T2值很短，约为10 μs，所以来自固体中的信号因在接收死时间内而被丢失（所有NMR测井仪的死时间约为几百毫秒）。因此，NMR仪器对骨架影响极不敏感，是核磁共振测井的重要优越性之一；测量结果不受岩性影响，从而使核磁测井资料解释大大简化。

是的

C5H10O，不饱和度为1，即只可能是1个羰基，其余均为单键 NMR中应得到2个主要信息： 1、峰的面积之比，即H原子数之比 2、峰的分裂程度，即几重峰，对映其相邻C原子上的H原子数，所以，二重峰指其相邻C原子上有1个H，即其相邻为CH

摘自：汪茂田等《天然有机化合物提取分离与结构鉴定》化学工业出版社，2004 在1HNMR图谱中活泼氢信号变化多端，有的峰尖锐，有的峰较宽，有的峰积分面积明 显较小，有的峰和其它质子信号重叠，有的峰几乎与图谱基线一致等。产生上述现 象的原因一般分两类情况，也可以分为内因和外因。内因是指分子结构引起的，如 羧基的活泼氢、螯合的羟基、烯醇羟基、酰胺的活泼氢和一些交换速度比较慢的活 泼氢一般表现为宽单峰（br.s），交换速度快的活泼氢表现为比较锐的单峰，羟基 质子和同碳氢发生偶合时则表现为三重峰（t）或二重峰（d）。外因 原则上是与样 品浓度、温度、溶剂、样品中的水分等因素有关。但研究者关心的问题是如何如何 识别活泼氢信号。下面介绍几种识别活泼氢信号的方法。 （1）重水交换是最经典和常用的识别活泼氢的方法， 但也有不方便和不足之处。 一是重水交换必需重新测定一次图谱，二是较大的水峰会干扰δ4.7ppm左右的样品 信号。如果样品同时还要测定H-HCOSY和H-CCOSY谱的话，可用这些图谱来识别活泼 氢，必要时再做重水交换实验，当然重水交换的优点是隐藏在其它信号中的活泼氢 信号可以被消除。绝大多数情况下，重水交换的速度是很快的，有一些化合物，如 酰胺的活泼氢交换速度较慢，加入重水后要放置一段时间或稍微加热后测定。 （2）由H-CCOSY谱鉴别活泼氢信号 因为活泼氢不和碳直接相连，故和碳没有相关峰的质子信号应是活泼氢的峰。所以 当一个化合物同时有1HNMR和H-CCOSY 谱的话，就不必刻意由1HNMR谱识别活泼氢信 号，两种谱结合起来问题就容易的多了。例如头孢噻呋的HMQC谱(图9-2)中的δ9.5 4（1H,d）信号没有和碳的相关峰,它是酰胺的活泼氢信号，δ7.16（2H,s）是NH2的 信号，和碳没有相关峰。 当活泼氢不和同碳质子发生偶合时，活泼氢在H-HCOSY谱中没有相关峰。当然要注意 孤立质子的共振信号以及由于双面夹角接近或等于90°时的特定质子的信号 （单峰 或宽单峰），但这些质子在H-CCOSY谱中有相关峰。在活泼氢与同碳质子发生偶合的 情况下，缺乏经验的研究者可能不易从1HNMR和H-HCOSY图谱上看出来，这时可借助 H-CCOSY谱来识别。 由HMBC谱也可以获得活泼氢连接位置的信息，当采用氢键溶剂如氘代二甲基亚砜或 氘代吡啶测定NMR图谱时（要尽可能干燥），活泼氢由于能和溶剂形成氢键，使其不 易发生交换而比较“固定”，在HMBC中可以检测出这些活泼氢与邻近碳的远程偶合 ，这对归属不同的活泼氢在结构中所处的位置非常有效。 （3） 变温实验识别活泼氢 在活泼氢信号与其它信号发生重叠或部分重叠时，在1HNMR谱中往往不能肯定地识别 活泼氢信号，这时样品管不要取出，接着做升温实验，一般可升到50-60度，温度升 高活泼氢信号向高场位移。将常温测定的图谱与升温测定的图谱比较来识别活泼氢 信号。

不同物质有着不同共振频率特征，如果出现峰值明这个频率下存在共振的元素，比如氢元素会在127.373Hz出现峰值。峰值越高，此类物质越多

红外光谱－－因为不同化学键的振动不同，所以可根据红外光谱确定分子中的特定的化学键，如C=O键等。紫外光谱－－主要是确定有机物中是否存在双键，或共轭体系。其本质是电子在派轨道上的跃迁，对应的能量在紫外光谱上的位置。质谱－－将有机物打成碎片阳离子，测它的质荷比，即质量和带电荷之比，来确定碎片的组成，从而拼凑出原有机物的可能结构。核磁共振－－主要是H核磁共振，测有机物中的H的种类和个数，不同的位置说明有不同化学环境的H，峰的面积之比则说明H的个数之比。以上是简单的说法，详细的可以在百度中查询。

(1) ； 4种； 2:2:2:3 (2) ；

在磁场作用下，分子中的质子会产生自旋，邻近质子之间也会产生相互影响从而影响对方的核磁共振吸收，这种相互作用称为自旋偶合，自旋偶合的度量称为自旋的偶合常数（coupling constant）。定义当自旋体系存在自旋-自旋偶合时，核磁共振谱线发生分裂。由分裂所产生的裂距反映了相互偶合作用的强弱，称为偶合常数，单位为Hz。[1]相关知识自旋裂分：氢核不是总表现为单峰，有时表现为多重峰。分辨率较低时，一般为单峰；但在高分辨率下，变为多重峰。自旋偶合：这种分子中自旋核与自旋核之间相互作用称自旋-自旋偶合。由自旋偶合产生的多重谱峰现象称为自旋裂分。偶合是裂分的原因，裂分是偶合的结果。自旋一自旋偶合，可反映相邻核的特征，可提供化合物分子内相接和立体化学的信息。[1]偶合常数的计算对简单偶合而言，峰裂距即偶合常数。对于髙级偶合（），n+1律不再适用，其偶合常数需通过计算才能求出。偶合常数的符号为，n表示偶合核间隔键数，s 表示结构关系，c 表示互相偶合核。按偶合核间隔键数，可分为偕偶、邻偶及远程偶合。按核的种类可分为H-H 偶合及-H偶合等，相应的偶合常数用 及等表示 。偶合常数=化学位移差 x 仪器的赫兹数。[1]偶合常数的影响因素偶合常数的影响因素可主要从三个方面考虑：偶合核间隔距离、角度及电子云密度等。峰裂距只决定于偶合核的局部磁场强度，因此，偶合常数与外磁场强度无关。（1） 间隔的键数：相互偶合核间隔键数增多，偶合常数的绝对值减小。偕偶（geminal coupling）：是同碳两个氢的偶合，也称同碳偶合。偶合常数用表示。—般为负值，但变化范围较大，与结构有密切关系。一般来说，大多数杂化基团上的氢的为-10~-15HZ。在饱和溶液中，同碳偶合引起的分裂经常在NMR谱上看不到，如甲基上的三个氢因甲基的自由旋转，化学位移相同，因此甲基峰为单峰。烯氢的=0~5Hz，在 NMR上可以看到同碳偶合引起的分裂。邻偶（vicinal coupling）：是相邻碳原子上的氢核间的偶合，即相隔三个键的氢核间的偶合，用表示。在 NMR中遇到最多是邻偶，一般=6~8Hz。远程偶合（long range coupling）：是相隔四个或四个以上键的氢核偶合。例如，苯环的间位氢的偶合， =1~4Hz；对位氧的偶合，=0~2Hz 。除了具有大π键或π键的系统外，远程偶合常数一般都很小。（2 ） 角度：角度对偶合常数的影响很敏感。以饱和烃的邻偶为例，偶合常数与双面夹角α有关。α = 90度时 ，J 最小；在α < 90度时，随α的减小，J增大；在α> 90度时，随α的增大，α增大。这是因为偶合核的核磁矩在相互垂直时，干扰最小。（3）电负性：因为偶合作用是靠价电子传递的，因而取代基X的电负性越大，的越小。偶合常数是核磁共振谱的重要参数之一，可用它研究核间关系、构型、构象及取代位置等。一些有代表性的偶合常数列于下图中。[1]偶合常数的一般规律一组磁等价的核如果与另外n个磁等价的核相邻时，这一组核的谱峰将被裂分为2nI+1个峰，如I=1/2,裂分峰数目等于n+1个，通常称为“n+1规律”。如某组核既与一组n个磁等价的核耦合，又与另一组m个磁等价的核偶合，且两种偶合常数不同，则 裂 分 峰 数 目 为 （n+1）（m+1）。因偶合而产生的多重峰相对强度可用二项式展开的系数表示，n为磁等价核的个数；裂分峰组的中心位置是该组磁核的化学位移值。裂分峰之间的裂距反映偶合常数J的大小；磁等价的核相互之间有偶合作用，但没有谱峰裂分的现象。[1]偶合常数分析的重要性原子核间的自旋·自旋偶合作用是通过化学键的成键电子传递的，因此只发生在化学键相隔不远的原子核之间。如：饱和碳氢化合物中H与H的J-Coupling只发生在三键（邻位）以下的原子间，它提供了原子核间相互连接的结构信息。邻位氢核之间自旋偶合作用的大小（J值 ，偶合常数）与两个氢核构成的两面角的角度有关，它提供了原子间在空间取向上的结构信息 （空间结构）。这是NMR有别于其它分析方法的独特之处。[2]

观测NMR吸收信号时要提供哪几种磁场？各起什么作用？各有什么要求？ue009 答ue009两种。第一种恒磁场B0ue009使核自旋与之相互作用ue009核能级发生塞曼分裂ue009分裂为两个能级ue009第二种垂直于B0的B1ue009使原子核吸收能量从低能级跃迁到高能级ue009发生核磁共振。 共振条件足条件00NMR稳态吸收有哪两个物理过程？实验中怎样才能避免饱和现象出现？答；需要稳态吸收和弛豫两个过程。

磁共振原理：磁矩M 在磁场B中受到转矩MBsinθ（θ为M与B间夹角）的作用。如果高频磁场的角频率与磁矩进动的拉莫尔（角）频率相等ω =ωo，则b（ω）的作用最强，磁矩M的进动角（M与B角的夹角）也最大。这些磁共振被发现后，便在物理、化学、生物等基础学科和微波技术、量子电子学等新技术中得到了广泛的应用。例如顺磁固体量子放大器，各种铁氧体微波器件，核磁共振谱分析技术和核磁共振成像技术及利用磁共振方法对顺磁晶体的晶场和能级结构、半导体的能带结构和生物分子结构等的研究。原子核和基本粒子的自旋、磁矩参数的测定也是以各种磁共振原理为基础发展起来的。铁磁共振铁磁体中原子磁矩间的交换作用使这些原子磁矩在每个磁畴中自发地平行排列。一般，在铁磁共振情况下，外加恒定磁场已使铁磁体饱和磁化，即参与铁磁共振进动运动的是彼此平行的原子磁矩（饱和磁化强度Ms）。铁磁共振的这一特点引起的主要效应是：铁磁体的退磁场成为影响共振的一项重要因素，因此必须考虑共振样品形状的影响；铁磁体内交换作用场与磁矩平行，磁转矩为零，故对共振无影响；铁磁体内磁晶各向异性对共振有影响，可看作在磁矩附近的易磁化方向存在磁晶各向异性有效场。在特殊情况下，例如当高频磁场不均匀时，会激发铁磁耦合磁矩系统的多种进动模式，即各原子磁矩的进动幅度和相位不相同的非一致进动模式，称为非一致（铁磁）共振。当非一致进动的相邻原子磁矩间的交换作用可忽略，样品线度有小到使传播效应可忽略时，这样的非一致共振称为静磁型共振。当非一致进动的相邻原子磁矩间的交换作用不能忽略（如金属薄膜中）时，这样的非一致共振称为自旋波共振。

用口语话说：IR 能知道物质中有什么官能团 http://baike.baidu.com/view/139957.htm?fr=ala0_1UV 能知道物质中分子轨道跃迁情况，尤其是共轭体系 http://baike.baidu.com/view/292183.htm?fr=ala0_1NMR 能知道每个氢原子（碳）周围环境有什么不同 http://baike.baidu.com/view/136590.html?wtp=ttMS 能知道物质可以拆成那些碎片 http://baike.baidu.com/view/135488.html?wtp=tt

CT是平面影像,核磁三维影像.

如果两个碳的化学环境一样，它们的化学位移也就一样。在数峰数时就会少。

【答案】：NMR在确定蛋白质三维结构的基本原理是对蛋白质溶液样品进行各种类型的同核或异核多维核磁共振实验，并由这些实验所提供的核磁共振波谱数据。

核磁共振室 (NMR室) 的墙体需要具有良好的屏蔽性能，以防止外部电磁干扰影响其工作。因此，NMR室的墙体通常采用屏蔽性能较好的材料。常用的NMR室墙体材料包括：1. 铁磁材料：铁磁材料如钢板、铁板等具有很好的磁屏蔽性能，可以有效地屏蔽外部电磁干扰。2. 铜屏蔽材料：铜屏蔽材料如铜板、铜网等具有良好的电磁屏蔽性能，可以有效地屏蔽高频电磁干扰。3. 铝屏蔽材料：铝屏蔽材料如铝板、铝网等也具有良好的电磁屏蔽性能，可以有效地屏蔽高频电磁干扰。此外，为了避免墙体反射和漏泄，NMR室的墙体表面一般需要进行特殊的处理，如贴上吸音材料，以降低反射和漏泄的影响。在选择NMR室墙体材料时，需要根据具体的实验需求和预算考虑，综合考虑各种因素，选择最合适的材料。

核磁激发角度是指核磁共振（NMR）测量时，激发磁场（RF）的方向与样品中磁矩的夹角。核磁激发角度不同会对 NMR 测量结果产生影响。当核磁激发角度变大时，样品中的磁矩会感受到较大的激发磁场，从而产生较强的信号。因此，核磁激发角度较大时，NMR 测量结果中的信号强度会增强。当核磁激发角度变小时，样品中的磁矩会感受到较小的激发磁场，从而产生较弱的信号。因此，核磁激发角度较小时，NMR 测量结果中的信号强度会减弱。此外，核磁激发角度也会影响 NMR 测量结果中核磁共振频率的精度。通常情况下，核磁激发角度越大，核磁共振频率的精度就越高。因此，在 NMR 测量过程中，为了获得更精确的核磁共振频率数据，通常会尽量使核磁激发角度变大。另外，核磁激发角度也会影响 NMR 测量结果中核磁共振信号的宽度。核磁激发角度越大，核磁共振信号的宽度就越宽。因此，核磁激发角度的变化会影响 NMR 测量的灵敏度和精度。

2. 心脏检查：核磁共振技术可以用来检查心脏的结构和功能，包括心脏壁厚度、心脏血液流量等。它可以帮助医生诊断心脏病，如冠心病、心肌梗死等。3. 肝脏检查：核磁共振技术可以用来检查肝脏的结构和功能，包括肝脏大小、肝脏病变等。它可以帮助医生诊断肝脏疾病，如肝癌、肝硬化等。核磁共振（NMR）是一种非常重要的医学成像技术，它可以用来检查身体内部的结构和功能。核磁共振技术是基于核磁共振现象的，即物质在强磁场中的特殊性质。核磁共振（NMR）是一种非常重要的医学成像技术，它可以用来检查身体内部的结构和功能。核磁共振技术是基于核磁共振现象的，即物质在强磁场中的特殊性质。4. 肺部检查：核磁共振技术可以用来检查肺部的结构和功能，包括肺部病变、肺部血管等。它可以帮助医生诊断肺部疾病，如肺癌、肺结核等。

5.7.1.1 方法的基本原理地面NMR找水方法，又称地面NMR测深，该方法应用核磁感应系统（以下简称核磁共振找水仪），通过由小到大地改变激发脉冲矩q（q=I0·tp，式中I0、tp分别为激发电流脉冲的幅值和持续时间）来探测由浅到深的含水层的赋存状态，实现对地下水资源的探测。地面NMR找水方法利用了不同物质原子核弛豫性质差异产生的NMR效应，例如利用了水中氢核（质子）的弛豫特性差异，在地面上利用核磁共振找水仪，观测、研究在地层中水质子产生的核磁共振信号的变化规律，进而探测地下水。核磁共振是一个基于原子核特性的物理现象，指具有核子顺磁性的物质选择性地吸收电磁能量。从理论上讲，应用NMR技术的惟一条件是所研究物质的原子核磁矩不为零。水中氢核具有核子顺磁性，其磁矩不为零，且氢核是地层中具有核子顺磁性物质中丰度最高、磁旋比最大的核子。在稳定地磁场B0的作用下，氢核像陀螺一样绕地磁场方向旋进（见图5.7.1），其旋进频率（拉莫尔角频率ω0）与地磁场强度B0和氢核的磁旋比γ有关环境地球物理学概论氢核在地磁场作用下，处在一定的能级上。如果以具有拉莫尔频率的交变磁场B1（ω0）对地下水中的质子进行激发，则使原子核能级间产生跃迁，即产生核磁共振。在NMR找水方法中，通常向铺在地面上的线圈（发射/接收线圈）中供入频率为拉莫尔频率的交变电流脉冲，交变电流脉冲的包络线为矩形（见图5.7.2（a））。在地中交变电流形成的交变磁场激发下，使地下水中氢核形成宏观磁矩。这一宏观磁矩在地磁场中产生旋进运动，其旋进频率为氢核所特有。在切断激发电流脉冲后，用同一线圈拾取由不同激发脉冲矩激发产生的NMR信号，该信号的包络线呈指数规律衰减（见图5.7.2（b））。NMR信号强弱或衰减快慢直接与水中质子的数量有关，即NMR信号的幅值与所探测空间内自由水含量成正比，因此构成了一种直接找水技术，形成了地面核磁共振找水方法。图5.7.1 质子磁矩在磁场作用下的旋进运动图5.7.2 激发脉冲和NMR信号图5.7.1.2 NMR找水方法测量的参数NMR找水方法测量的参数有NMR信号初始振幅E0、平均衰减时间T2*和初始相位φ0。这些参数的变化直接反映出地下含水层的赋存状态和特征。（1）NMR信号初始振幅E0E0值的大小与含水层的含水量成正比。为了获得NMR信号，通常把天线（发射和接收共用）敷设在地面上，天线类型和直径（或边长）大小视含水层深度和信噪比而定。把频率等于拉莫尔频率的脉冲电流（其包络线为矩形）输入天线，形成激发磁场。当电流脉冲终止后，接收天线接收到自由感应电动势（NMR信号）E（t，q），则表有地下水存在。E（t，q）包络线按指数规律衰减环境地球物理学概论式中：T2*是NMR信号的自旋-自旋弛豫时间（通常称为平均衰减时间），单位为ms；φ0是NMR信号的初始相位。假定大地呈水平层状，电阻率的垂向分布已知，则初始振幅E0（q）的表达式为环境地球物理学概论式中：K是积分核函数，K与激发脉冲矩q、岩层电阻率ρ及岩层埋深z、电磁场倾角α有关。n（z）是含水量，n（z）=VF/V，VF、V分别为探测体积内的自由水体积和探测体积。0≤n（z）≤1。例如，在干燥岩石中n=0；对于湖泊的整体水来说，n=1；L=2D，D是天线直径，单位为m。由（5.7.3）式可以看出，含水层的含水量n（z）直接影响到E0值的大小，E0值与n（z）呈正比。每个NMR测深点都有一条NMR信号E0值随q值变化而形成的曲线——NMR测深曲线，通常用E0-q曲线（见图5.7.3）表示。对该曲线进行解释后就可得到该测点探测范围内的水文地质参数：含水层的深度、厚度、单位体积含水量。图5.7.3 NMR信号的E0-q曲线图5.7.4 NMR信号的E0-t曲线（2）NMR信号平均衰减时间T2*每个激发脉冲矩q均可以得到一条NMR信号E0随时间按指数规律变化的衰减曲线（E0-t曲线），见图5.7.2（b）和图5.7.4。由此曲线可以求出该q值探测深度内含水层的T2*。T2*值大小可给出含水层含水层类型（平均孔隙度）的信息。T2*的计算公式为环境地球物理学概论式中 Em、Tm（m=1，2，…，M）分别是某个激发脉冲矩qi在M个时刻分别对应的NMR信号的振幅值、信号衰减时间。国内外的研究、统计规律表明，自由水和束缚水的T2*值是不同的。自由水的T2*变化范围：30 ms≤T2*＜1000 ms，而束缚水的为T2*＜30 ms。由于NMR找水仪的电流脉冲的间歇时间是30 ms，因此NMR找水仪接收不到束缚水的NMR信号。表5.7.1给出不同类型含水层的T2*值。（3）NMR信号初始相位φ0初始相位φ0是二次场相对激发电流的相位移，单位为度。NMR信号的初始相位反映地下岩石的导电性。表5.7.1 实测T2*（见式5.7.4）值和含水层类型的近似关系5.7.1.3 对NMR信号的主要影响因素理论研究和实践都表明，对NMR信号的主要影响因素有：天然存在的（岩石导电性、地磁场强度、地磁场倾角、含水岩石类型和含水层赋存状态、电磁噪声）和人为技术因素（天线形状和大小、激发脉冲矩大小和个数）。只有了解上述因素对NMR信号的影响特点，才能正确解释NMR信号异常。a.岩石导电性。含水层产生的NMR信号的振幅、相位曲线均受低阻层的影响而发生畸变。特别是在含水层上方存在低阻层时，会使NMR信号衰减，导致NMR找水方法的探测深度和垂向分辨率降低。当含水层上覆岩层的电阻率为一到几十欧姆·米时，这类上覆低阻层的屏蔽效应对深处含水层NMR信号的影响最大，甚至有漏掉深处含水层的危险。b.地磁场强度、地磁场倾角。在进行大范围水文地质填图或找水远景区预测时，要考虑地磁场强度和地磁场倾角变化对NMR信号的影响，因为NMR信号的初始振幅与地磁场强度平方成正比。地磁场倾角变化对埋藏深度小于20～25 m含水层的NMR信号的影响明显。c.含水岩石类型、含水层赋存状态与NMR信号有直接关系。假定含水层是由无磁性岩石组成的，则含水层NMR信号的衰减时间T2*值取决于含水层平均孔隙度的大小，即由整体水（湖水）、砾石、粗砂组成的含水层的T2*值很大，属长信号含水岩石；而由细粒物质组成的含水层的T2*值较小，属短信号含水岩石。含水层的深度、厚度、含水量直接影响E0-q、φ0-q曲线形态，NMR信号E0值含水层含水量成正比，随含水层深度加大而衰减。d.电磁噪声使E0-q曲线畸变，甚至产生假异常。在NMR方法找水资料解释时，不可掉以轻心。e.天线形状和大小。天线所围的面积决定NMR测深探测的最大体积，即探测的最大深度。f.激发脉冲矩大小和个数。通常，脉冲矩由小到大的变化，即可探测由地表到最大勘探深度之间各层的情况；地下分层的层数与使用的脉冲矩的个数一致。

关闭SuSE Linux管理防火墙的服务1. 检查 SuSE防火墙是否设置为启动chkconfig --list | grep firewall2. 关闭防火墙服务chkconfig SuSEfirewall2_init offchkconfig SuSEfirewall2_setup off

希望对你有帮助，望采纳，谢谢~~杰弗里乔叟GeoffreyChaucer(c.1343–25October1400)wasanEnglishauthor,poet,philosopher,bureaucrat,courtieranddiplomat..Althoughhewrotemanyworks,heisbestrememberedforhisunfinishedframenarrativeTheCanterburyTales.SometimescalledthefatherofEnglishliterature,http://www.txtbook.com.cn/txtbuk/softdown.asp?softid=1603这个网址里有更全的！希望对你有帮助，望采纳，谢谢~~

意思是住在一个岛上

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