苏萦-
以上讨论了多次叠加方法压制干扰波提高信噪比的原理。为了深入掌握共深度点多次叠加方法压制干扰波的规律，与组合法一样，需要进一步讨论共反射点多次叠加的特性。
以单边放炮多次覆盖观测系统为例进行讨论。
设地下某一共反射点到达地面共中心点 M 处的一次反射波为 f （t0），其频谱为 F（ω）。该共反射点道集内各道反射波为f （tk），tk＝t0＋Δtk，Δtk是炮检距为xk道的正常时差（动校正量），按照Δtk的规律对道集内各道的反射波进行动校正并叠加。对于正常的一次反射波来说，经过动校正后Δtk 刚好被消除，叠加后输出结果为
地震波场与地震勘探
等于n个自激自收反射波之和，其对应的频谱为
地震波场与地震勘探
然而，对于多次反射波之类的干扰波按Δtk 规律作动校正后仍有剩余时差δtk。由于多次波速度一般低于同t0 时刻的一次波速度，所以δtk 一般为正值，叠加后输出结果为
地震波场与地震勘探
其对应的频谱为
地震波场与地震勘探
由（3-7-7）式可见，
地震波场与地震勘探
这个特性函数与组合的综合特性函数形式上很类似，但时差的物理意义不同。此外，它亦可理解为滤波特性。从这个意义上说，可以认为多次叠加也属于滤波范畴。因此，它也具有振幅特性和相位特性。
1.振幅特性
K（ω）的模就是多次叠加的振幅特性，即
地震波场与地震勘探
从（3-7-9）式明显可见，对于正常反射波，δtk＝0，|K（ω）|＝n。叠加后输出信号振幅增强了n倍。对于多次波之类干扰波，δtk≠0，|K（ω）|＜n，叠加后相对削弱。
为了表示叠加后多次波相对于一次反射波的压制程度，用叠加后多次波的振幅与一次波的振幅之比来表征叠加效果，则有
地震波场与地震勘探
由于
地震波场与地震勘探
定义αk为叠加参量，它表示各叠加道剩余时差所占谐波周期的比数，于是叠加振幅特性公式为
地震波场与地震勘探
将叠加参量与组合参量进行比较可知，两者有相同的形式。剩余时差除了与有效波和干扰波的传播速度有关之外，还与炮检距有关。所以，共深度点多次叠加实质上还是属于波数滤波，但因与炮检距有关而显得更为灵活。
为了掌握观测系统与多次叠加的振幅特性之间的关系，由
地震波场与地震勘探
式中：
地震波场与地震勘探
利用此式可以计算多次叠加振幅特性曲线。特性曲线的计算分为以下步骤。
首先确定参数。由于
xk＝x1＋（k-1）2d
所以：
地震波场与地震勘探
式中：μ＝x1/Δx为偏移距道数；ν＝d/Δx为炮点距道数，它与叠加次数n及仪器记录道数N有关。所以，需确定的参数为叠加次数n、偏移距道数μ，炮点距道数ν。
其次，确定横坐标α值。α值可根据波的主频范围、道间距的最大可能范围以及剩余时差系数q具体情况给定。
最后，以n、μ、ν为参数，α为变量，按（3-7-12）式可计算出叠加振幅特性曲线，图3-7-4是n＝4，μ＝12，ν＝3时的叠加振幅特性曲线。
图3-7-4 叠加振幅特性曲线
以该图为例分析叠加振幅特性曲线的特点。
（1）通放带。当α＝0 时，P （α）＝1，即剩余时差为零的一次波有最大的叠加幅值。随着α逐渐增大时，P （α）值很快减小；当α＝α1 时，P （α1）＝0.707。通常认为P （α）≥0.707表明叠加后波的振幅得到加强。把0≤α≤α1 范围称为通放带，α1 作为通放带边界。凡落在通放带中的波均可得到加强。
（2）压制带。当α进一步增大时，特性曲线上P （α）进入低值区，在αc≤α≤αd 范围内，P（α）的平均值
（3）二次极值。当α再增大到α2 时，特性曲线上出现二次极大值P （α2）。实际上，当α＞αd，曲线上P （α）就开始迅速增大。不应使干扰波进入此范围，因此不宜采用过大的道间距。
2.相位特性
根据相位谱的定义，由（3-7-8）式可得到多次叠加相位特性公式
地震波场与地震勘探
由（3-7-14）式可见，对于剩余时差δtk＝0 的一次反射波，叠加后相位移为零，也就是说叠加后地震波的相位与共中心点M处一次反射波的相位一致。
对于多次反射波，经叠加后无疑会被削弱的。有时也会有残余能量，它们仍会以同相轴的形式出现，残余能量的同相轴根据叠加相位特性而呈现特殊规律，即相位随偏移距分段变化而同相轴分段错开。各段之间错开的相位差随叠加次数增加而减小。叠加次数越高，就越增强多次波同相轴的连续性。因此，叠加次数较大时，虽然多次反射的振幅大为削弱，但连续性却变高了，应注意多次波剩余同相轴。
共反射点多次叠加法也有类似组合法的统计效应。由于叠加道之间的距离（多次叠加的相关半径）大于组合检波的组合距，所以叠加法对随机干扰有更好的压制效果，其统计效应优于组合法。
叠加法还有频率滤波作用，对于有剩余时差的波起低通滤波的作用，对于无剩余时差的波没有频率滤波作用。
3.叠加参数的选择
通过叠加振幅特性曲线分析可见，叠加参数不同，特性曲线会有变化。
1）道间距的选择
为了能直接看到道间距对叠加效果的影响，以道间距Δx为参量，以q为横坐标制作不同道间距的叠加特性曲线（如图3-7-5所示）。由图可见，随着道间距的增大，通放带变窄，有利于压制与一次波速度相近的规则干扰波。道间距也不宜过大，如果Δx过大，不仅影响波的同相位对比，而且也会使一次波产生剩余时差受到压制。道间距当然不能太小，太小的道间距不能压制多次波。
2）偏移距的选择
偏移距的改变对叠加振幅特性曲线也有很大影响，如图3-7-6所示。偏移距越大，通放带变窄，有利于压制与有效波速度相近的规则干扰波。也不宜太大，偏移距太大，会使某些规则干扰波进入二次极值区，影响压制干扰波的效果，另外也会损失浅层有效波。
3）叠加次数的选择
叠加振幅特性曲线中压制带的平均值大小与叠加次数有关系。叠加次数越大，压制带平均值越小，压制效果越好。所以增大叠加次数n对于提高信噪比是有利的。也不能过大，因为叠加次数越高，生产效率越低，耗资越大。
图3-7-5 以q 为横坐标、Δx 为参量的叠加特性曲线
波的独立传播原理举例
波的独立传播原理举例如下：一、原理从不同振源发出的波在空间相遇时，如振动不十分强，各个波将保持各自的特性不变，继续传播，相互之间没有影响。二、例子你可以同时听到各种乐器的声音，电视可以接到个电视台的广播节目。这些事例都表明，若激烈播同时在介质中传播，在他们相遇后仍能保持各自原来的频率、波长、振幅和传播方向不变，就像没有遇到其它波一样。三、波的叠加原理：几列波在相遇点的合振动是各个波独自在该点振动的矢量叠加。成立的条件：介质为线性。在振动很强烈时，线性介质会变为非线性的。注意要点：不是强度的叠加，也不是振幅的简单相加，而是振动矢量的叠加。四、波的叠加原理例子1、让绳子上同时产生一个波峰和一个波谷，并让他们向对方传播。当他们在中间相遇后，彼此穿过继续传播。波的形状和传播情况都和相遇前一样。那在波相遇的瞬间，质点的振动是什么样的呢？2、以这个P点为例，再来看一下慢动作，两列波在中间相遇了，如果只有波峰一传到P点，其为易事外一只有波谷二传到P点，其位移是Y2，最终批点的位移是Y1减去Y2。也就是说，两列波相遇时，每个质点振动的位移等于两列波单独传播式的位移的矢量和，这就是波的叠加原理。2023-08-15 22:36:251
波的叠加原理
态叠加原理，又称叠加态原理，是量子力学中的一个基本原理，广泛应用于量子力学各个方面。态叠加原理实际上是在希尔伯特空间中构造一个形式上很像波函数的东西。粒子的波动性源于波函数的叠加性质，而波函数代表了粒子的状态，因此由波的叠加性就可以得到态叠加原理。2023-08-15 22:36:441
量子力学态的叠加原理与经典波的叠加原理有何异同
在经典力学中，当谈到一个波由若干叠加而成时，只不过表明这个合成的波含有各种成分(具有不同波长，频率，确定的相对相位等)的子波而已；量子力学中的态叠加原理可以认为是“波的相干叠加性”与“波函数完全描述一个微观体系的状态”两个概念的概括。量子力学中态叠加的两个基本观点是相叠加的态可以扩展为n个甚至无穷个，而且叠加是线性的。若ψ1和ψ2是体系的两个可能的态，则它们的线性叠加ψ=c1ψ1+c2ψ2也是体系可能的状态。相叠加的态可以扩展为n个甚至无穷个，而且叠加是线性的，叠加系数是复常数。扩展资料：已知Ψ1(x)和Ψ2(x)随时间的演化为Ψ1(x,t)和Ψ2(x,t)，便得到Ψ(x,t)随时间的演化为：Ψ(x,t)＝c1Ψ1(x,t)+c2Ψ2(x,t)这就是量子态叠加原理。将两个态推广到Q的本征态的正交归一完备集，就有：这就是任意量子态的本征函数展开。态叠加原理要求波函数所满足的本征方程和随时间的演化方程必须为线性的。参考资料来源：百度百科-量子态叠加原理2023-08-15 22:36:521
电磁波既然独立传播互不干扰，为何还能相互叠加？
这个是波的传播特性。波独立传播互不干扰为波的独立性原理。波能相互叠加为波的叠加原理。2023-08-15 22:37:103
波的叠加原理的不同频率单色波的叠加
振动方向相同、传播方向相同，频率不同的两列波，合成振动为：由于较小，它对起调制作用，相当于频率为ωm的波的振幅随时间变化，如下图示：此时形成光学拍，拍频为2ωm，强度分布随时间和空间变化。结论： 1、不同频率单色光叠加形成光学拍；2、不同频率的定态光波叠加形成非定态光。2023-08-15 22:37:191
波的叠加为何不会相互抵消
波的传递，是能量的传递，只要有这个能量，传递就会进行，两个波叠加，叠加的是它们的作用效果，能量是不会消失的。也就是能量的传递过程依然是存在的。譬如你借给A5元钱，你同时还借了B5元钱，对于你来说，这是平衡的，但对于钱流动来说，+5元和—5元地传递是实在发生的。如果这个还不太懂，再看这个；对于溶液的溶解平衡来说，超过饱和度之后，溶液和析出物的量都是不变的，但这是什么也没发生吗？当然不是，这时的溶解和析出依然在同时进行，不过是速度平衡了而已，波的传递就是这样，尽管表现有可能是静止的，但能量的传递过程是依然在进行，是不会消失的，2023-08-15 22:37:491
绕射波的叠加效应
绕射波是时间剖面上常见的一种异常波，它常常伴随着断层等复杂地质现象而出现。讨论绕射波的目的是要了解它们的特点，以便对它们进行压制、识别和利用。因此讨论绕射波经过水平多次叠加后的叠加效果和特点是有实际意义的。讨论这个问题的思路是：在水平多次叠加时，不管是反射波还是绕射波，都一样按水平界面反射波时距曲线的规律去进行动校正，然后再进行共反射点叠加。因此，要讨论绕射波的叠加效应也就是分析把绕射波当成反射波进行动校正后，绕射波的时距曲线变成什么样，从而得出水平多次叠加对绕射波是加强还是削弱的结论。（一）共中心点绕射波时距曲线与一次反射波时距曲线的关系为了研究共中心点的叠加，我们首先分析一下共中心点道集中的绕射波时距曲线与一次反射波时距曲线的关系。如图4-2-3所示，假设反射界面是水平的，上覆地层的速度v为常数，这时以共中心点（M）为中心对称在地表布设一系列炮点和接收点，接收来自共反射点（R）处的反射波和来自绕射点（D）的绕射波。据公式（2-1-22）得共中心点一次反射波时距曲线方程为反射波地震勘探原理和资料解释在炮检距x不大的情况下，展开上式，并略去高次项，近似可得：反射波地震勘探原理和资料解释对于绕射波，据图4-2-3，其共中心点道集中炮检距为x的任意一道所接收到的D点的绕射波，其传播的射线路径均为ODx，绕射波的旅行时间tD为反射波地震勘探原理和资料解释在炮检距x不大的情况下，可将上式中括号中两项展开成幂级数，并略去高次项，得：反射波地震勘探原理和资料解释据式（4-2-6）有：反射波地震勘探原理和资料解释上式中第二项（2d）2/2v2t0是一个常数项。因此，如图4-2-3所示绕射波的共中心点时距曲线平行于一次反射波共中心点时距曲线，只差一个常数时间（2d）2/2v2t0。这个常数时间的大小，决定于绕射点与共中心点之间的距离d、共中心点法线反射时间t0和上覆层的速度v。图4-2-3 反射波与绕射波的时距曲线示意图（二）绕射波的叠加效应由上分析可见，当对一次反射波和绕射波同时都用一次反射波的动校正量进行动校正时，由于各道动校正量相同，所以校正后的两条时距曲线仍然平行，都成为水平直线。一次反射波校正后，其共中心点各道的时间是t0，绕射波动校正后其共中心点各道的时间值是 。这就是说动校正后共中心点道集中的绕射波已同相排齐，所以叠加将使绕射波同样增强。其叠加过程类似一次反射波的叠加过程，如图4-1-1（a）所示。现在，我们来看一看多个共中心点的叠加剖面上绕射波的形态。前面已讨论过动校正后绕射波的旅行时为反射波地震勘探原理和资料解释设叠加剖面上由图4-2-4上所示各共中心点M0，M1，M2……叠加道构成。显然对共中心点M0，d＝0，校正后的绕射波旅行时间t′D＝t0为其极小值；在不同M点处，d不同，所以t′D随d而变化。比较式（4-2-9）与式（4-2-6）可以看出，叠加剖面上绕射波的时距关系与一次反射波的共反射点时距关系基本类似，因此我们说叠加剖面上的绕射波是随d而变化的双曲线，如图4-2-4所示。图4-2-4 叠加剖面上的绕射波时距曲线示意图由上分析可见，在叠加剖面上绕射波不仅增强，而且保持双曲线的形态，双曲线的极小点恰好位于绕射点上。所以，我们在水平叠加的时间剖面上能够见到清晰的绕射双曲线。根据经叠加而被加强了的绕射波的这些特点，我们可以正确地确定断点及岩性尖灭点的位置，进行断层及岩性的研究。2023-08-15 22:38:131
波的叠加原理说明了什么
叠加原理是普遍存在的基本原理。2023-08-15 22:38:222
波的干涉产生条件是什么?若两波源发出的波满足振动方向相同，频率不同，当它们在空间叠加
波的干涉，物理学现象。频率相同的两列波叠加，使某些区域的振动加强，某些区域的振动减弱，而且振动加强的区域和振动减弱的区域相互隔开。这种现象叫做波的干涉。波的干涉所形成的图样叫做干涉图样。2023-08-15 22:38:302
波的共同特性
各种形式的波的共同特征是具有周期性。受扰动物理量变化时具有时间周期性，即同一点的物理量在经过一个周期后完全恢复为原来的值；在空间传递时又具有空间周期性，即沿波的传播方向经过某一空间距离后会出现同一振动状态（例如质点的位移和速度）。因此，受扰动物理量u既是时间t，又是空间位置r的周期函数，函数u（t，r）称为波函数或波动表示式，是定量描述波动过程的数学表达式。广义地说，凡是描述运动状态的函数具有时间周期性和空间周期性特征的都可称为波，如引力波，微观粒子的概率波（见波粒二象性）等。各种波的共同特性还有：①在不同介质的界面上能产生反射和折射，对各向同性介质的界面，遵守反射定律和折射定律（见反射定律、折射定律）；②通常的线性波叠加时遵守波的叠加原理（见光的独立传播原理）；③两束或两束以上的波在一定条件下叠加时能产生干涉现象（见光的干涉）；④波在传播路径上遇到障碍物时能产生衍射现象（见光的衍射）；⑤横波能产生偏振现象（见光学偏振现象）。2023-08-15 22:38:581
波的叠加原理怎么理解？那种两个波相遇后怎么变化的题应该怎么解？
能更强2023-08-15 22:39:132
光的相干叠加满足波的相干叠加的全部原理吗
光的相干叠加满足波的相干叠加的全部原理。光的相干叠加是波的相干叠加的一种特殊情况，可以满足波的相干叠加的全部原理。根据波的相干叠加原理，两个波的干涉现象（如衍射、干涉等）产生的强度分布，取决于它们的相位差和振幅比。如果两个波的相位差相同、振幅比也相同，则它们会发生完全相长和相消干涉，产生明显的干涉条纹；如果相位差不同、振幅比也不同，则它们会发生部分相长和相消干涉，产生复杂的干涉图案。在光的相干叠加中，由于光是一种电磁波，具有波动性和相干性，因此遵循波的相干叠加原理。当两束相干光以一定的相位差和振幅比进行叠加时，会产生明显的干涉现象，例如干涉条纹、干涉环等。因此，光的相干叠加可以满足波的相干叠加的全部原理。需要注意的是，光的相干叠加是波的相干叠加的一种特殊情况，仅适用于相干光的叠加。对于不相干光的叠加，则需要考虑更多因素，例如光的偏振、时间相干性、空间相干性等。2023-08-15 22:39:211
波的叠加不成立的情况:为什么强光波不遵守波的叠加原理？？？我的《大学物理》书上只解释了强光能够将线
哇，好能思考啊。波的叠加原理来自于波动方程的解的叠加性，就是说如果A波满足波动方程（1），B波也满足波动方程（1），则他们的和A+B也是方程（1）的解。但是这有个条件，就是波动方程是一个常系数方程，具体说就是磁导率（mu）和介电常数（epsilon）都是常数。这两个系数都是介质的参数，当波强不是很强的情况，他们是常数，而当波强很强，比如高功率激光，介质的这两个参数与光强有关，磁导率和介电常数不再是常数。因此，强光不满足波的叠加原理，介质体现出非线性。这里的非线性是指极化率和电场强度之间的关系不是线性的，写成表达式可以是P=aE+bE^2+cE^3+.......2023-08-15 22:39:321
物理波的叠加问题
要明确，两列同频的波叠加，才会产生稳定的干涉，这里并没说是同频的，因此某时刻该点的波峰与波峰叠加，只有在该时刻位移为A1+A2,根据波的叠加原理，下一时刻位移就不再是A1+A2了，所以不会“始终”位移如此的。2023-08-15 22:39:401
光波可以叠加吗?为什么? 谢谢
光波可以叠加，波都可以满足叠加原理，光的干涉衍射实验已经证明了光是可以叠加的2023-08-15 22:39:502
任意两列波相遇都会产生叠加吗?
会的！频率相同的波叠加现象更明显些！波的叠加原理：在两列波重叠的区域，任何一个质点的总位移都等于两列波分别引起的位移的矢量和。2023-08-15 22:40:111
强烈爆炸形成的声波为什么不遵守波的叠加原理？
强烈爆炸形成的声波仍然遵守波的叠加原理。通常情况下，仍然可以用波的叠加原理来描述声波的相互作用和传播。但是，在非常强烈的爆炸中，由于大量的能量释放和高度不稳定的条件，声波的干涉和共振现象可能会变得非常复杂和难以预测。这就使得声波的叠加原理不再是一个简单的近似模型，而需要更加精细和复杂的数学模型来进行描述和分析。因此，在一些极端情况下，声波的叠加原理可能会受到限制或者需要更加复杂的模型来进行描述。2023-08-15 22:40:191
高中物理，波的干涉问题。求详解，谢谢。
两列波在同一介质中传播发生重叠时，重叠范围内介质的质点同时受到两个波的作用。若波的振幅不大，此时重叠范围内介质质点的振动位移等于各别波动所造成位移的和，这称为波的叠加原理。若两波的波峰（或波谷）同时抵达同一地点，称两波在该点同相，干涉波会产生最大的振幅，称为相长干涉（建设性干涉）；若两波之一的波峰与另一波的波谷同时抵达同一地点，称两波在该点反相，干涉波会产生最小的振幅，称为相消干涉（摧毁性干涉）。理论上，两列无限长的单色波的叠加总是能产生干涉，但实际物理模型中产生的波列不可能是无限长的，并从波产生的微观机理来看，波的振幅和相位都存在有随机涨落，从而现实中不存在严格意义的单色波。例如太阳所发出的光波来源于光球层的电子与氢原子的相互作用，每一次作用的时间都在10秒的量级，则对于两次发生时间间隔较远所产生的波列而言，它们无法彼此发生干涉。基于这个原因，可以认为太阳是由很多互不相干的点光源组成的扩展光源。从而，太阳光具有非常宽的频域，其振幅和相位都存在着快速的随机涨落，通常的物理仪器无法跟踪探测到变化如此之快的涨落，因而我们无法通过太阳光观测到光波的干涉。类似地，对于来自不同光源的两列光波，如果这两列波的振幅和相位涨落都是彼此不相关的，我们称这两列波不具有相干性。相反，如果两列光波来自同一点光源，则这两列波的涨落一般是彼此相关的，此时这两列波是完全相干的。如要从单一的不相干波源产生相干的两列波，可以采用两种不同的方法：一种称为波前分割法，即对于几何尺寸足够小的波源，让它产生的波列通过并排放置的狭缝，根据惠更斯－菲涅耳原理，这些在波前上产生的子波是彼此相干的；另一种成为波幅分割法，用半透射、半反射的半镀银镜，可以将光波一分为二，制造出透射波与反射波。如此产生的反射波和透射波来自于同一波源，并具有很高的相干性，这种方法对于扩展波源同样适用。希望我能帮助你解疑释惑。2023-08-15 22:40:281
叠加原理的理论应用
在波理论中的应用主条目：波动和波方程波通常描述为通过空间与时间的某个参数的变化，例如，水波中的高度，声波中的压强，或光波中的电磁场。这个参数的值称为波的振幅，而波本身是确定在每一点的振幅的一个函数。在任何有波的系统中，在给定时间的波形式是该系统的源（即可能存在的产生或影响波的外力）与初始条件的函数。在许多情形（例如经典波方程），描述波的方程是线性的。如果该条件成立，则可以使用叠加原理。这就意味着由在同一空间中传播的两个或多个波的合成振幅，是由每个波单独产生的振幅之和。例如，两个相向传播的波将径直互相穿过，在另一边不会有任何变形（见最上面的图）。 主条目：干涉波之间的干涉即基于此想法。当两个或更多波在同一个空间中传播，在每一点的合成振幅是各个波的振幅之和。在某些情形，比如消噪声耳机（noise-cancelling headphone），合成变量的振幅比各个分变量都小；这称为消极干涉。在另一种情形，比如线阵音箱（Line array），合成变量振幅比各个分变量都大；这成为积极干涉。合成波形式波 1波 2相位相同 相位差180° 主条目：量子叠加在量子力学中，一个主要问题是如何计算一个特定类型波的传播与行为。这个波叫做波函数，支配波的行为的方程称为薛定谔波动方程。计算一个波函数的行为的一个主要方法是将波函数写成（可能无穷个）一些行为特别简单的稳定态的波函数之叠加（称为量子叠加）。因为薛定谔波方程是线性的，原来波函数的行为可以通过叠加原理来计算[1]，参见量子叠加。2023-08-15 22:40:391
共振 的原理是波的叠加吗?
是2023-08-15 22:40:544
相位对波形的叠加合成有何影响
相位对单个波形来说只影响波的位置，即改变初相位能使波在时域坐标轴上左右移动。在波的叠加过程中，波的相位则会使得叠加波形的形状发生很大改变；比如两个幅值频率相等而相位角相差PI的正弦波叠加之后波形为一条直线，相位相差2PI的正弦波叠加则不改变波的频率，而是增加一倍幅值。波的传播总伴随着能量的传输，机械波传输机械能，电磁波传输电磁能。单位时间内通过垂直于传播方向的单位面积的能量称为波的能流密度，常用来描述波的强度，能流密度与振幅的平方成正比。扩展资料：各种波的共同特性：1、在不同介质的界面上能产生反射和折射，对各向同性介质的界面，遵守反射定律和折射定律（见反射定律、折射定律）；2、通常的线性波叠加时遵守波的叠加原理（见光的独立传播原理）；3、两束或两束以上的波在一定条件下叠加时能产生干涉现象（见光的干涉）；4、波在传播路径上遇到障碍物时能产生衍射现象（见光的衍射）；5、横波能产生偏振现象（见光学偏振现象）。2023-08-15 22:41:121
相位对波形的叠加合成有何影响
对于单个波形，相位只影响波的位置，即改变初始相位使波在时域坐标轴上向左或向右移动。波浪在叠波过程中，波浪的相位会极大地改变叠波的形状。例如，一个具有相同频率的两个幅值和PI相位角差的正弦波叠加后会形成一条直线。一个相位差为2的正弦波不会改变波的频率，而是使振幅增加两倍。波的传播总是伴随着能量的传递，机械波的传播是机械能，电磁波的传播是电磁能。单位时间内通过垂直于传播方向的单位面积的能量称为波的能量流密度，通常用来描述波的强度。能量流密度与振幅的平方成正比。扩展资料各种波浪的共同特点：1、能在不同介质界面上产生反射和折射，各向同性介质界面，符合反射和折射定律（见反射定律、折射定律）。2．一般情况下，线性波叠加时遵循波的叠加原理（见光的独立传播原理）。3．当两个或两个以上的波在一定条件下叠加时，就会出现干涉现象（见光的干涉）。4．当波在传播过程中遇到障碍物时，就会发生衍射现象（参见光的衍射）。5．横波可以产生偏振（参见光偏振）。参考资料：百度百科-多径效应2023-08-15 22:41:301
相位对波形的叠加合成有何影响
相位对单个波形来说只影响波的位置，即改变初相位能使波在时域坐标轴上左右移动。在波的叠加过程中，波的相位则会使得叠加波形的形状发生很大改变，比如两个幅值频率相等而相位角相差PI的正弦波叠加之后波形为一条直线，相位相差2PI的正弦波叠加则不改变波的频率，而是增加一倍幅值。2023-08-15 22:41:474
波的叠加原理
波的叠加原理（独立性原理）若有几列波同时在介质中传播，则它们各自将以原有的各自特性(振幅、频率和波长、振动方向、传播方向)独立传播；在几列波相遇的区域，质点的位移等于各列波单独传播时在该处引起的位移的矢量和,称为波的叠加原理。 振动加强点和减弱点的判断方法: (1)加强点和减弱点的理解：不能认为加强点的位移始终最大，减弱点的位移始终最小，而应该是振幅增大的点为加强点，其实这点也在振动，位移可为零，振幅减小的点为减弱点。 (2)条件判断法：对振动情况完全相同的两个波源，在同一介质中形成的两列波的重叠区内，某点的振动是加强还是减弱，取决于两个相干波源到该点的波程差△r： ①若,则该点振动加强； ②若则该点振二动减弱。 (3)现象判断法 若某点总是波峰与波峰(或波谷与波谷)相遇，该点为加强点，若总是波峰与波谷相遇，则为减弱点。 若某点在时刻不是波峰、波谷这些特殊状态的相遇点时，可沿波传播方向下推时的状态进行判定。如E点，再经过时，两列波的波峰都传播到E点，故E点是一加强点，而经时传播到F点的斗是一列波的波峰和另一列波的波谷，故F点是振动减弱点。 (4)间隔法 在波的干涉区域内，加强带与减弱带是相互间隔交替出现的。有时可利用此规律来判定加强点或减弱点的位置。 (5)速度合成法 在两列波相遇时，若两列波分别引起某质点的振动方向总是相同，该质点是振动加强点，否则为振动减弱点。2023-08-15 22:42:301
波的叠加原理的介绍
波的叠加原理是物理学的基本原理之一。介质中同时存在几列波时，每列波能保持各自的传播规律而不互相干扰。在波的重叠区域里各点的振动的物理量等于各列波在该点引起的物理量的矢量和。2023-08-15 22:42:381
什么是波的独立传播与叠加原理？
1．波的独立传播定律 从不同振源发出的波在空间相遇时，如振动不十分强，各个波将保持各自的特性不变，继续传播，相互之间没有影响。 2．波的叠加原理几列波在相遇点的合振动是各个波独自在该点振动的矢量叠加。成立的条件：介质为线性。在振动很强烈时，线性介质会变为非线性的。注意要点：不是强度的叠加，也不是振幅的简单相加，而是振动矢量的叠加。2023-08-15 22:42:551
量子力学态的叠加原理与经典波的叠加原理有何异同
在经典力学中，当谈到一个波由若干叠加而成时，只不过表明这个合成的波含有各种成分(具有不同波长，频率，确定的相对相位等)的子波而已；量子力学中的态叠加原理可以认为是“波的相干叠加性”与“波函数完全描述一个微观体系的状态”两个概念的概括.2023-08-15 22:43:062
能不能帮我解释一下波的叠加和干扰
不同频率的波不能产生干涉现象由于波的干涉现象可以用波的叠加原理来解释，很多学生混淆了波的叠加和波的干涉，认为两列波相遇，在重叠区域里都能互相叠加，介质质点的总位移都是等于两列波分别引起的位移的矢量和。因而就会出现干涉现象，甚至有的学生认为“干涉”就是“干扰”，只要两列波相遇，都能相互干扰，因此不需要频率相同的条件。而实际上波的干涉是波的叠加中的特例，是指能形成稳定的图样：某些质点的振动始终加强；某些质点的振动始终减弱，且加强点与减弱点是相互间隔的。而任何不同频率的两列波相遇都可叠加，这只不过是一般的叠加现象，虽有振动加强点与振动减弱点，但这些点是不固定的，而是随时间变化的，因此看不到稳定的干涉图样，也就不是波的干涉，所以，只有相同频率的波在相遇区域内才能发生干涉现象2023-08-15 22:43:221
能不能帮我解释一下波的叠加和干扰
不同频率的波不能产生干涉现象由于波的干涉现象可以用波的叠加原理来解释，很多学生混淆了波的叠加和波的干涉，认为两列波相遇，在重叠区域里都能互相叠加，介质质点的总位移都是等于两列波分别引起的位移的矢量和。因而就会出现干涉现象，甚至有的学生认为“干涉”就是“干扰”，只要两列波相遇，都能相互干扰，因此不需要频率相同的条件。而实际上波的干涉是波的叠加中的特例，是指能形成稳定的图样：某些质点的振动始终加强；某些质点的振动始终减弱，且加强点与减弱点是相互间隔的。而任何不同频率的两列波相遇都可叠加，这只不过是一般的叠加现象，虽有振动加强点与振动减弱点，但这些点是不固定的，而是随时间变化的，因此看不到稳定的干涉图样，也就不是波的干涉，所以，只有相同频率的波在相遇区域内才能发生干涉现象2023-08-15 22:43:431
两列波相遇时，正好都处在高峰，那么叠加起来的这个波就会达到两倍的峰值，是什么意思？
以前学过，忘了2023-08-15 22:43:552
波的叠加原理怎么理解?那种两个波相遇后怎么变化的题应该怎么解?
两波相遇相涨或相消,将同一时刻同一位置的波的振幅算出来,直接相加就行了.画图的话,就先分别画出两个波形图,再把对应位置的点的波幅直接加起来就好2023-08-15 22:44:031
能不能帮我解释一下波的叠加和干扰
不同频率的波不能产生干涉现象 由于波的干涉现象可以用波的叠加原理来解释,很多学生混淆了波的叠加和波的干涉,认为两列波相遇,在重叠区域里都能互相叠加,介质质点的总位移都是等于两列波分别引起的位移的矢量和.因而就会出现干涉现象,甚至有的学生认为“干涉”就是“干扰”,只要两列波相遇,都能相互干扰,因此不需要频率相同的条件. 而实际上波的干涉是波的叠加中的特例,是指能形成稳定的图样：某些质点的振动始终加强；某些质点的振动始终减弱,且加强点与减弱点是相互间隔的.而任何不同频率的两列波相遇都可叠加,这只不过是一般的叠加现象,虽有振动加强点与振动减弱点,但这些点是不固定的,而是随时间变化的,因此看不到稳定的干涉图样,也就不是波的干涉,所以,只有相同频率的波在相遇区域内才能发生干涉现象2023-08-15 22:44:101
无数个声波叠加,会使整个合成波的波速变快吗?
无数个声波叠加,不会使整个合成波的波速变快。 波的叠加原理 物理学的基本原理之一。介质中同时存在几列波时，每列波能保持各自的传播规律而不互相干扰。在波的重叠区域里各点的振动的物理量等于各列波在该点引起的物理量的矢量和。 在两列波重叠的区域里，任何一个质点同时参与两个振动，其振动位移等于这两列波分别引起的位移的矢量和，当两列波振动方向在同一直线上时，这两个位移的矢量和在选定正方向后可简化为代数和。 波的叠加只会使声音的强度变大，但不会改变声音在同种介质中的传播速度。2023-08-15 22:44:181
关于波我和你有一样的疑问 麻烦兄台弄明白了给我解释解释 多谢了
东风雪铁龙祝天下考生考上理想大学，祝天下人五月节快乐。2023-08-15 22:44:271
波的干涉和相干有什么区别？
干涉是一种现象，而相干则是反映了两个波源之间具有可以发生干涉现象的一个条件。类比：恋爱类同于干涉，而相干类同于相恋，你可以说他们两个人在谈恋爱，却不能说他们两个人在谈相恋；反之，你可以说他们是相恋的两个人，却不能说他们是恋爱的两个人。2023-08-15 22:44:372
波的叠加原理的叠加原理的方法
同频率、同振动方向的单色光：两振动相加后，仍为简谐振动。则有其中，同样可得1中的表达式。 在复空间中，求如下图所示：2023-08-15 22:44:441
电工基础知识，叠加原理是什么
叠加原理主要是复杂电路的运算方便，对各个支路的电压电流电阻等精确运算。 其主要针对于线性负载，功率不能叠加因为功率是电流的平方。2023-08-15 22:45:002
物理中的两列波能发生稳定干涉的条件是什么?
到网上搜吧,都着呢. 记得把钱给我 2.波的干涉 （1）干涉现象：频率相同的两列波叠加,使某些区域的振动加强,某些区域的振动减弱,并且振动加强和振动减弱的区域互相间隔,这种现象叫波的干涉,形成的图样叫波的干涉图样. （2）波的干涉的分析：在波的传播过程中,介质中质点的振动虽频率相同,但步调不一致,在波的传播方向上相距△x=（n=0,1,2,…）两个质点的振动步调一致,为同相点；相距（n=0,1,2,…）的两个质点的振动步调相反,为反相点.波源S1、S2产生两列波在同一介质中传播,介质中各质点同时参与两个振源引起的振动.质点的振动为这两个振动的矢量和,介质中的P点,如图离两波源距离分别是S1P、S2P,若S1、S2是同步振动,那么它们对P引起的振动的步调差别完全由距离差△s=S1P－S2P决定.当△s=（n=0,1,2,…）,即距离差为波长的整数倍时,两波源在P点引起的振动的步调一致,为同相振动,叠加结果是两数值之和,即振动加强,是强点；当（n=0,1,2,…）,即距离差为半波长的奇数倍时,两振源在P点引起的振动的步调相反,为反相振动,叠加结果是两数值之差,即振动减弱,是弱点；由此看来,强点与弱点只与位置有关,不随时间变化.正因为不随时间变化,才被观察到,才能形成干涉图样. （3）两列波产生稳定干涉的必要条件：频率相同 不同频率的波不能产生干涉现象 由于波的干涉现象可以用波的叠加原理来解释,很多学生混淆了波的叠加和波的干涉,认为两列波相遇,在重叠区域里都能互相叠加,介质质点的总位移都是等于两列波分别引起的位移的矢量和.因而就会出现干涉现象,甚至有的学生认为“干涉”就是“干扰”,只要两列波相遇,都能相互干扰,因此不需要频率相同的条件. 而实际上波的干涉是波的叠加中的特例,是指能形成稳定的图样：某些质点的振动始终加强；某些质点的振动始终减弱,且加强点与减弱点是相互间隔的.而任何不同频率的两列波相遇都可叠加,这只不过是一般的叠加现象,虽有振动加强点与振动减弱点,但这些点是不固定的,而是随时间变化的,因此看不到稳定的干涉图样,也就不是波的干涉,所以,只有相同频率的波在相遇区域内才能发生干涉现象2023-08-15 22:45:191
波的独立传播原理和波的叠加是否矛盾
独立原理的理解可以认为是指两烈波相遇后的情况与之前是一样的，但这里叠加原理是指相遇之时的总体效果，那肯定是由这两烈波共同决定的2023-08-15 22:45:291
两列波叠加产生干涉现象的条件
两列波叠加产生干涉现象的条件：频率相同，振动方向相同，相位相同或相位差恒定。如果两列波的频率不同或者两个波源没有固定的相位差（相差），相互叠加时波上各个质点的振幅是随时间而变化的，没有振动总是加强或减弱的区域，因而不能产生稳定的干涉现象，不能形成干涉图样。波的干涉，物理学现象。频率相同的两列波叠加，使某些区域的振动加强，某些区域的振动减弱，而且振动加强的区域和振动减弱的区域相互隔开。这种现象叫做波的干涉。波的干涉所形成的图样叫做干涉图样。波的独立传播原理——各波源所激发的波可以在同一介质中独立地传播，它们相遇后再分开，其传播情况（频率、波长、传播方向、周期等）与未遇时相同，互不干扰，就好像没有和其它波相遇一样。位移矢量叠加原理——在它们重叠的区域里，介质的质点同时参与这几列波引起的振动，质点的位移等于这几列波单独传播时引起的位移的矢量和。一切波都能发生干涉，包括水波、光波等等。干涉是波特有的现象。（波特有的现象还有波的衍射）发生干涉的区域中，介质中的质点仍在不停地振动着：其位移的大小和方向都随时间做周期性的变化，但振动加强的点始终加强，振动减弱的点始终减弱，并且振动加强的区域和减弱的区域互相间隔，形成的干涉条纹位置不随时间发生变化。应当明确，所谓振动加强是指质点参与的合振动的振幅比单独一列波引起的振动的振幅大的情况，因此，振动加强的点的位移是在不断变化的，在某一时刻的位移可以为零，只是其振动的振幅保持不变而己。2023-08-15 22:45:361
（之六）物质波的秘密
物质波 粒子为什么也是波动。 因为，本没有粒子，只有波动。粒子性是波动的属性。 宇宙起源于有和无的波动。有围绕无旋转。这个旋转就是波。 它可以理解为质子围绕空在旋转，理解为中子。 所以中子就是这样一个具有周期的波。它具有粒子性。 宇宙的本质是波，不是粒子。 所以微观粒子都是波。 《刚体为什么也是波动》 刚体，都是由微观的波组成。我们描述为刚体由质子组成。 微观的质子，是一个波动，无数质子的组合，就是刚体，组合的方式，是波的叠加。无数的质子波叠加在一起就是刚体。 《弹性碰撞以及摩擦》 刚体的接触力，包括弹性碰撞，摩擦拉力，或者使用手去触摸得到的硬度刚性，它的来源。 在微观，弹性碰撞等接触力，也是在接触面上面的非接触力。是微观质子的波在界面上叠加，导致刚体的波动周期变化，这个周期的变化就是加速度，就是力。 所以推力，推动，就是去改变一个波动的周期，使它的周期改变，时间尺度改变从而产生力。 所以这个力不但是推力，也还是惯性力。 这是从接触力方面考虑刚体是波的情形。 《万有引力和惯性力》 质子具有万有引力。 刚体的万有引力是单个质子万有引力的总和。万有引力是以单个质子为作用单位的力。 无数的质子，同时受太阳的万有引力，就是这些质子都同时叠加了太阳的周期t，所有这些质子形成共振。因为它们叠加的太阳的引力波是相同的。所以就形成了共振，这就是刚体受到的万有引力。 惯性力也是如此。惯性力是每一个质子波，被改变周期t产生。所有的质子波同时改变形成共振就是惯性力。 《硬度和光反射》 手触摸物体，接触面会发生波的叠加，改变周期，所以就产生了排斥力，这是硬度的来源，也是光反射的原理。 所以，刚体，只是表面上被看着是刚体，其实它是波动。是无数的波动叠加在一起。这个波动被我们触摸、推动的时候，感觉它是刚体，看不出它的波动的本质。 《德布罗意波》 反而，德布罗意波宣称物质也是波的时候，他不知道物质的波动是怎么回事。因为他不知道什么是波动，波动与粒子什么关系，特别是他们在刚体面前是无论如何也不敢说出波这个字眼的，只是在微观那里，才敢于做一个猜测，说物质也是波。即使如此，薛定谔也还是胆战心惊的把他的微观叫做波和粒子的简单混合物，并且还是概率的说不清楚的猫。他不敢大声的说，量子就是波。 所以德布罗意波始终就是一个猜测，没有看到波的本质。 《力的相互作用原理》 力就是周期的改变。 力的施加，就是叠加一个周期，这么简单。 周期叠加就是简单的加法减法，就是时间尺度的简单增加和减小，就是加速度。从而就是力。 所以力，就是周期的简单叠加。一个物体给另一个物体施加力，就是叠加一个时间t上去。 这是所有的力的作用的一般原理。 因为物就是波，就是一个周期t，它被叠加另一个周期t，不过就是简单的叠加。这在波动是叠加，在力就是合成，位移的合成，速度的合成，都是这一个叠加。 这样的叠加在波动领域，就是干涉、衍射、折射、反射，适用于所有的波，光波、电磁波、水波、声波等。 波的叠加在一个点上，交汇的点上，就是力的合成，位移的合成，速度的合成。它们本质就是一个，就是时间尺度叠加在一起，并且具有方向性，是矢量的叠加与合成。 微观的每一个质子，都是一个旋转。具有一个周期t。它们都不是粒子。都是以周期t旋转的波。 无数这样的波，集中在一起，是因为它们之间形成了共振。 因为它们受到太阳的万有引力是一样的，所以它们叠加了相同的太阳的引力波周期，所以它们是共振的。 又因为它们受到相同的银河系中心的引力波叠加，所以这些质子也形成共振。 这就是这些质子组合在一起形成一个同步的波动组合成物体的原因。什么叫“同步的波动”呢？物理学不知道，不认得，就是同一个惯性系，就是同步围绕太阳旋转。同一个速度，这就叫共振。可是他们不知道波是什么，所以就不认得这里的共振，不认得刚体也是波。 共振的波叠加在一起，这就是刚体。 刚体就是一个共振的波动，里面无数的单一的波动都处于共同的惯性系里面，一同运动。 这是质子围绕太阳旋转，它被叠加了太阳的引力波。无数的质子叠加了相同的太阳引力波就形成共振，组合成物体。物体也是波动。 每一个质子，就是一个旋转。 这是弹性碰撞。在微观上，两个质子两个波动，它们的 周期t叠加，周期会简单加和，使两者原有的周期改变，这就是加速度和力。 所以作用力反作用力相等， 所以作用力就是这样的周期叠加。 物质是质子这样的小周期高频率， 而太阳的周期很长，就叠加在质子上面，给质子加速度，形成质子的宏观刚体的运动和力。 这是力的作用原理。同样，这样的叠加，也是其他波动互相作用的原理，包括光的干涉衍射、折射反射等等。 化学键，也是这样的简单叠加，形成共振的稳定结构。 这是弹性碰撞在微观界面示意图。 也是非接触力， 是微观的波的互相叠加，互相改变周期t，形成各自的加速度和力。 使用手去触摸物体，手与物体就在界面上发生了周期的叠加，从而产生了力，所以就感觉到了硬度，形状。 物体里面的质子波动，还表现为没有空间运动的频率，那就是 温度和热。 所以施加力叠加周期不仅会产生力还产生热。这就是 摩擦 。 而光被物体界面反射的原理也是这里微观的叠加。 所以，当人们要说宇宙万事万物都是波动的时候，总是不能明白物体何以会是波动，那是因为他们不知道波动到底是什么，物体的真相到底是什么样的。 他们根本想不到，物体围绕太阳旋转，就是他们日思夜想的 波 。 这一切的原因，就是他们根本一点都不知道波的本质，物的本质。 他们说德布罗意波的时候，根本不知道自己在说什么。 他们是在想，钢球那样的粒子，怎样振动出花样，才具有波的模样。不知道粒子性是波的属性，不知道 粒子其实不存在。 所以问题出在最简单最基本的地方。 从前人们认为原子核里面是质子和中子。不对。里面都是中子。 这样的波的叠加，就是周期t简单的加和在一起。 就是 互相施加力。 在这个点上，就出现 力的合成，速度的合成，位移的合成。 这个点上的叠加，由于两个波的频率波长不同，会出现不同的叠加现象。有的会产生弹性碰撞，有的会发生摩擦生电，有的会出现干涉衍射，，，，它就是相互作用力的一般形式。2023-08-15 22:46:281
共反射点叠加原理
在多次覆盖观测系统中，如图2-40，水平界面R上的任一点A，在地面的投影为M，以M点为中心，分别在地面O1、O2、…、On点激发，在对称点s1、s2、…、sn点接收，就可接收到来自同一点A的反射，称A点为共反射点或共深度点(CDP)，M点为共中心点(CMP)。s1、s2、…、sn点接收的地震记录道集称为共深度点道集，简称CDP道集，由于这些道集也满足共中心点特性，也可称作CMP 道集。CDP道集实际上就是从多次覆盖观测系统中将共反射点的道从各炮集中抽出来的重新组合。在CDP道集中，若s1、s2、…、sn点接收的A点及反射时间为t1、t2、…、tn，各接收点到激发点的炮检距为x1、x2、…、xn，则可将激发点 O1、O2、…、On平移到0点，以炮检距x为横坐标，以反射时间t为纵坐标绘制时距曲线，该时距曲线称为共深度点时距曲线，其方程为地震勘探原理、方法及解释图2-40 共深度点时距曲线由式(2.5-1)可见，水平层状介质条件下的共深度点时距曲线方程虽与共炮点反射波时距曲线方程形式相似，仍为双曲线，但两者反映的地下信息不同，共炮点反射波时距曲线反映地下一段界面的信息，而共深度点时距曲线仅反映地下一个点的信息。在CDP时距曲线中，当x=0时，t0= =t0CMP=tmin，t0CMP表示共中心点M处的下方界面的垂直往返时间，也为CDP时距曲线的极小点，即共深度时距曲线的极小点，它始终在M点的正上方。这一结论也适应倾斜地层的CMP时距曲线。因为共反射点道集中的信息是来自地下同一点的反射波，道集中各道应具有相似的波形，故可以进行叠加。但由于各道有不同的炮检距，存在不同的正常时差，若将各道由于炮检距不同引起的正常时差消除，则可将各道的反射时间均校正到零偏移距(即M点的自激自收时间)t0时间，这一过程称为正常时差校正(NMO)，简称动校正。正常时差(也称动校正量)的计算式为地震勘探原理、方法及解释式中：V为用于动校正的速度，称为叠加速度。从各道反射波到达时ti中减去正常时差Δti，则共深度点道集时距曲线变成一条t=t0的直线，如图2-41 a。若将动校正后的道集按同时间叠加，其结果称为叠加道。该叠加道作为M点的自激自收地震记录输出。图2-41a 动校正示意图叠加道中的一次反射波，由于动校正后无时差，波形同相，叠加后加强。如果记录中存在多次波，一般多次波比同时间存在的一次波速度低，时距曲线曲率大，若用一次波的速度对道集进行动校正，则一次波可完全消除正常时差，时距曲线为一条水平直线，而多次波存在剩余时差，时距曲线仍为一条曲线，叠加后一次反射波加强，而多次波由于时差存在叠加后削弱。削弱的程度与两者的速度差有关，即可用剩余时差系数q表示地震勘探原理、方法及解释式中：Vd为多次波速度。q越大，多次波消除效果越好。图2-41 b为动校后的一次、多次波叠加示意图。以上讨论了多次叠加方法压制多次波的基本原理，下面进一步讨论共反射点多次叠加特性。图2-41b 动校后一次、多次波叠加示意图2023-08-15 22:46:361
两列电磁波相遇会怎样，还能分离出来吗？原理又是什么
两列电磁波相遇会发生叠加，各自按自己的波速、波长、频率继续传播互不影响。自然能分离出来。原理是波的叠加原理。 波的叠加原理 介质中同时存在几列波时，每列波能保持各自的传播规律而不互相干扰。在波的重叠区域里各点的振动的物理量等于各列波在该点引起的物理量的矢量和。 在两列波重叠的区域里，任何一个质点同时参与两个振动，其振动位移等于这两列波分别引起的位移的矢量和，当两列波振动方向在同一直线上时，这两个位移的矢量和在选定正方向后可简化为代数和。2023-08-15 22:46:463
两个频率相近的声音/波在叠加时会产生音量/强度的交替变化，这种现象称为。(1个汉字)
真类型简介 为什么国外专业的乐手基本上都爱用音箱自带的失真？为什么没有厂商干脆把音箱里自带的失真做成一个单独的效果器？为什么电子管音箱比同样瓦数的固态电路的音箱的音量大很多？如果这些问题你已经知道答案，那么就不用看下面的内容了。1． 什么是失真广义地说，当输出信号与输入信号形状不一样，就是失真了。但我们常说的音乐里用作吉他效果的那种失真，主要是下面的意思：首先要明确，任何周期性的信号都可以分解成一系列不同频率的正弦波的叠加，因此以下为了2023-08-15 22:47:344
水平叠加效应
上节中的式（1-53）是由一次反射波时距方程导出的，因此，只要叠加速度选择合 适，动校正和叠加后一次反射波的振幅就能得到显著增强，多次波和某些干扰波就可受到 削弱。下面讨论多次波、断面波与绕射波的水平叠加效应。（一）特殊波的叠加1.多次波由于多次反射波穿透深度小，传播速度低，与同t0一次反射波相比，时距曲线曲率 大，正常时差大。因此，在对水平多层介质中的一次反射波时距曲线作动校正时，多次反 射波时距曲线未被展平，存在残留时差——剩余时差。图1-33 二次反射波剩余时差的形成现以图1-33中Rd界面上的全程二次反射波为例，说明多次波在叠加过程中被削弱 的原理。设多次波的传播速度为vd，则其旅行时勘探地球物理教程剩余时差为勘探地球物理教程式中： 为多次波剩余时差系数。式（1-55）表明，多次波的剩余时差δtd随速度vd与v之差的增大而增大，随t0的 增大而减小。尤为明显的是δtd与炮检距x的平方成正比。当多次波与一次波的速度差异 不大时，增大接收距离可扩大剩余时差，提高多次叠加的效果。由图1-34可以看出：对共反射点时距曲线采用一次反射波的速度做动校正后进行叠 加，使一次反射波振幅加强；多次波或其他规则干扰波，因速度差异，校正后存在剩余时 差，叠加后被削弱。图1-34 动校正及叠加效果示意图由于波速（均方根速度）一般随深度增大而增加，因此，水平叠加对浅层多次波的压 制效果比深层更明显。2.断面波据前述，正常的叠加速度是根据不同t0的一次反射波计算得出的，由于断层面的倾 角通常比地层界面倾角大得多，故动校正后共中心点道集中，断面波会存在不等的负的剩 余时差（即校正过量），因而在叠加剖面上，断面波一般不会被显著加强。此外，由于共 中心点道集在断层面上不共反射点，断面上的反射系数又不稳定，致使断面波忽强忽弱，时隐时现，连续性差，且与地层界面反射波t0曲线相交。3.绕射波根据前述已知，绕射点与水平反射界面深度相同时，绕射波时距曲线比反射波时距曲 线要陡。图1-35（a）为不同水平界面反射波理论时距曲线，绕射波理论时距曲线（虚线 所示）与t1反射波时距曲线相切，说明绕射点位于t1反射波的界面上。切点M的横坐标 OM＝2l（l为激发点O到绕射点在测线上的投影点A间的距离，也就是绕射波时距曲线 极小点的横坐标值）。B、B′，C、C′分别为t2、t3反射波与绕射波时距曲线的交点，因此 动校正时，各记录道中绕射波的校正量取值，只能是与其同时到达检波点的反射波的动校 正值。如图1-35（a）中M点的时间应校正为t01，B、B′点的时间校正为t02，C、C′点的 时间值校正成为t03等。另外，当叠加速度确定之后，同一道记录的动校正量就只随t0变 化，即不论这些t0处是否有反射波出现，都要按该t0的动校正量进行校正。因此，时间剖 面上绕射波时距曲线呈向下弯曲的似抛物线形，如图1-35（b）所示。由动校正理论知，对l值不同的共炮点记录进行动校正之后，不仅所有绕射波t0曲线 的极小点均在绕射点的正上方，而且极小点的时间值也都相等（在图1-35中都等于t0M）。这些极小点（即校正前绕射波与反射波的切点）的重合使得叠加剖面中绕射波顶点的叠加振幅最强。顶点附近的叠加振幅同样能得到明显增强，因为在绕射点附近共反射点各叠加 道中绕射波t0值的差甚微，故基本上能实现同相叠加。同时由理论计算证明，当l≠0时，校正后的绕射波两支的陡度与l值的大小有关，因而形成了共中心点道集各道（l值不同）中绕射波t0值之间的差，这些差值随l值与绕射点深度之比（即l/h）的增大而增大，从 而使叠加剖面中绕射波尾部的振幅快速衰减。ue5cf图1-35 动校正前、后的反射波与绕射波（二）影响叠加效果的因素下面对影响叠加效果的因素做以简单分析。1.动校正速度误差的影响对于一次反射波，如果动校正的速度vσ（称叠加速度）与一次反射波的速度v存在 误差，则动校正后的一次反射波时间就不等 于共中心点M处的回声反射时间t0，而与 t0有一剩余时差δv，即勘探地球物理教程图1-36 动校正速度对一次波和多次波的影响式中：qv是由速度误差引起的剩余时差 系数。这样，一次反射波由于存在剩余时差，其叠加效果就同前面所讨论的多次波因剩余 时差而受到压制的情形类似。对于多次波，速度的误差可能产生两种 不同的影响：当动校正速度大于一次反射波 速度而使一次波校正不足时，则多次波的剩 余时差将更大，这就更有利于压制多次波；若动校正速度小于一次反射波速度时，多次 波的剩余时差减小，到一定程度时，多次波 有可能得不到应有的压制。图1-36即说明 了上述情况。当动校正速度选取合适时，校正后的一次波同相轴是一条水平直线，而多次波由于 存在剩余时差，呈与初至波一致的双曲线（图1-36（a））；速度过大时，一次波也会出 现剩余时差，多次波的剩余时差更大，两者的同相轴均向下弯曲，方向与初至波一致（图1-36（b））；速度过小时，动校正量过大，一次波呈与初至波方向相反的双曲线（图1-36（c））。若速度小到正好与多次波速度相等时，多次波的同相轴有可能校正成 一条水平直线。2.界面倾斜的影响界面倾斜对叠加效果的影响可归纳为两个方面：倾斜界面共反射点分散的影响和倾斜 界面动校正剩余时差的影响。（1）倾斜界面共反射点分散的影响当界面倾斜时，各叠加道的反射信号并非来自该界面的同一反射点，而是来自一个反 射段。并且随着炮检距及界面倾角的增大，反射点向界面上倾方向偏移，故其叠加结果并 非共反射点的叠加信息。（2）倾斜界面动校正剩余时差的影响前已述及，共反射点叠加是以界面水平为前提的，但在界面倾斜时若仍按水平界面的 情况进行动校正和叠加，则会出现下列问题：(1)存在倾斜界面的动校正剩余时差，一次波叠加后得不到应有的加强；(2)即使动校正 方法正确，但由于倾斜界面上各叠加道的反射点偏移和分散，校正后的各叠加道t0值不 同，存在相对时差，因而会降低叠加质量；(3)共中心点道集叠加，反映的不是界面上一个 点的结果，而是系列反射点组合的一个反射段的平均效应；(4)共中心点道集叠加的结果，将共反射点定在共中心点的正下方，显然沿地层下倾方向偏移（见图1-40中的R′1— R′2），并非界面的真实位置。2023-08-15 22:47:431
两对相同的波相遇后,叠加为直线,根据干涉原理,还会自发分开?
什么叫叠加为直线，同向?反向？如果是同向传播，那么理论上好像是相消了，反向传播就叠加成驻波。比如说一维机械波，如果一根线上有两个波源，并且满足在同向传播部分干涉相消，那么在反向传播的地方就叠加成驻波，并且能流为零，即稳定后不传播能量。两列波的存在相当于改变了传播路径上某处的边界条件，使得波不能继续传播。也没有自发分开的情况吧！2023-08-15 22:47:521
波的特性是 什么。。。。？
时间、空间上的周期性，运动的可叠加性。2023-08-15 22:48:012
高二物理，为什么光的衍射也是光重叠形成的呢？前面学的时候是，波的重叠是两个及以上的波源 衍射是一个波
干涉和衍射本质上都是光的叠加而形成的,光的衍射,可以等效理解为在孔/缝 处形成了无数光源....2023-08-15 22:48:123
波的干涉中波峰与波峰相遇的点为什么总是加强的
最大位移变成了以前的二倍2023-08-15 22:48:203
驻波方程怎么叠加合成公式
驻波方程叠加合成公式：Y=y1+y2=0.06(cos(πx-4πt)+cos(πx+8πt))。行进速度v为“其频率f和波长λ的乘积”，且为“弦所受张力F和弦的线密度μ的比值之平方根”，可知弦上形成驻波。 驻波频率相同、传输方向相反的两种电波，沿传输线形成的一种分布状态。其中的一个波一般是另一个波的反射波。在两者电压（或电流）相加的点出现波腹，在两者电压（或电流）相减的点形成波节。在波形上，波节和波腹的位置始终是不变的，给人“驻立不动的印象，但它的瞬时值是随时间而改变的。如果这两种波的幅值相等，则波节的幅值为零。形成原理两列沿相反方向传播的振幅相同、频率相同的波叠加 时形成的波叫做驻波。那么，怎样得到两列沿相反方向传播的波，而且这两列波的振幅和频率都相同呢?在实践中一般是利用了波的反射。比如说弦上的驻波，当声波传播到固定端时会发生反射，反射波与入射波传播方向相反，振幅和频率都相同。因此，入射波和反射波的叠加形成驻波。以上内容参考：百度百科-驻波2023-08-15 22:48:281