寮戜 这两字怎么读什么意思

1、阴阳寮拼音：[yīnyángliáo]；2、阴阳寮是古代日本政府机构之一，隶属於左辨官局之中务省，掌管占卜、天文、时刻、历法的观察与判断及相关的教育。3、平安时代的阴阳寮位置在平安京大内_之内，在太政官之北、西邻中务省、内_之正南，即今日京都府上京区千本丸太町一带。

pdui

僚的读音：【liáo】康熙字典：《广韵》落萧切《集韵》《韵会》怜萧切《正韵》连条切，

阴阳师寮设置不用审批的流程：1、会长或副会长可以点开阴阳师手游左下角的阴阳寮。2、选择管理里的招募成员选项。3、点击加号进行玩家邀请。4、等待玩家同意后即可快速入寮无需审批。

人数不同和奖励不同。1、阴阳师7级寮能容乃25位成员，而阴阳师8级寮可以容纳30人。2、阴阳师7级寮不可以打每周BOSS，而阴阳师8级寮可以打，能领取更多奖励。

就是老挝的主体民族佬人。寮人狭义指佬人，为今亚洲中南半岛老挝3大族系之一。亦译“老挝人”，又称“老龙人”。有240万人(1978)，约占全国人口的三分之二，是老挝人口占多数的民族。另有部分佬人分布在泰国（约1400万人）、柬埔寨、缅甸和越南。 属蒙古人种南亚类型。使用老挝语，属汉藏语系壮侗语族，与泰语相近。有在古代孟文基础上创制的文字。广义泛指老挝全体居民。 亚洲中南半岛老挝三个族系之一，包括佬人、老挝人 、老龙人。是老挝人口占多数的民族，还有部分分布在泰国 、柬埔寨、缅甸和越南。属蒙古人种南亚类型。使用老挝语 ，属汉藏语系壮侗语族，与泰语相近。有在古代孟文基础上创制的文字。

liao

1、首先要打开手机上的《阴阳师》游戏客户端。2、登录上游戏之后，点击界面中的“探索”按钮。3、进入探索副本界面后，点击其下方的“结果突破”选项。4、然后点击该界面中的“阴阳寮”选项。5、这样就可以选择进入阴阳寮进行结界突破了。

普朗克常量公式是h=6.62606896(33)×10^(-34)J·s。普朗克常数记为h，是一个物理常数，用以描述量子大小。在量子力学中占有重要的角色，马克斯·普朗克在研究物体热辐射的规律时发现，只有假定电磁波的发射和吸收不是连续的，而是一份一份地进行的，计算的结果才能和试验结果是相符。一份的能量叫做能量子，每一份能量子等于hν，ν为辐射电磁波的频率，h为一常量，叫为普朗克常数。在不确定性原理中普朗克常数有重大地位，粒子位置的不确定性×粒子速度的不确定性×粒子质量≥普朗克常数。普朗克常数用以描述量子化、微观下的粒子，例如电子及光子，在一确定的物理性质下具有一连续范围内的可能数值。例如，一束具有固定频率ν的光，其能量Ei可表示为：Ei=hv。

普朗克频率和波长公式是E=hr。普朗克公式是普朗克通过对黑体辐射的深刻研究而建立起来的公式是物理学的一个重大突破，他首次提出的量子论，开创了理论物理学发展的新纪元。普朗克公式是德国物理学家M.普朗克在量子论基础上建立的关于黑体辐射的正确公式。19世纪末，经典统计物理学在研究黑体辐射时遇到了巨大的困难：由经典的能量均分定理导出的瑞利-金斯公式在短波方面得出同黑体辐射光谱实验结果相违背的结论。同时，维恩公式则仅适用于黑体辐射光谱能量分布的短波部分。当时还未能找到一个能够成功描述整个实验曲线的黑体辐射公式。

普朗克常数和波长计算公式E=hv=hc/λ。E等于MC2是计算粒子的能量，任何物体均具有波粒二象性，当然对于光子表现最明显。所以你求光子能量上面两个都能用，但注意M是光子的相对论质量。因为这两个毫不相关，普朗克常数是电磁波中的一个常数，只能用于电磁领域，而声波是机械波，有他自己的一套描述公式。含义辐射场能量密度按频率的分布，式中T是热力学温度,k是玻耳兹曼常数。《辐射场能量密度按波长的分布曲线》表示辐射场能量密度随波长变化的曲线，它同实验结果完全一致。作为黑体的空腔内的辐射场，既可以分解为一系列单色平面波的叠加，又可看作是由光子组成的"气体"。光子的能量ε、动量p、波长λ和频率v之间遵从德布罗意关系ε=hv。

Θvdv=8Πhv在物理学中，普朗克黑体辐射定律（也简称作普朗克定律或黑体辐射定律，英文：Planck"s law, Blackbody radiation law）描述，在任意温度T下，从一个黑体中发射出的电磁辐射的辐射率与频率彼此之间的关系。历史马克斯·普朗克于1900年建立了黑体辐射定律的公式，并于1901年发表。其目的是改进由威廉·维恩提出的维恩近似（至于描述黑体辐射的另一公式：由瑞利勋爵和金斯爵士提出的瑞利-金斯定律，其建立时间要稍晚于普朗克定律。）。维恩近似在短波范围内和实验数据相当符合，但在长波范围内偏差较大；而瑞利-金斯公式则正好相反。普朗克得到的公式则在全波段范围内都和实验结果符合得相当好。在推导过程中，普朗克考虑将电磁场的能量按照物质中带电振子的不同振动模式分布。得到普朗克公式的前提假设是这些振子的能量只能取某些基本能量单位的整数倍，这些基本能量单位只与电磁波的频率有关，并且和频率成正比。

Mbλ(T)=2πh(c^2)(λ^-5)*1/[e^(hc/λkT)-1]1)黑体是由带电谐振子组成(即把组成空腔壁的分子、原子的振动看做线性谐振子)．这些谐振子辐射电磁波，并和周围的电磁场交换能量。　　(2)这些谐振子的能量不能连续变化，只能取一些分立值，这些分立值是最小能量ε的整数倍，即　　ε，2ε，3ε，…，nε，…n为正整数，而且假设频率为ν的谐振子的最小能量为ε=hν称为能量子，h称为普朗克常数。

能量子的计算公式是h=⒍63×10－34j·s 是普朗克恒量，也就是能量子的能量大小。能量子就是量子，是基于普朗克恒量进行的一种假设，这种假设把能量分成一个一个不可再分的小段，每一段都是一个能量子。在微观世界，体系所具有的能量往往不能连续取值，这种现象称为能量的量子化。随后发现，不仅体系拥有的能量是量子化的，体系发射出来的能量（比如光能）也是一份一份的，这每一份就称为一个量子。普朗克拓展：德国物理学家M.普朗克在量子论基础上建立的关于黑体辐射的正确公式。19世纪末，经典统计物理学在研究黑体辐射时遇到了巨大的困难：由经典的能量均分定理导出的瑞利-金斯公式在短波方面得出同黑体辐射光谱实验结果相违背的结论。同时，维恩公式则仅适用于黑体辐射光谱能量分布的短波部分。也就是说，当时还未能找到一个能够成功描述整个实验曲线的黑体辐射公式。

1900年普朗克获得一个和实验结果一致的纯粹经验公式，1901年他提出了能量量子化假设：辐射中心是带电的线性谐振子，它能够同周围的电磁场交换能量，谐振子的能量不连续，是一个量子能量的整数倍：式中v是振子的振动频率，h是普朗克常数，它是量子论中最基本的常数。根据这个假设，可以导出普朗克公式： 它给出辐射场能量密度按频率的分布，式中T是热力学温度,k是玻耳兹曼常数。如图表示辐射场能量密度随波长变化的曲线，它同实验结果完全一致。作为黑体的空腔内的辐射场，既可以分解为一系列单色平面波的叠加，又可看作是由光子组成的气体。光子的能量ε、动量p、波长λ和频率v之间遵从德布罗意关系ε=hv，则有ε=сp，在p到p+dp的动量间隔内，光子的量子态数目为其中V是空腔的体积。只有腔壁不断发射和吸收光子才能在辐射场中建立起热平衡，所以光子气体中的光子数就不恒定，这意味着光子气体的化学势为零。而且，光子彼此间没有相互作用,光子气体是遵从玻色分布的理想气体。于是，每个量子态上的平均光子数应为这样容易得到普朗克公式。普朗克公式在高频范围hvkT的极限条件下，过渡到维恩公式此式表明,w(v,T)随着v的增加很快地趋近于零,也就是说在热平衡状态下，几乎不存在高频光子，这是因为高频光子的能量远大于kT，而腔壁发射这样高能量的光子的几率是极小的。普朗克公式在低频hv<<kT的极限条件下，过渡到瑞利－金斯公式，这正是以经典统计理论为基础的能量均分的结果。在瑞利-金斯公式中不出现普朗克常数h。可见，把h看作很小乃至零时，量子理论就过渡到经典理论。普朗克通过对黑体辐射的深刻研究而建立起来的公式是物理学的一个重大突破，他首次提出的量子论，开创了理论物理学发展的新纪元。

普朗克的基本假设有以下内容：　・　（1）构成绝对黑体的物质看成是带电线性谐振子组成的系统。　（2）线性谐振子的能量不是连续的，而是量子化的。即￡　，　I＝nhy　：0，l，2，…，h　为普朗克常数，y为线性谐振子的振动频率。当线性谐振子从一个能量状态过渡到另一个能　，　量状态时，就吸收或辐射量子能量。　（3）各能量状态的线性谐振子遵从麦克斯韦——玻耳兹曼分布规律。线性谐振子能量是　o，　l，2￡l…，，　I，…的几率分别是o，e—　l／”，e一　I／KT，…，e一　l／　，…，其中k为玻耳兹曼　"　常数，丁为绝对黑体所处的平衡温度。　－普朗克按照他的量子假设，并应用经典统计理论求得在单位时间内，从温度为丁的黑体　单位面积上，在频率y—y＋dy范围内所辐射的能量为　＾，　‘　‘　J（y・T）dy＝　・而　・dy　这就是著名的普朗克公式。　在推导普朗克公式中，仅有线性谐振子能量量子化0，sl，2　I，…，”　I，…的假设是不能得　到普朗克公式的，还必须考虑到在达到热动平衡态时，处于上述各能量态的几率分布所遵从的　麦克斯韦——玻耳兹曼分布规律。　若以N0，N1，N2，…，＾k，…分别表示处于能量为0，　1，2　1，…，”　l，…的线性谐振子的数　目，那么N　／No＝e一　1／　，即N　＝N0e一　I／KT，n＝0，l，2，－　于是频率为　的线性谐振子的平均能量为　∑　∑N　（，　I／　）　＝　一＝　—————一　∑N　∑N0e—I／　＝0　＝0　（e一￡I／盯＋2e－2eI／盯＋3e－　／盯＋…）　一　。（1＋e—eI／盯＋e一　I／盯＋e一知i／盯＋…）　令－T＝E．／KT，则上式为　一　e－．r＋2e－2．r＋3e－　＋…　y一　I　1＋e－，r＋e一2x＋e一3　＋…　利用等比级数的公式，可以求得上式的分母　l＋e一　＋e－2a．＋e－3．r＋…＝　＝　将（3）式代人（2）式，得　（2）　（3）　一　；　＝一　I（e一　＋2e一　＋3e一。　＋…）（e一　一1）　把上式展开并化简得　；　＝一EI￣e－2x＋2e一。r＋3e一　＋…）一（e一　＋2e一　＋3e一。　＋…）］　＝E1（e一　＋e一2　＋e一土　＋…）　＝E1e－a（1＋e－a．＋e－2．r＋e—　＋…）　将式（3）代人上式得　一　，　1　、　l　l　I　El　I　・　‘　把EI＝h7和　＝　I／KT代人上式得　。　t＝　对由任意材料制成的空腔壁，其上的小孔皆可看作黑体。壁上线性谐振子所辐射的能量与空　间内某一频率的电磁驻波的能量是相等的。利用驻波条件可以求得，在体积在V的空腔中．　频率在　—　＋d　范围内的驻波数为　dN：　dv　C　所以在体积v中频率y一　＋dy范围的线性谐振子辐射的的能量为　dE＝d￣．　d7＝　d　如果以p（　．T）表示黑体辐射能量密度，那末在单位体积内，频率在y一　＋dy范围内的线性　谐振子辐射的能量　加．T）dy＝可dE＝　・南d7　（4）　如果以J（　．T）表示黑体的辐射密度，那么在单位时间内，从黑体的单位面积上，频率在y一　＋dy范围内的线性谐振子辐射的能量应与能量密度成正比，即I（　．T）d7＝Ae（　，T）d7　A为比例常数，其值可得为A＝c／4，c为光速，于是可得　J（　．T）d7＝音P（　．T）dy　把（4）式代人上式，得普朗克公式：　1（r．T）dy＝　・南dy　（5）　f。　……一l　若用波长＾代替频率　作参量，据f＝y．＾及　2　～　J（＾．T）d；t＝一J（y．T）d7和　＝一　dy　普朗克公式还可以写成：　m．T）d　＝　・　（6）　为了充分说明普朗克公式的正确性，可以导出在长波区，普朗克公式与瑞利——金斯公式是一　致的。　‘　在长波区k／KT＜＜I，若把e　／KT展成级数　e　＝－＋　＋吉（　）　－　略去二次项以后各项，代人（6）式得　J（　．T）　＝等KTd2　（7）　＾　这就是在长波区与实验吻合的瑞——金斯公式，普朗克公式与瑞利金斯公式相比较，两者的主　要差异在对谐振子平均能量的计算上。瑞利——金斯认为谐振子的能量是连续的，其平均值　遵守能量均分定理，为KT，即　＝KT　dE：dN．　：　KTd　，　P（　．1"）：a＿1＿EE，：　KTdy　、　再考虑I（　，T）和p（　．T）之间的关系，并用波长＾代替频率　作参量，就可得（7）式。　在短波内，k／KT》l，因而可将（6）式分母中的1略去，即　m．r，）　i丁2nhc2・　（8）　上式就是在短渡区内与实验吻合的维恩公式。　从以上的分析可看出，普朗克量子理论的胜利并不意味着经典物理学的失败，而是意味着　人类对物理学有了更深刻的认识。量子物理和经典物理都是在一定条件下的产物。新的理论　虽然对原有理论有重大突破，但又不能与原有理论中已经证实了的实验规律相矛盾。事实也　正是这样：普朗克的量子理论在一定条件下的近似，导致了瑞利——金斯公式和维恩公式，从　而肯定了这两个公式成立的条件和各自正确的部分。

普朗克研究物体热辐射的规律时，发现关于一定温度的物体发出的热辐射在不同频率上的能量分布不是连续的，物体通过分立的跳跃非连续地改变它们的能量，能量值只能取某个最小能量元的整数倍，为此，普朗克引入了一个新的自然常数 h = 6.63 ×10^-34 J·s来表达能量与频率的关系

1、德国物理学家M.普朗克在量子论基础上建立的关于黑体辐射的正确公式。19世纪末，经典统计物理学在研究黑体辐射时遇到了巨大的困难：由经典的能量均分定理导出的瑞利-金斯公式在短波方面得出同黑体辐射光谱实验结果相违背的结论。同时，维恩公式则仅适用于黑体辐射光谱能量分布的短波部分。也就是说，当时还未能找到一个能够成功描述整个实验曲线的黑体辐射公式。2、随着v的增加很快地趋近于零,也就是说在热平衡状态下，几乎不存在高频光子，这是因为高频光子的能量远大于kT，而腔壁发射这样高能量的光子的几率是极小的。普朗克公式在低频hv< 更多关于普朗克公式,这个式子表明了什么，进入：https://www.abcgonglue.com/ask/beecb31616092109.html?zd查看更多内容

普朗克长度l=gh/c3～10-35m=10E-33厘米(是约等于.）

普朗克长度l=gh/c3～10-35m=10E-33厘米(是约等于.）

简单看一下，选用一个简单的公式。所谓黑体是指入射的电磁波全部被吸收，既没有反射，也没有透射(当然黑体仍然要向外辐射)。显然自然界不存在真正的黑体，但许多地物是较好的黑体近似(在某些波段上)。1900年普朗克根据辐射过程具有量子特性的假设，导出了与实验相符合的普朗克公式，求出了黑体辐射能力与黑体温度及波长的关系；普朗克辐射定律(Planck)则给出了黑体辐射的具体谱分布，在一定温度下，单位面积的黑体在单位时间、单位立体角内和单位波长间隔内辐射出的能量为B(λ，T)=2hc2/λ5·1/exp(hc/λRT)-1B(λ，T)—黑体的光谱辐射亮度(W，m-2，Sr-1，μm-1)λ—辐射波长(μm)T—黑体绝对温度(K、T=t+273k)C—光速(2.998×108m·s-1)h—普朗克常数，6.626×10-34J·SK—波尔兹曼常数(Bolfzmann)，1.380×10-23J·K-1基本物理常数exp—为自然对数的底根据此公式可以作出不同温度下绝对黑体的辐射能力随波长的分布曲线。（1）理论上，任何温度的绝对黑体都发射波长0～∞μm的辐射，但温度不同，辐射能力不同，辐射能集中的波段也不同。例如温度为6000K的物体总辐射能力比288K大得多。而且6000K温度的物体的辐射能量主要集中在0.17～4μm波段内，而288K温度的物体的辐射能量主要集中在3.3～80μm波段内。（2）每一温度下，黑体辐射都有一辐射最强的波长，称为这个温度下发射的辐射峰值，并用λmax表示,即光谱曲线的极大值。物体温度越高，其辐射峰值所对应的波长λmax越短。3

关于黑体辐射的

niu bi

普朗克假设黑体是由带电谐振子组成,而这些谐振子辐射电磁波,v就是这个电磁波的频率.而谐振子的能量就是E被认为是不连续的,是某个单位能量的整数倍,而这个单位能量就是hv

普朗克辐射公式没办法说明能量的不连续吧？它是内插过的啊。。。不过他的推导过程说明了辐射光谱能量分布的不连续特性planck辐射公式没有说明光和引力的任何关系。建议您去看一下这个公式的背景。

光波频率越高,能量越大,波长越短,物理是怎么解释的?普朗克公式只是计算，不回答原因。光波频率越高,能量越大,波长越短,物理是怎么解释的?普朗克公式只是计算，不回答原因。因为光速是一定的，用V表示光速，f表示频率，入表示波长，则有公式如下：V＝入f,因为光速恒定，f越高，则波长入越短。而光波的能量完全取决于光源发出光的瞬间所能提供出的能量，能量越大，自然频率越高，波长越短。为什么波长越短,频率越高,而波长越长,频率越低?所谓波长是指俩相邻波峰或波谷之间的距离若存在能量相同的俩种波,波长越长,则相邻波峰或波谷之间的距离越长,也就是说此波的周期越长我们都知道.平率和周期是成反比的,所以周期越长的波频率低,反之亦然高二物理波长，频率和波速“由入=v/f可得，频率越高，波长越短”为什么不对？需要前提:同一介质中因为不同介质波速不同，这样v不是定值了。波长越短，频率越大，对不对?不对。没有说波速一定，这种情况下波长与频率无关。初中物理。由公式波速=波长·频率，可知频率越高，波速越快。对吗并非如此，波速不仅与频率有关，也与波长有关，频率越高，波长会相应的降低，波速不可能无限增大利用普朗克公式计算最大辐亮度普朗克量子假设1900年，普朗克从理论上推汇出一个与实验符合得非常好的公式：Mbλ(T)=2πh(c^2)(λ^-5)*1/[e^(hc/λkT)-1]称为普朗克公式。h=6.63×10^-34称为普朗克常数。为推汇出这个公式，普朗克作了如下两条假设：(1)黑体是由带电谐振子组成(即把组成空腔壁的分子、原子的振动看做线性谐振子)．这些谐振子辐射电磁波，并和周围的电磁场交换能量。(2)这些谐振子的能量不能连续变化，只能取一些分立值，这些分立值是最小能量ε的整数倍，即?ε，2ε，3ε，…，nε，…n为正整数，而且假设频率为ν的谐振子的最小能量为ε=hν称为能量子，h称为普朗克常数。为什么频率越大（波长越短），折射率越大？这是光学中的内容根据爱因斯坦的光电说得出光机具有波动性也具有粒子性波长越小那么光就主要变现为粒子性所以单个的粒子能量就越高咯所以频率就越大了介子对他的折射程度就越大所以折射率就越大为什么频率越大（波长越短），折射率越大，在根据光速计算公式c=λγ频率越大，波长越短，光从真空射入介质，频率越高，折射角越小，折射率越大。请问下波长越长，波长越短，频率越高，频率越低各有什么好处波长越长,则频率越低，传播路径越长，如红外线波长越短，则频率越高，穿透能力越强，如γ射线温度越高能量越大，辐射的波长越短，是不是紫外光拥物体温度越高辐射光子的能量越大，光子的波长越短物体温度越高组成物质的原子的能级越高，由波尔理论，当原子有高能级向低能级跃迁时释放光子，光子能量E=Em-En能级差m-n越大释放的光子能量越大由爱因斯坦光子理论E=hv=hc/λλ=E/hch普朗克常量h=6.63x10^-34j.sc=3.0x10^8m/s结论：光子能量越大，光子波长越短

二维光子气体的普朗克公式复杂。普朗克公式在高频范围hvkT的极限条件下，过渡到维恩公式，wv，T随着v的增加很快地趋近于零，在热平衡状态下，二维光子气体的普朗克公式复杂。

先纠正一下，你打错了：是E=hv, 其中h是普朗克常数,h=6.67*10^(-34)J*s，v是指电磁波频率，E指光字的能量。 近代理论物理学认为，光也有粒子性，光（电磁波）的能量不是连续的而是被分成了一份一份的，每一份就是一个光量子，简称光子。这个方程很重要，它揭示了每一个光子的能量与光频率之间的关系，也就是光子能量等于其频率与普朗克常数的乘积。

普朗克黑体辐射公式推导是德国物理学家M.普朗克在量子论基础上建立的关于黑体辐射的正确公式。19世纪末，经典统计物理学在研究黑体辐射时遇到了巨大的困难：由经典的能量均分定理导出的瑞利-金斯公式在短波方面得出同黑体辐射光谱实验结果相违背的结论。同时，维恩公式则仅适用于黑体辐射光谱能量分布的短波部分，也就是说，当时还未能找到一个能够成功描述整个实验曲线的黑体辐射公式。普朗克是先假设了电磁波的能量是量子化的，然后才推导出的黑体辐射的公式，而不是先有的式子后给解释。普朗克给的能量量子化的解释：黑体中经典粒子的振动能量只能取某些特定的值。封闭谐振腔内的振动频率必然是量子化的，普朗克把黑体看作是谐振腔，把能量想成某一基本能量的整数倍在物理学中，普朗克黑体辐射定律（也简称作普朗克定律或黑体辐射定律，英文：Planck"s law, Blackbody radiation law）描述，在任意温度T下，从一个黑体中发射出的电磁辐射的辐射率与频率彼此之间的关系。

有个CPK不良率对照表，你查一下。 太友SPC在线论坛欢迎您！ 关于Cpk为了防止Cpk计算的混淆，出现了一个新的指数Ppk=z\l1$ P 峰度（Kurtosis）

去看SPC 手册。上面有详细的计算公式和方法，

高中导数公式求导是数学计算中的一个计算方法，它的定义就是，当自变量的增量趋于零时，因变量的增量与自变量的增量之商的极限。一阶导数表示的是函数的变化率，最直观的表现就在于函数的单调性，定理：设f(x)在[a,b]上连续，在（a,b)内具有一阶导数，那么：（1）若在(a,b)内f"(x)>0,则f(x)在[a,b]上的图形单调递增；（2）若在(a,b)内f"(x)<0,则f(x)在[a,b]上的图形单调递减；（3）若在(a,b)内f"(x)=0,则f(x)在[a,b]上的图形是平行（或重合）于x轴的直线，即在[a,b]上为常数。函数的导数就是一点上的切线的斜率。当函数单调递增时，斜率为正，函数单调递减时，斜率为负。导数与微分：微分也是一种线性描述函数在一点附近变化的方式。微分和导数是两个不同的概念。但是，对一元函数来说，可微与可导是完全等价的。可微的函数，其微分等于导数乘以自变量的微分dx，换句话说，函数的微分与自变量的微分之商等于该函数的导数。因此，导数也叫做微商。函数y=f(x)的微分又可记作dy=f"(x)dx。

常用导数公式如下：C′=0 (C为常数）、（x∧n）′=nx∧(n-1)、(sinx)′=cosx、(cosx)′=-sinx、(lnx)′=1/x、(e∧x)′=e∧x。复合函数的导数：(f(g(x))′=(f(u))′(g(x))′*u=g(x）常用导数公式：1.y=c(c为常数)2.y=x^n y"=nx^(n-1)3.y=a^x y"=a^xlna；y=e^x y"=e^x4.f(x)=logaX f"(x)=1/xlna (a>0且a不等于1,x>0)；y=lnx y"=1/x5.y=sinx y"=cosx6.y=cosx y"=-sinx7.y=tanx y"=1/(cosx)^28.y=cotx y"=-1/(sinx)^29.y=arcsinx y"=1/√1-x^210.y=arccosx y"=-1/√1-x^211.y=arctanx y"=1/(1+x^2)12.y=arccotx y"=-1/(1+x^2)

导数公式：y=c(c为常数) y"=0、y=x^n y"=nx^(n-1) ；运算法则：加（减）法则：[f(x)+g(x)]"=f(x)"+g(x)"。 导数公式 1.y=c(c为常数) y"=0 2.y=x^n y"=nx^(n-1) 3.y=a^x y"=a^xlna y=e^x y"=e^x 4.y=logax y"=logae/x y=lnx y"=1/x 5.y=sinx y"=cosx 6.y=cosx y"=-sinx 7.y=tanx y"=1/cos^2x 8.y=cotx y"=-1/sin^2x 运算法则 减法法则：(f(x)-g(x))"=f"(x)-g"(x) 加法法则：(f(x)+g(x))"=f"(x)+g"(x) 乘法法则：(f(x)g(x))"=f"(x)g(x)+f(x)g"(x) 除法法则：(g(x)/f(x))"=(g"(x)f(x)-f"(x)g(x))/(f(x))^2

高中常用导数公式表如下：原函数：y=c(c为常数)，导数： y"=0；原函数：y=x^n，导数：y"=nx^(n-1)；原函数：y=tanx，导数： y"=1/cos^2x；原函数：y=cotx，导数：y"=-1/sin^2x；原函数：y=sinx，导数：y"=cosx；原函数：y=cosx。导数： y"=-sinx；原函数：y=a^x，导数：y"=a^xlna；原函数：y=e^x，导数： y"=e^x；原函数：y=logax，导数：y"=logae/x；原函数：y=lnx，导数：y"=1/x。高中数学导数学习方法：2.一般情况下，令导数=0，求出极值点;在极值点的两边的区间，分别判断导数的符号，是正还是负；正的话，原来的函数则为增，负的话就为减，然后根据增减性就能大致画出原函数的图像。根据图像就可以求出你想要的东西，比如最大值或最小值等。3.特殊情况下，导数本身符号可以直接确定，也就是导数等于0无解时，说明在整个这一段上，原函数都是单调的。如果导数恒大于0，就增；如果导数恒小于0，就减。

圆的面积计算公式是S=πR²

V=4/3 π r^3的 v=7.23456

将一个底面半径R高为R的圆柱中心挖去一个等底等高的圆椎。剩下的部分与一个半球用平面去割时处处面积相等。等出它们体积相等的结论。而那个被挖体的体积好求。就是半球体积了。V＝2/3πR^3 。因此一个整球的体积为4/3πR^3 球是圆旋转形成的。圆的面积是S=πR^2，则球是它的积分，可求相应的球的体积公式是V=4/3πR^3 或者到大学去学二重积分或三重积分来做,以球的一条直径为轴;球心置于坐标原点;所选直径与Z轴重合.则轴上在距球心z处与轴垂直的截面圆半径为r=√(R^2-z^2).其面积为π·r^2=π·(R^2-z^2).则以它为底,以dz为高的圆柱形微元体积为 π·(R^2-z^2)dz.则圆球的体积公式为∫(从-R到R)π·(R^2-z^2)dz=π·R^2(R-(-R))-π·(1/3)·(2R^3)=(4/3)π·R^3

圆形面积公式=派*半径的平方圆球的体积公式=(4/3)πr＾3(圆好像没有体积公式吧)

公式体积=三分之四π*R^3 证明可以用极限思维,把球看成无数的椎体（这就是公式里会出现三分之一的原因）组成的 Ps：球的表面积=4πR^2(就是所有椎体的底面积之和)

已知圆球的直径，那么半径就可知道。半径为0.4米，根据圆球的体积公式：V（球）=4/3*圆周率*半径的三次幂

圆球表面积=4x3.14x半径x半径4x3.14x4/2x4/2=12.56圆球体积=4/3x.14x半径x半径x半径4/3x3.14x4/2x4/2x4/2=33.49圆球表面积12.56平方米，体积33.49立方米。问题已解决记的采纳，点击右下的采纳。

喔

球：1)全面积=4πr^2=πd^2；【r---球半径，d---球直径，π---圆周率（=3.14159....)】2）体积=(4/3)πr^3=(1/6)πd^3【^2---平方符号，^3----立方符号】圆锥：1)侧面积=πrl2)全面积=πr(l+r)；【全面积=侧面积+底面积】3)体积=(1/3)πr^2*h式中，r---圆锥底面圆的半径，h----圆锥的高，l----圆锥母线的长度，l=√(r^2+h^2)。圆台：1)侧面积=π（r1+r2)l；2）全面积=πr1(l+r1)+πr2(l+r2)；3）体积=(1/3)πh(r1^2+r2^2+r1*r2),式中，r1和r2分别是圆台的下底和上底的半径，l----圆台的母线长度，i=√[h^2+(r1-r2)^2]，h----圆台的高。公式的推导过程，请参考有关数学教科书。

解：v球=4/3*3.14*2.5³=65.42cm³。

4*π*r的三次方/3肯定正确！

这是高中立体几何的内容。小学立体图形只有长方体，正方体，圆柱体和圆锥。

呵呵~

球：1)全面积=4πr^2=πd^2；【r---球半径，d---球直径，π---圆周率（=3.14159....)】2）体积=(4/3)πr^3=(1/6)πd^3【^2---平方符号，^3----立方符号】圆锥：1)侧面积=πrl2)全面积=πr(l+r)；【全面积=侧面积+底面积】3)体积=(1/3)πr^2*h式中，r---圆锥底面圆的半径，h----圆锥的高，l----圆锥母线的长度，l=√(r^2+h^2)。圆台：1)侧面积=π（r1+r2)l；2）全面积=πr1(l+r1)+πr2(l+r2)；3）体积=(1/3)πh(r1^2+r2^2+r1*r2),式中，r1和r2分别是圆台的下底和上底的半径，l----圆台的母线长度，i=√[h^2+(r1-r2)^2]，h----圆台的高。公式的推导过程，请参考有关数学教科书。

表面积=4πR^2 体积＝4/3πR^3